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主要涉及涡旋压缩机涡盘加工中的几何曲线问题,认为涡旋压缩机的发展和应用在很大程度上取决于核心部件-涡盘涡壁的加工难易和效率。文章在分析了现存问题的基础上,引出了“基方渐开线”作为涡壁加工的几何曲线的概念,阐述了这种曲线的基本特点和发展前景。 相似文献
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结合周向槽机匣处理试验结果,采用全三维的数值方法对带周向槽机匣处理的亚音速轴流压气机内部流动进行研究。试验与数值结果均表明周向槽机匣处理能扩大压气机的稳定工作范围,同时略微地降低压气机效率。在两个转速下,数值模拟结果与试验结果符合良好。通过详细地分析压气机叶顶流场表明实体壁机匣时,触发该压气机失速的主要原因是间隙泄漏涡涡核破碎,使得叶顶通道堵塞程度严重。采取周向槽机匣处理能降低产生叶尖泄漏运动的驱动力,有效地削弱了间隙泄漏流造成的负面影响。与此同时,周向槽具有抽吸或吹除机匣端壁区低相对总压流体的能力,使低能气团在叶顶通道堆积的范围大为缩小,提高了叶顶通道内的流通能力。 相似文献
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涡旋压缩机涡壁加工所使用的几何曲线可以用“基方渐开线”取代传统的基圆渐开线,设计中尚可遵循所谓“等周原则”,特别方便于已熟悉基圆渐开线设计而需按新型曲线加工涡盘之场合。此外,还涉及使用一般机床(非NC或CNC机床)解决涡旋压缩机基方渐开线涡盘的加工问题,介绍了一种专用夹具的使用原理。 相似文献
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离心式压缩机油膜自激涡动实例及结构上的防止方法 总被引:2,自引:0,他引:2
本文侧重离心式压缩机试车过程中产生油膜涡动的实例,论述了不同涡动情况对机组振动及平稳运行的影响。从提高转子刚度、改善轴承结构等方面,介绍了防止油膜涡动的方法。 相似文献
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利用PIV结合折射率匹配法对光壁和沟槽模型内的Taylor-Couette流动进行测量,通过加热内圆柱构建不同的温度梯度工况以及在外圆柱壁面上安装沟槽,研究沟槽和温度梯度对泰勒涡动稳定性的影响规律。试验模型的内外圆柱的半径比为0.825,纵横比为48,雷诺数Re=80~110,研究中考察格拉晓夫数Gr=3 600,6 700两种不同的温度梯度工况对流场的影响,试验结果表明,温度梯度作用下使得不同模型内的泰勒涡具备了轴向运动的速度,同时泰勒涡的轴向尺寸也发生改变,随着温度梯度增加,环隙内向外圆柱方向的径向速度有所增加;泰勒涡的运动速度随着温度梯度的增加而增加,相同温度梯度下,随着Re的增加,泰勒涡的运动速度也随之增加;沟槽模型的存在增加了环隙内的径向速度,较光壁模型增加了130%,且受到沟槽和温度梯度的共同作用,使得泰勒涡中逆时针旋转的涡胞尺度增加,涡心位置偏离内圆柱。 相似文献
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横流风机内部偏心涡特性分析 总被引:3,自引:0,他引:3
采用LDV系统测量在不同流量下横流风机的内部流场。在实验数据的基础上对横流风机的独特的心涡的成因进行了理论分析,总结了偏心涡的位置以及主要参数随流量变化的规律,并对产生偏心涡的脱落涡特点作了进行了探讨,为定量地分析偏心涡提供了理论依据。 相似文献
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采用三维非定常数值模拟的方法,研究叶顶汽封间隙泄漏涡的结构和涡动频谱特性,并分析汽封各腔室内涡核中心点的径向高度随间隙的变化规律。结果表明:汽轮机叶顶汽封腔室内存在腔室涡和围带壁面涡2种稳定耗散的涡;随着叶顶间隙高度的增加,围带壁面涡涡核的径向高度降低,而腔室涡涡核的径向高度升高;从汽封的入口到出口,腔室涡的涡动随流动变得剧烈,频率增加,波动的幅度变大;围带壁面涡的涡动会在不同腔室内交替变换,齿前的围带壁面涡产生的压力波动最为剧烈,是汽封腔室内最不稳定的一类涡动。 相似文献
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以超高负荷两级风扇第一级前掠转子为研究对象,通过定常和非定常数值模拟手段对近失速点叶尖流场进行了深入分析。为探索失稳机理,与同等气动性能下的后掠转子进行了对比。结果表明:前掠转子在近失速工况下泄漏涡涡心并未发生破碎,其流动失稳是由于端壁机匣处的低能流体集聚所致。而后掠转子的泄漏涡与激波干涉导致其向下游发展中发生破碎,表现出与常规转子相似的失速特征。 相似文献
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大涡模拟方法是介于传统雷诺平均方法和直接数值模拟方法之间的一种数值计算方法,其基本思想是通过滤波把流场中所有变量分成大尺度和小尺度量,对大尺度量进行直接求解,小尺度量采用亚格子模型进行模化处理.综述了近年来大涡模拟方法在搅拌反应器领域的研究进展,主要包括大涡模拟的数值方法、亚格子模型、桨叶旋转运动的处理技术及其在湍流特性、宏观不稳定、混合时间及多相流等方面的具体运用.阐明了大涡模拟方法较传统雷诺平均方法的优势,指出大涡模拟今后研究的重点方向为搅拌反应器内复杂多相流体系. 相似文献
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利用大涡模拟对中等半径比内轴高旋圆柱间湍流场进行了数值模拟。半径比为0.83,形状比为6,侧墙为静止侧墙、旋转侧墙及无剪切力侧墙3种边界条件。模拟结果表明,大涡模拟对该类问题有较强的预报能力。侧墙静止时,涡流始于靠近侧墙的左下方和右下方位置,然后涡心向上向中间移动,涡胞逐渐变大,外轴上形成众多小涡,小涡的涡心向下移动涡胞变大,最后涡胞混合在一起,充满整个轴间。侧墙旋转时,涡流始于靠近侧墙的左上方和右上方位置,然后涡心向上向中间移动,涡胞逐渐变大,外轴上形成众多小涡,小涡的涡心向下移动涡胞变大,最后涡胞混合在一起,充满整个轴间。在无剪切力侧墙边界条件,涡流场形成过程与侧墙旋转时形成过程相似。轴间流场最终形成固定数量的涡胞,且随着时间的推移,各个涡胞呈现此消彼长的局面,始终保持固定数涡胞的存在。在侧墙静止和无剪切力条件,流场最终形成8个涡胞;侧墙旋转时,流场最终形成6个涡胞。 相似文献