JT—60U中具有内输运垒的反剪切等离子体的能量约束定标

基于JT-60U数据研究具有箱型内输运垒(ITB)和L模边缘的反剪切等离子体的能量约束定标。储能分成两个部分：L模基础部分相被ITB围着的芯部部分。芯部储能Wcore不仅仅随净加热功率Pnet而增加。芯部储能的定标可表示为Wscale＝Cε^-1fB^2p,fVcore，其中εf是ITB底部的反环径比，Bp,f是外中平面ITB底部的极向磁场，Vcore是ITB底部内部的芯部体积。该定标等于芯部极向β的条件，即εfβp,core＝C1，其中C1≈1／4。尽管Wcore几乎是与Pnct。无关的，但是估算的ITB区域的热扩散率在一定程度上与新经典扩散率有关，而且新经典输运与该数据是一致的。讨论了该定标的物理背景。     

高β托卡马克等离子体的稳定性

高β（等离子体压强与磁压强之比）条件下的稳定性是经济上有吸引力的紧凑聚变堆的一个重要要求。在现代大托卡马克实验中，它也是重要的，其最好的性能现在常常受不稳定性限制，而不是受能量输运的限制。过去１０年，在我们对高β托卡马克等离子体稳定的了解以及在获得高的β值方面，已取得重大进展。理想磁流体动力学（ＭＨＤ）理论在预言稳定性极限上已获得很大成功，而由Ｔｒｏｙｏｎ等人预计的最大的稳定β值随规范化等离子体电     

JT—60U的高密度ELMy H模式等离子体中能量和粒子约束的退降

在ＪＴ－６０Ｕ，用１８－１９ＭＷ的高功率中性约束注入，研究了在ＥＬＭｙＨ模式等离子体中有高再循环滤器时能量和粒子约束的退降，等离子体参数固定在Ｉｐ＝１－１．２ＭＡ，Ｂｔ＝２－２．１Ｔ和ｑ９５＝３．３－３．５。总体能量约束时间τＥ的减小是由于快离子的储能随等离子体密度增加而减小，而热能约束时间τ１ｈ在附着偏滤器条件下从０．０８８－０．０９２ｓ稍微降低到０．０８３ｓ。另一方面，由于自偏滤器注入的中性粒     

Novillo托卡马克辉光放电等离子体化学中的电子能量研究

本文给出了Novillo托卡马克辉光清洗放电氢等离子体中电子湿度，密度及等离子体电位的评估，目的是研究能从真空容器除去杂质，且避免仍能附着于其内壁上的其它化学化合物形成的等离子体条件。放电是在功能密度在100－900W.m^-2范围内，压强在0．07－0．2mbar范围内的情况下通过2个阳极和1个阴极完成的，等离子体参数是用朗缪尔探针得到的，结果表明：电子温度处于3－10eV范围内，电子密度约为10^8-10^9cm^-3和等离子体电位在10－18V范围内，对于在Novillo托卡马克中发现的大多数杂质，电子能量在离解能量范围内。     

自持稳态托卡马克等离子体

本文介绍了国家球形环实验（ＮＳＴＸ）和球形环体积中子源（ＳＴ－ＶＮＳ）的自持稳态的托卡马克平衡,证明了压力梯度驱动电流的量与在这些装置中设计的电流条件相当,前者包括自举电流和抗磁电流。也说明了通过增加等离子体压力来启动的可能的程序。     

用RHF在HT-6B托卡马克上研究等离子体的约束和锯齿振荡行为

给出了HT-6B托卡马克上的共振螺旋场(RHF)对等离子体的约束和锯齿振荡行为的影响的实验结果。RHF使电子热导减小、电子温度分布变宽、等离子体密度增加并增强了杂质辐射,同时使锯齿振荡增强(包括锯齿幅度、周期、上升率及反相半径)和m=2、3、4的MHD不稳定性被抑制。实验结果表明RHF使放电进入一个新的放电状态。     

用RHF在HT-6B托卡马克上研究等离子体的约束和锯齿振荡行为

给出了HT-6B托卡马克上的共振螺旋场(RHF)对等离子体的约束和锯齿振荡行为的影响的实验结果。RHF使电子热导减小、电子温度分布变宽、等离子体密度增加并增强了杂质辐射,同时使锯齿振荡增强(包括锯齿幅度、周期、上升率及反相半径)和m=2、3、4的MHD不稳定性被抑制。实验结果表明RHF使放电进入一个新的放电状态。     

在FT—2托卡马克中在转变成改善的约束模式时SOL等离子体中的过程

对托卡马克削删层（SOL）中的过程的研究表明，周边效应对等离子体芯部的约束参数有直接影响。本文说明实验观测到的由低混杂（LH）加热氢等离子体引起的输运位垒形成。在最后闭合通量面（LCFS）附近和在SOL中的实验数据是用一个增强的可移动多电极朗缪尔探针和一种由辅助氦吹气改装的空间分辨的光谱技术获得的。边缘诊断表明，在LCFS附近径向电场和等离子体参数发生强的变化。在等离子体边缘的改变是由高LH离子加热引起的。发现，L-H转换伴随有在SOL中和在限制器阴影区域极向和径向等离子体参数分布明显的重建。     

ASDEX偏滤器中的等离子体分布的演变和定标

基于数据库，得出关于功率流入ASDEX托卡马克偏滤器区域的一些结论，对于铜偏滤器靶板的溅射，研究了在ASDEX中非转变到脱离，在确定低再循环区域和高循环区域后，对于欧姆加热（OH）或者在低约束模式放电中的中性束注入加热（NBI，L模），得到了在偏滤器靶板前面的功率宽度的最好拟合，在这些拟合的基础上，得出的结论是，可以把安全因子q和在偏滤器中的电子温度看作是主要的可靠参数，相反，偏滤器中输入的功率峰值不是一个可靠参数，因此引入了共线性问题。     

DⅢ—D托卡马克中X点附近中性粒子密度的测量

理论预言在托卡马克等离子体中中性粒子通过电荷交通阻尼和其他效应在低到高（L－H）约束模式转换中起作用。以前对中性粒子阻尼的估计是基于边缘中性粒子密度的计算上。本工作引入一种测量X点附近的中性粒子密度的新方法。在该处模拟结果预测中性粒子密度最大。所采用的技术使用来自在一个极向平面上重建的电视摄相机的Dα光和汤姆逊散射测量的电子温度和密度。测量的中性粒子密度范围为10^9-10^13cm^-3。考虑到中性粒子密度误差条,测量和二维模拟结果良好一致。本工作是验证以前二维模拟结果和确认以前的结论（即中性粒子阻尼大到足以在L－H转换过程中起作用）的第一步。