Zr3V30Dx氘化物物相及其热解析行为研究

测定了氘化对Zr3V3ODx物相的影响，发现Zr3V30Dx氘化物只有x≥2．0才能稳定存在，由于氘在晶格中的占位不同，随氘含量增加分别出现两种η-碳化物相的氘化物——β相和γ相。对Zr3V3ODx氘化物的热解析行为研究表明：Zr3V30Dx氘化物的稳定性随氘含量的增加而降低，β声相和γ相表现出不同的解析行为，其变化规律与Zr3V3ODx氘化物中的氘占位原则相一致。     

Ti基贮氢合金Ti0．3Zr0．225V0．25Mn0．3-xNi0．45＋x（x=0-0．25）的显微组织及电化学性能

为了改善Ti基贮氢合金的电化学性能，采用XRD，SEM及EDS分析了Ti0．3Zr0．225V0．25Mn0．3-xNi0．45＋x（x=，0．05，0．10，0．15，0．20，0．25）贮氢合金的相结构及相成分，并研究了合金的电化学性能。结果表明，合金均由六方结构的C14型Laves主相和立方结构的C15型Laves第二相构成；随着Ni替代量x的增大，合金的活化性能降低，而循环稳定性得到一定程度的改善。当Ni替代量x=0．05时，合金的放电容量达到最大，为426mAh／g，显示出很大的应用潜力.     

元素Ti对贮氢合金ZrMn0．7V0．2CO0．1Ni1．2相结构和电化学性能的影响

研究了元素Ti对贮氢电极合金ZrMn0.7V0.2Co0.1Ni1.2的相结构、相组成以及电化学性能的影响。结果表明，对于合金Zr1-xTix(Mn0.7V0.2Co0.1Ni1.2)，其母体合金的主相为C15型Laves相，并含有少量的非Laves相Zr7M10；但随着掺Ti量的增加，合金中出现C14型Laves相，而且其含量逐渐增加；在x=0．1～0．2时，合金中还出现少量的TiNi相，而在x=0．4～0．5时，非Laves相Zr7M10和TiNi相全部消失，说明元素Ti大量的掺杂抑制了第二相的产生：而且随着Ti含量的增加，合金中的C15型和C14型Laves相的晶格常数逐渐减小。电化学测试结果发现，当含Ti量x=0．2时，合金有最大放电容量Cmax为354mAh／g，在放电电流为300mAh／g条件下，高倍率放电性能比母体合金提高了15％。     

Mn掺杂对Co_2B化合物结构与磁性能的影响

采用高能球磨和固相反应相结合的方法制备了Co_(2-x)Mn_xB(x=0~1.2)化合物。利用X射线衍射仪、振动样品磁强计、差示扫描量热仪(DSC)等手段对其晶体结构和磁性能进行了研究。结果表明:当Mn含量0≤x≤1.0时,该系列化合物为单一的Co_2B相,均为CuAl_2型体心正方晶体结构,空间群为I14/mcm;当Mn含量x1.0时,该化合物出现少量的MnB第二相,第二相为FeB-b型简单斜方晶体结构,空间群为Pnma。通过调节Co/Mn的比例可在较大温度区间调控该系列化合物的反铁磁(AFM)-铁磁(FM)转变、铁磁(FM)-顺磁(PM)的磁相转变。随Mn含量的增加,化合物的奈尔温度(TN)逐渐增大,居里温度(TC)逐渐减小;并通过差热分析解释了相变温度变化的原因。     

ZrV2的贮氢及超导性能研究进展

对贮氢合金ZrV2的制备工艺，贮氢性能，氢在合金中的位置和分布以及ZrV2的超导行为研究进行了综合评述。ZrV2是一种金属间化合物，它制备工艺一般采用先熔炼然后进行各种热处理的方法。ZrV2具有许多独特的贮氢性能如吸氢量大，平衡压低，不需要活化以及吸氢后无相变等。氢在不同密度、不同温度下可分布于晶格的三种间隙中，低温下氢还将重新分配其在间隙中的位置形成不同的相和特殊的结构。ZrV2还是一种超导材料，C15型ZrV2的超导转变温度为Tc～9K。     

Tb0.3Dy0.7Fe1.95-xNbx (x=0, 0.03, 0.06, 0.09) 合金的组织与磁致伸缩性能

采用高真空电弧炉制备了Tb0.3Dy0.7Fe1.95-xNbx(x=0,0.03,0.06,0.09)合金,研究了该系列合金的晶体结构、微观组织及磁致伸缩性能。结果表明:添加Nb元素后的Tb0.3Dy0.7Fe1.95-xNbx(x=0.03,0.06,0.09)合金基体相结构仍保持为MgCu2(C15型)立方Laves相,添加Nb后Tb0.3Dy0.7Fe1.95-xNbx合金基体相晶格常数几乎不变。Nb在基体相RFe2中和富Re相中都不溶,但在x=0.03时的RFe3相中微溶而形成Re(Nb,Fe)3相。初生相NbFe2(C14型)相的形成使凝固液体富稀土从而抑制了RFe3有害相形成。六方结构的NbFe2在与自身结构不同的RFe2(C15型)中不溶而单独成为一相存在于RFe2基体上。Nb的添加量x对磁致伸缩的影响很大,微量(x=0.03)Nb的添加有效抑制了RFe3有害相的生成而使得磁致伸缩性能提高最大,但当Nb含量继续增大时,由于顺磁相NbFe2和富Re相的析出影响了基体磁-弹性交互作用而使磁效伸缩性能下降。但相对于Tb0.3Dy0.7Fe1.95母合金都有少量提高。     

Laves相合金氘化物Ti0.68Zr0.32MnCrD3.0中氘占位的中子衍射研究

利用中子衍射和XRD技术,结合Reitveld拟合和Fourier变换,对Laves相零基体合金Ti0.68Zr0.32MnCr的氘化物中氘的占位特征进行了研究.氘化物Ti0.68Zr0.32MnCrD3.0的中子衍射谱除Bragg衍射峰外,还出现明显的漫散射包,而相应的XRD谱却只呈现衍射峰,未发现漫散射包.对衍射谱与相应的RDF分析表明,这种C14型Laves相氘化物中只有部分氘原子随机不饱和地分布在确定的4种A2B2四面体间隙位置,并形成长程有序结构,这部分氘原子在6h1和12k位的占位系数比6h2和241位大.而氘化物中的另一部分氘原子并不是随机分布,而是不同程度地偏离间隙中心的位置,形成比长程有序结构更大的氘原子间距的短程有序结构.短程与长程有序的氘原子共同形成沿着合金六方晶格的c轴在Ti/Zr原子周围的四面体间隙聚集的网格团簇结构.这种偏离有序位置的团簇结构是大量氘原子在晶格间隙中聚集所造成的.     

合金元素Cu对金属Zr吸氘动力学机制的影响

通过实验测试及动力学机制方程拟合,研究了放电等离子烧结Zr-x Cu(x=0,5%,10%,质量分数)合金吸氘动力学机制.结果表明,随着合金元素Cu的加入,相结构由纯Zr的a-Zr单相转变为Zr-Cu合金的a-Zr和Zr_2Cu双相.相应地,其吸氘达到饱和的时间逐渐延长,由纯Zr的20 min增加到Zr-5%Cu的80 min和Zr-10%Cu的130 min,吸氘后的纯Zr相结构为氘化物e,而Zr-Cu合金相结构为e相、Zr_2Cu和Zr_7Cu_(10).动力学机制方程拟合结果显示,纯Zr吸氘过程受二维扩散机制控制,而Zr-Cu合金吸氘过程受化学反应机制控制.Cu的加入改变了其吸氘机制,从而降低了吸氘速率.     

ZrV2体系的第一原理研究

基于局域密度泛函理论，结合赝势方法，研究了ZrV2-H体系的结构及其能量性质，研究结果表明，H原子填入ZrV2晶胞中的2Zr2V四面体间隙所形成的氢化物最稳定，填入1Zr3V四面体间隙所开成氢化物的稳定性次之，填入4V四面体间隙所形成氢化物的稳定性最差，吸H前后ZrV2合金晶体结构类型不变，随含H量增大，晶格常数增大，当H／ZrV2小于2．0时，ZrV2的氢化物应具有较强的抗粉化能力，H在ZrV2合金中的固溶度小，p-C坪台度，室温平衡压低，有利于贮存氢同位素。     

外刊撷英

正(1-x)BiFeO_3-xCaTiO_3纳米粒的光特性和磁性VijayKumar等人用溶液-凝胶法合成(1-x)BiFeO_3-xCaTiO_3纳米粒(0.1≤x≤0.6)。XRD测定表明,当0.1≤x≤0.2时,纳米粒呈现菱形六面体相(R_3C)结构,而0.3≤x≤0.6时为正交晶(P_bnm)。透射电     

金属铈在过量氘气氛下的腐蚀行为研究

采用压力-体积-温度系统(PVT)与热台显微镜(Hot-stage microscope,HSM)相结合的方法,研究了铈(Ce)在过量氘(D2)气氛下的腐蚀行为;采用X射线衍射(XRD)仪和热脱附谱(TDS)方法分别考察了铈-氖反应产物的相组成及热稳定性。结果表明,铈在室温、初始压力43 kPa的氘气氛下,可快速与氘发生反应,形成饱和的铈氘化物CeD3,样品发生严重粉化;对饱和铈氘化物在不同温度下加热,可得到一系列不同氘含量的铈氘化物;所制备的铈氘化物在室温下均具有与金属铈类似的面心立方(fcc)结构,铈形成CeD_2的体胀约为24.3%,但随着氘含量的增加,铈氘化物会发生反常的体积收缩现象;热脱附谱测试表明CeD_3在120℃附近即可发生分解,而CeD_2则可稳定至600℃以上。     

AB_2型Laves相Mg(Cu_(1-x)Al_x)_2的制备及表征

采用机械活化+热爆法制备AB2型Laves相Mg(Cu1-xAlx)2(0≤x≤0.35),并对热爆产物进行XRD、EPMA、SEM和DSC分析。结果表明:MgCu2中的部分Cu被Al替代,晶体结构并不发生改变,主相是MgCu2型λ1相。随Al替代量的增加,λ1相的点阵常数逐渐增大,整个XRD衍射峰向低角偏移增大,致密度逐渐提高,晶粒尺寸减小,点阵畸变增大。随Al替代量的增加,λ1相的熔点先升后降,当化学计量比为Mg2Cu3Al(x=0.25)时,熔点达最高,约为910℃,比MgCu2的熔点(约797℃)高113℃,说明用轻质、抗氧化性能高的Al元素进行合金化,能够使C15结构的AB2型Laves相的热稳定性提高,其中Mg2Cu3Al是更具开发潜力的化合物。     

机械研磨Tix(Cu0.45Ni0.55)94-xSi4B2合金系的玻璃形成范围

利用X射线衍射、透射电子显微镜和差示扫描量热计分析表征了Tix(Cu0．45Ni0．55)94—xSi4B2(x＝50，60，70，75，80)合金粉末高能球磨后产物的相组成．结果表明，合金成分在50≤x≤70范围，球磨产物主要为非晶相，但仍残留有α—Ti纳米晶体，当x＞70％时，机械研磨仅导致初始晶体相的晶粒细化，形成纳米晶结构，未发生非晶化；不同Ti含量非晶相的晶化行为依赖于合金成分；用2％的V，Zr，Nb元素分别部分替代x＝70和x＝75合金中Ti时，对非晶相形成范围的扩展没有明显的作用．     

NEUTRON DIFFRACTION STUDY OF DEUTERIUM OCCUPANCY OF DEUTERIDE OF LAVES PHASE ALLOY Ti0.68Zr0.32MnCrD3.0

利用中子衍射和XRD技术, 结合Reitveld拟合和Fourier变换, 对Laves相零基体合金Ti_0.68Zr_0.32MnCr的氘化物中氘的占位特征进行了研究. 氘化物Ti_0.68Zr_0.32MnCrD_3.0的中子衍射谱除Bragg衍射峰外, 还出现明显的漫散射包, 而相应的XRD谱却只呈现衍射峰, 未发现漫散射包. 对衍射谱与相应的RDF分析表明, 这种C14型Laves相氘化物中只有部分氘原子随机不饱和地分布在确定的4种A₂B₂四面体间隙位置, 并形成长程有序结构, 这部分氘原子在6h₁和12k位的占位系数比6h₂和24l位大. 而氘化物中的另一部分氘原子并不是随机分布, 而是不同程度地偏离间隙中心的位置, 形成比长程有序结构更大的氘原子间距的短程有序结构. 短程与长程有序的氘原子共同形成沿着合金六方晶格的c轴在Ti/Zr原子周围的四面体间隙聚集的网格团簇结构. 这种偏离有序位置的团簇结构是大量氘原子在晶格间隙中聚集所造成的.     

Cr_3C_2含量和快淬速度对SmCo_(7-x)(Cr_3C_2)_x合金非晶化行为的影响(英文)

通过X射线衍射法(XRD)、差示扫描量热法(DSC)和磁性测量等方法系统研究Cr3C2含量和快淬速度对SmCo7-x(Cr3C2)x(x=0.10-0.25)非晶化行为的影响。结果表明,在低的快淬速度下(20m/s)下,合金主要由SmCo7主相和少量Sm2Co17R相构成,且SmCo7相的晶粒尺寸随着Cr3C2含量x的增加而减小。随着快淬速度的增加,合金的XRD衍射峰强度变弱、衍射峰宽化,表明SmCo7主相的晶粒尺寸随着快淬速度的增加而减小。当快淬速度增加至40m/s时,SmCo7-x(Cr3C2)x(0.15≤x≤0.25)合金均形成了非晶态结构,合金的磁滞回线表现为软磁性的窄回线,矫顽力为0.004~0.007T。采用DSC对合金的晶化行为分析表明,在650°C时SmCo7相首先从非晶基体中析出,在770°C时Sm2Co17相析出。     

掺La对Pr0.75Na0.25MnO3的结构、磁性和电输运性质的影响

采用溶胶-凝胶法制备了（Pr1-xLax）0．75Na0．25MnO3（0．00≤x≤1．00）系列多晶样品．X射线衍射结果表明,所有样品均为单相类钙钛矿结构,随着La^3＋离子含量的增加,样品由x≤0．50时的正交结构转变为x≥0．70时的菱面体结构．磁性测量结果表明,La^3＋离子的掺入还导致了Pr0．75Na0．25MnO3电荷有序的破坏．在x≤0．1时,电荷有序转变温度随La^3＋离子含量增加而降低;当x〉0．10时,电荷有序现象消失,样品出现顺磁-铁磁相变,同时伴随着绝缘体-金属转变．磁熵变研究表明,x≥0．5的样品在室温附近和较低磁场下具有较大的磁熵变,可望成为新的室温磁致冷材料．     

A2B7型La0.75Mg0.25Ni3．5-xAlx（x=0-0．3）合金相结构及电化学性能

采用感应熔炼方法制备了A2B7型La0.75Mg0.25Ni3．5-xAlx（x=0，0．02，0．06 0.1，0．3）四元贮氢合金，系统研究了Al元素部分替代Ni对A2B7型La0.75Mg0.25Ni3．5合金相结构及电化学性能的影响。X射线衍射（XRD）分析表明：La0.75Mg0.25Ni3．5由单一La2Ni7相组成：Al元素加入后，开始出现CaCu5型LaNi5相，当x=0．3时，LaNis相成为合金的主相。Rietveld分析表明：随着Al含量的增加，LaNi5相逐渐增多，Al的加入利于CaCu5型LaNi5相的形成。电化学测试表明：Al替代Ni对A2B7型合金La0.75Mg0.25Ni3．5电极活化性能影响不大：而最大放电容量随Al在La0.75Mg0.25Ni3．5-xAlx，合金中替代量的增加而减小。当放电电流密度为1600mA／g时，合金的倍率放电性能由68.8％（x=0）增加到81．16％（x=0．1）然后减小到65．67％（x=0.3）。此外，La0.75Mg0.25Ni3．5-xAlx合金电极循环稳定性先增加而后下降。x=0．06时合金电极容量保持率最大（S100=85.21．％）。     

Cr3C2含量和快淬速度对SmCo7-x(Cr3C2)x合金非晶化行为的影响

通过X射线衍射法(XRD)、差示扫描量热法(DSC)和磁性测量等方法系统研究Cr3C2含量和快淬速度对SmCo7-x(Cr3C2)x(x＝0.10-0.25)非晶化行为的影响.结果表明,在低的快淬速度下(20 m/s)下,合金主要由SmCo7主相和少量Sm2Co17R相构成,且SmCo7相的晶粒尺寸随着Cr3C2含量x的增加而减小.随着快淬速度的增加,合金的XRD衍射峰强度变弱、衍射峰宽化,表明SmCo7主相的晶粒尺寸随着快淬速度的增加而减小.当快淬速度增加至40 m/s时,SmCo7-x(Cr3C2)x(0.15≤x≤0.25)合金均形成了非晶态结构,合金的磁滞回线表现为软磁性的窄回线,矫顽力为0.004～0.007 T.采用DSC对合金的晶化行为分析表明,在650℃时SmCo7相首先从非晶基体中析出,在770℃时Sm2Co17相析出.     

La1＋xMg2-xNi9（x=0，0．5，1．0，1．5）合金的储氢性能及电化学性能研究

利用高频熔炼方法制备了La1＋xMg2-xNi9（x=0，0．5，1．0，1．5）系列合金，并对其进行了XRD分析和储氢容量及电化学性能测定。结果表明：随着La含量增大，合金中LaNi5和（La，Mg）Ni3相转变为LaNi3相，且Mg2Ni相出现，晶胞体积也增大，合金的储氢容量和电化学性能提高；当x=1．5时，Mg2Ni相消失，合金的储氢性能有所下降。当x=1．0时，即La2MgNi9合金具有较好的储氢容量及电化学容量。     

微结构对Zr0.7Ti0.3V2合金氢化过程的影响

采用SEM、EDS及XRD等分析手段研究Zr0.7Ti0.3V2合金的微观组织及相结构,通过定容法于673-823 K 测试合金的吸氢性能.结果表明:合金吸氢前主要由C15型ZrV2相、α-Zr及具有BCC结构的富V的固溶体相组成,吸氢后生成V16Zr8H36.29、ZrH1.801和VH2.01等3种氢化物;压力-组成-温度(PCT)曲线显示,合金吸氢曲线具有较宽且平坦的平台特征.BCC相改善了吸氢动力学性能,HCP相使吸氢PCT曲线平台宽化,合金的多相结构有助于改善其吸氢性能.