HPGe γ谱仪和峰法测量139Ce活度

采用对低能X射线具有高探测效率和高分辨率的HPGe探测器,用和峰法测量了139Ce溶液的比活度,测量的结果为762.9(1±0.5%)Bq/mg,,国内比对推荐值为765.9(1±0.6%)Bq/mg,二者在不确定度范围内符合得很好.     

中子计数器探测效率的校准

设计制作了一个 BF3长硼中子计数器 ,采用伴随粒子法标定了其中子探测效率 ,约为 3.17×10 -4 ( 1± 18% )。利用这个中子探测器测量了中子管脉冲中子产额 ( 10 7/ pulse)     

热中子和裂变谱中子诱发~(235)U裂变时几个核素累计产额的绝对测量

本文用放化法测定了~(235)U热中子裂变时~(95)Zr,~(99)Mo和~(144)Ce的绝对累计产额,其结果分别为(6.39±0.21)％,(6.08±0.16)％和(5.34±0.34)％,以及~(235)U裂变谱中子裂变时~(95)Zr,~(99)Mo,~(103)Ru,~(106)Ru,~(144)Ce和~(147)Nd的绝对累计产额,其结果分别为(6.56±0.28)％,(6.38±0.18)％,(3.36±0.18)％,(0.638±0.045)％,(5.28±0.24)％,(2.36±0.11)％。     

14.9MeV中子诱发~(238)U裂变时几个核素累计产额的绝对测量

本文叙述了用放化方法测定14.9MeV中子诱发~(238)U裂变时的裂变产物~(95)Zr,~(99)Mo,~(103)Ru,~(106)Ru,~(144)Ce和~(147)Nd的绝对累计产额,其结果分别为(4.96±0.22)％,(5.44±0.20)％,(4.75±0.23)％,(2.51±0.13)％,(4.01±0.21)％和(2.13±0.11)％。裂变率是用双裂变室测量的,裂变产物核的衰变率用经4πβ-γ符合法刻度过的低本底2πβ卢和NaI(T1)测量仪测定。     

井型4πβ+4πγ活度测量装置

4πβ+4πγ活度测量装置由4π流气式正比计数器、井型NaI(Tl)探测器和HPGe探测器构成。将4π流气式正比计数器放于HPGe探测器上,插入井型NaI(Tl)探测器井中,实现了β射线探测效率、活度和γ分支比的同时测量。测量了60Co、137Cs和166mHo的放射性核素活度,结果分别为:127.64(1±0.34%)、191.68(1±0.27%)和130.17(1±0.21%)Bq/mg,与国内外比对结果符合得很好;同时测量了137Cs和166mHo的主γ射线分支比,与文献值在不确定度范围内一致。     

CR-39塑料反冲径迹个人中子剂量计

本文叙述了一种用于测量中子剂量的“直接相互作用”型的CR-39塑料反冲径迹个人中子剂量计。该剂量计对~(241)Am-Be源的中子注量灵敏度约为(2.10±0.05)×10~(-4)径迹/n,可探测的中子注量下限约等于2.11×10~5n/cm~3,相应的中子剂量当量为7.81×10~(-5)Sv。总误差估计不超过±20％。     

用核乳胶测量快中子个人剂量

本文描述了由核-2乳胶片(厚度为50微米)和塑料暗盒组成的快中子个人剂量计。对能量为2.4,3.6和14兆电子伏的中子,其探测效率分别为7.7×10~(-4),8.3×10~(-4)和11.3×10~(-4)径迹/中子;采用防潮措施后,在温度为35±1°C,相对湿度为95%的环境条件下,一个月的潜象衰退率为10%;剂量计耐γ辐射可达到10伦。在测量相应于最大容许月剂量(1.2生物伦琴当量)的快中子剂量时,给出的精确度为±20%。     

用萃取液闪α谱分析法测定样品中的钍铀含量

介绍了采用萃取液闪与α谱分析相结合的方法来测定样品中的钍铀含量。结果表明：该法制样简便，对α粒子的探测效率为９８％，分析误差小于±５％，本底计数小于１０ｃｐｍ，最小可探测的样品量为５ｍｇ／Ｌ。     

金属丝网筛上氡子体α粒子计数效率的确定

测量了在线速度为5.1 Cm~(-1)。至30.8 cm s~(-1)条件下沉积在30、105、200、400目金属丝网筛正面和背面上的超微态氡子体α粒子的计数效率。根据用串级金属丝网筛方法的测定结果,这些超微态~(218)po、~(214)Pb 和~(214)Bi 粒子的活度中值空气动力学直径(AMAD)分别为0.85(±0.44)、1.6(±0.8)和2.4(±2.0)nm;相应的扩散系数分别为0.068、0.044和0.042 cm~2·s~(-1)。研究发现在丝网筛收集效率小于0.8的情况下,FT 值(前总活度比)对丝网筛参数和采样参数不灵敏,平均值为0.67(±0.02)。但当丝网筛收集效率增加时 FT 值增加,收集效率大于0.999时,FT,值增至0.86(±0.03)。丝网筛上α粒子相对滤膜上α粒子的计数损失因子(SL)在线速度为21.2 cm·s~(-1)条件下的均值±均值标准差为1.04±0.01。模拟α粒子损失的蒙特卡罗计算表明,SL 对α粒子在丝网上的沉积分布不灵敏,主要决定于计数的几何条件。     

用大面积平行板屏栅电离室谱仪测定水中α放射性核素

测量水中α放射性,通常是将样品蒸发烘干,然后用ZnS(Ag)闪烁计数器测量其总α放射性,这种方法不能做能谱分析。 我们研制的大面积(300cm~2)平行板屏栅电离室可作为能谱分析装置,其能量分辨率为36±5 keV(φ10 mm~(239)Pu电沉积源),4-6MeV能区的本底为13计数/h,最小可探测活度为2×10~(-4)Bq(3σ,27h),对大面积源的探测效率为44％。 为了核工业三十年环境质量评价的需要,我们测定了某些铀矿尾矿排放水中的α放     

BH1227型四路低本底αβ测量装置

本文描述了一种可同时测量4个样品的低底本αβ测量装置。它的探测系统采用新型的ST1221型低本底αβ闪烁体和低噪声GDB52LD型光电倍增管组成主探测器,一块φ300mm×50mm的ST—401型塑料闪烁体作为反符合探测器。对于~(90)Sr-~(90)Yβ放射源的2π探测效率≥60％时,本底的典型值为0.03cm~(-2)·min~(-1);对于~(239)Pu α源的2π探测效率≥70％时,本底的典型值为0.03cm~(-2)·h~(-1)。该装置可配置任意型号的计算机进行数据收集和处理,测量系统都由计算机控制。     

4πβ G-M计数器的探测效率

本文研究了双圆筒型4πβG-M计数管的一些性能及其探测效率。从计数管的坪曲线、稳定性等一些性能来看,所研究的4π计数管可以用做一般精确度的β放射性强度的绝对测量。做了计数管结构的几何条件、样品(放射性物质及其承托物)的位置等因素对探测效率的影响的实验。估计了由于“假计数”、“死时间”漏计数校正引入的误差。最后给出计数管对于射出样品的β粒子的探测效率接近100%,误差小于±1%。     

γ辐照LiF晶体的正电子湮没

实验所用的晶体沿〈100〉解理。~(60)Coγ辐照剂量分别为5×10~4rad、5×10~5rad、1×10~6rad、5×10~6rad、1×10~7rad。吸收光谱测量使用岛津UV-360型光谱仪。为计算色心密度,全部测量均设置于同一吸收档。正电子寿命谱测量使用快-慢符合正电子寿命谱仪。谱仪的双高斯分辨函数的参数为:半高宽度W_1=(0.35±0.02)ns,W_2=(0.46±0.04)ns,相对强度I_1=(68.7±1.0)％,I_2=(31.3±1.0)％,中心相对位移为(0.061±0.002)ns。正电子源为10μCi的~(22)Na,每个谱总计数不少于9×10~5,环境温度T=23.5±0.5℃。数据处理采用positronfit程序在B—1955计算机上进行。     

六核铁硫笼状原子簇化合物的穆斯堡尔谱研究

实验测定了六核铁硫笼状原子簇化合物(α)Fe_6S_5(PEt_3)_4(SR)_2和(b)Fe_6S_5(μ-Sph)(PB_(u3)~n)_4(SPh)_2的穆斯堡尔谱。它们都是由两组对称的四极分裂双峰叠加而成.实验数据用最小二乘法计算程序拟合。拟合后的穆斯堡尔参数(在77K时):对于簇合物(α),Fe_1的δ=0.458±0.004mm/s,△E_Q=0.805±0.004mm/s,A=63.0±3％;Fe_Ⅱ的δ=0.286±0.004mm/s,△E_Q=0.849±0.004mm/s,A=37.0±3％;对于簇合物(b),Fe_Ⅰ的δ=0.529±0.004mm/s,△E_Q=0.782±0.004mm/s,A=68.2±3％;Fe_Ⅱ的δ=0.335±0.004mm/s,△E_Q=0.781±0.004mm/s,A=31.8±3％.它们的δ值是相对于α-Fe的。利用四面体FeS_4中铁原子的化学位移δ与价态s的经验公式δ=1.44-0.43s可得出:簇合物(α)的Fe_Ⅰ平均价态为+2.2价,Fe_Ⅱ的平均价态为+2.6价;簇合物(b)的Fe_Ⅰ价态为+2价,Fe_Ⅱ的平均价态为+2.5价。     

^252Cf快裂变室研制

采用甲烷、氩气或其混合气体,在252Cf平行板裂变室极间距1.00至5.00mm、电压50至700V的条件下,测量了142B电荷灵敏前置放大器输出脉冲波形和脉冲幅度谱.252Cf裂变室中子强度为2.07×104s-1,上升时间为7.69(1±9.1%)ns,裂变碎片探测效率为98.4%,能够清晰分辨裂变碎片和α粒子信号.     

银片自沉积法测定土壤与植物样品中~(210)Po

本文介绍了用银片自沉积法测定土壤与植物样品中~(210)Po的含量。土壤与植物样品湿式消解后,进行银片自沉积,在低本低α测量仪上测量,测量时间为24小时,探测下限为3.7×10~(-4)Bq/g,放化回收率为82±2％;对铀、镭、钍的去污系数为>10~3;样品分析的精密度好于10％。     

~(252)Cf快裂变室研制

采用甲烷、氩气或其混合气体 ,在 2 52 Cf平行板裂变室极间距 1.0 0至 5.0 0 mm、电压 50至70 0 V的条件下 ,测量了 142 B电荷灵敏前置放大器输出脉冲波形和脉冲幅度谱。 2 52 Cf裂变室中子强度为 2 .0 7× 10 4 s-1,上升时间为 7.69( 1± 9.1% ) ns,裂变碎片探测效率为 98.4 % ,能够清晰分辨裂变碎片和 α粒子信号。     

NaI(Tl)、Ge(Li)探测器对大圆柱体源的效率

本文介绍用蒙特卡洛方法,采用加权技巧计算 NaI(Tl)、Ge(Li)探测器对大体积圆柱形体源的效率。文中首先对计算方法作了简要叙述。然后介绍在 PDP11/34A 小型计算机上用蒙特卡洛方法计算了76×76mm NaI(Tl)晶体对76mm 直径的水圆柱体源的效率,在80—3000keV 能区,计算值与文献值在±1%内一致。对本实验室的一台 Ge(Li)探测器,分别计算了它对 NBS参考物质和水圆柱体源(源半径大于 Ge(Li)晶体半径)的效率,计算中对探测器 N 层和包装外壳等项因素作了修正。实验测定了点源的峰总比,得到 Ge(Li)探测器的峰效率。将 Ge(Li)探测器峰效率的计算值与用~(152)Eu、~(60)Co、~(137)Cs、U、U-Ra 和 Th 标准源测得的实验值进行了比较,在93—2614keV 能区,估计两者在±4%内一致。最后讨论了样品体积与探测下限的关系。     

Ge(Li)γ谱仪全能峰效率的蒙特卡罗模拟计算

本文用蒙特卡罗方法模拟计算了Ge(Li)γ谱仪的全能峰效率,与实验结果比较,两者在±10％的误差内符合。     

4πβ+4πγ计数法测量166Hom活度

描述了4πβ+4πγ活度测量方法的基本原理,以及4πβ+4πγ活度测量装置的构成和性能指标.将原有的166Hom国际比对溶液制成VYNS薄膜源进行比活度测量,计算得到166Hom的总探测效率均大于99.99%,比活度的算术平均值为130.17(1±0.21%)Bq/mg.国际比对推荐结果为130.10(1士0.4%)Bq/mg,二者符合很好.