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本文在简谐和非相干近似下,假设金属氢化物中氢的权重声子谱的声学支和光学支部分都可以用“类高斯分布”来表示,用声子展开的办法和数学统计的技巧,推导了金属氢化物中氢的热中子散射微分截面的解析表达式;并就ZrH_(1.66)和TiH_(1.92),通过和实验结果的比较,分别得到了一组模型参数。 相似文献
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ZrH_(1.66)和TiH_(1.92)的热中子非弹性散射双微分截面实验曲线,除有声学峰和光学峰外,两者之间还发现有能隙峰。本文在氢次点阵保持完整,但锆(钛)次点阵可能有的锆(钛)原子被氢取代的简化假设下,用类似于布喇菲点阵质量缺陷问题的ATA(1)或CPA(1)的理论,初步解释了能隙峰的存在。 相似文献
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介绍了利用锆的中子泄漏谱实验和氢化锆慢化体临界实验对CENDL 3的天然锆全套中子评价数据进行的宏观检验。检验工作比较了用来自CENDL 3、CENDL 2 .1、BROND 2、ENDF/B VI.2、JENDL 3 .2和JENDL 3 .3等 6个不同评价库的锆所计算的中子泄漏谱。检验还分析了氢化锆慢化体临界实验的keff计算结果。检验结论认为CENDL 3天然锆的评价较CENDL 2 .1有所改进 ,但是非弹角分布、(n ,2n)反应和连续非弹性散射的双微分截面仍需要进一步调整。 相似文献
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声子态密度是计算热散射律数据的基本参数。氢化锆(ZrHx)中含氢量的变化会导致晶体结构的变化,进而影响其声子态密度。国际上一般通过拟合实验数据获得ZrHx中氢的参数化的声子态密度,不能体现氢化锆真实的晶体结构。本文基于δ-ZrH1.5和ε-ZrH2,采用第一性原理计算了ZrHx中氢的声子态密度,研究分析不同方法获得的声子态密度对热散射截面的影响,以及对含氢化锆的TRIGA反应堆的反应性的影响。数值结果表明,与ENDF/B-Ⅷ.0和JEFF-3.3评价核数据库中的声子态密度模型相比,用第一性原理计算得到的声子态密度模型能产生更精确的热散射截面,且显著提高TRIGA反应堆反应性计算的精度。 相似文献
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钛-氚反应特性研究 BR>script 总被引:1,自引:0,他引:1
针对氚化钛后处理过程中的技术要求,在金属氢化物热力学及动力学参数测试系统上测定了氚化钛在恒容系统和350~550℃范围内热解吸反应的p-t曲线,并应用反应速率分析方法计算了其在不同温度下的速率常数,得到氚化钛热解吸反应的表观活化能Ea为(62.1±1.6)kJ/mol。 相似文献
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采用金相显微镜(OM)和带能谱的扫描电子显微镜(SEM-EDS)分别对用粗铀和精铀熔炼得到的铀锆铒(U-Zr-Er)合金样品及其氢化样品的微观组织、氢化样品的成分进行分析。结果表明,含精铀的氢化样品中杂质元素Fe和C含量比含粗铀的氢化样品低,且成分均匀性较好;含粗铀的氢化样品中U、C和少量Fe元素构成的析出物膨胀系数与锆基体差异较大,当锆基体随着吸氢量的增加而发生体积膨胀时,U、C和少量Fe元素构成的大块析出物作为第二相钉扎在基体内,引起应力集中而造成样品开裂。含精铀的氢化样品中U和以碳化锆形式存在的C元素在氢化锆基体中分布比较均匀,不存在应力过于集中的状况,氢化样品不会产生开裂。 相似文献
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目前,氚-钛(或锆、钪等,下同)靶使用较为广泛,它是将金属钛(或锆、钪)喷镀在铜或不锈钢底片上进行高温吸氚,制成不同形状和大小的靶片。吸氚量一般从几十毫居里到几十居里不等。这类氚靶常作为加速器或中子发生器的靶子,用以获得产额较高且能量较为单一的中子。这种高能中子(14兆电子伏)除了用于科学研究外,还用于中子治疗机,用 相似文献
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Zr-Sn-Nb中氢化锆的电子背散射衍射研究 总被引:1,自引:0,他引:1
用电子背散射衍射(EBSD)方法研究了再结晶Zr-Sn-Nb合金中氢化锆的析出行为.结果表明,晶内或晶间析出的氢化物的最常见的晶体学惯习面是相同的,即{0001}α//{111}δ,而{10 17}α//{111}δ这种取向关系只在晶间析出的径向氢化物中可以找到.当加载拉伸应力后,晶内氢化物倾向于在具有切向基极织构的晶粒内择优析出,而晶间氢化物倾向于在与拉伸轴垂直的晶面上择优析出. 相似文献
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分析研究了非过渡金属非晶态超导体的超导参量T_C、2Δ_0和声子谱参量λ、<ω>、<ω~2>与霍耳系数R_H之间,以及T_C与声子谱参量ω_0和<ω>/ω_0之间的关系,发现,在R_H=-3.5~-4.0×10~(-11)m~3/AS范围内同时存在着上述超导和声子谱参量的最大值;具有高ω_0的材料对获得高T_C非晶态超导体有利,非晶态超导体的T_C与点阵无序度(<ω>/ω_0)近似地成线性关系。在上述结果的基础上,分别提出了一个非晶态超导体的T_C公式和一个2Δ_0/k_aT_C公式。 按照所提出的公式,第一次指出了非过渡金属非晶态超导体既可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值大得多的典型的强耦合超导体,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C比BCS理论值还要小得多的甚弱耦合超导体。当然,也可以是一个2Δ_0/k_BT_C值与BCS理论基本一致的弱耦合超导体。解释了结晶态弱耦合超导体的2Δ_0/k_BT_C测量值偏离于BCS理论的原因。 相似文献