利用~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量快中子能谱的乳胶方法

本文提出了一个在强γ本底条件下测量8兆电子伏以上无定向快中子能谱的新方法。利用载硼乳胶中的~(11)B(n,α)~8Li(β~-)~8Be(2α)反应测量了9.97,12.06,14.10和18.12兆电子伏的单能中子谱以及14.1兆电子伏中子经铀球壳后的慢化能谱。     

累积式球形中子雷姆仪

本文描述一个直径为25厘米的聚乙烯球中子雷姆仪。中心探测器为热释光元件氟化锂。其响应近似正比于雷姆曲线。该仪器的响应与雷姆曲线比较,热中子的响应在±2%以内符合;0.2～7兆电子伏能量范围内,在±10%以内符合;7兆电子伏能量以上,响应随能量的增加而下降,至14兆电子伏,约比雷姆曲线低40%。该仪器可用于超临界事故现场和反应堆周围等固定场所,以测定中子剂量当量。     

机械选择器中子能谱仪

本文叙述了测量能量范围为几个至几百个电子伏的机械选择器中子能谱仪。为了检验仪器,在分辨率为0.5微秒/米的条件下,试测了银的全截面。     

用于超铀元素测定的高分辨率α-γ符合谱仪的研制

本文描述了高分辨率α-γ符合谱仪的结构、性能指标及其在重元素核素的相对和绝对含量测定中的应用。目前该谱仪的符合α能谱的能量分辨率为0.25％(对5.486兆电子伏,FWHM=13.8千电子伏);稳定性在八小时内能峰漂移为±0.05％;4—8兆电子伏区间能量非线性<0.2％。文中还简略地叙述了一些实际应用的测量原理及其方法。     

慢化球探测器测量中子能谱

本文叙述了用慢化球探测器测量中子能谱的原理和方法。在165千电子伏—5兆电子伏的能区,实验刻度了直径为10.16和20.40厘米的两个慢化球探测器的激发曲线。用一组直径为5.08,7.64,10.16,12.72,20.40和25.00厘米的慢化球测量了反应堆热中子引起的~(235)U裂变中子能谱。用单参数法和相对偏差最小法解谱,并将结果和标准裂变中子谱作了比较。     

重水反应堆垂直管道内快中子通量及能谱的计算

本文计算了中国科学院研究性重水反应堆中央实验管道内和工艺管铝套管上E≥0.5兆电子伏的快中子通量的数值及其能量分布。计算中考虑了初始中子的非均匀分布。在考虑慢化过程时,假定了散射在质心系是球对称的。对中子在飞出铀块前所遭受的非弹性散射作了简单的处理。在计算工艺管铝套管上的通量时,对其中所包重水的影响进行了修正。计算结果表明,反应堆中的快中子能谱和裂变谱有明显的偏离。同时指出,工艺管铝套管上的通量约比中央实验管道内大5—6倍。     

热中子引起~(235)U裂变的碎片动能关联测量

用金-硅面垒型半导体探测器对热中子引起~(235)U裂变碎片的动能进行了关联测量。求得了放中子前碎片的质量分布和动能分布。得到放中子前碎片平均总动能为172.0兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均动能分别是101.3兆电子伏和70.7兆电子伏,放中子前轻、重碎片的平均质量分别是96.8质量单位和139.2质量单位。对动能分布作了理论计算,与实验值进行了比较和讨论。     

402型电子靜电加速器調試工作报告

范德格拉夫(Van de Graaff)电子靜电加速器是研究輻射化学的一种主要輻射源,它的能量高,其电子能量及撞击靶子后发射出的X射綫能量达2.5—3.5兆电子伏,这是其他輻射源所不及的。例如X射綫机发出的X射綫最高能量为400千电子伏,Co~(60)放出的射綫平均能量为1.2兆电子伏。电子靜电加速器的剂量率也特别大,它发射的快速电子的剂量率甚至可达10~8伦/秒,远远超过其它輻射源。由于它具有上述特点,并且其剂量率可以控制,防护也比較     

快中子与~6Li,~7Li的三体反应

用载锂乳胶对14—18兆电子伏中子与~6Li,~7Li的三体反应——~6Li(n,nd)α与~7Li(n,nt)α作了“运动学完全”的测量。由此得到次级中子能谱以及通过~6Li第一激发态与~7Li第二激发态的非弹性散射中子的角分布。观察到中子与锂核内α集团的准自由散射。用“平面波冲量近似”得到了Li核表面α集团的动量分布,间接地证明了~6Li核中氘集团有收缩效应。     

国产镍铬-镍铝热电偶耐中子辐照性能的试验研究

本文叙述了在反应堆内对国产镍铬-镍铝热电偶进行辐照试验的情况,证明它们耐中子辐照的性能良好.试验所达到的最高中子积分通量为:快中子(能量≥1兆电子伏)3.9×10~(20)中子/厘米~2和热中子1.6×10~(20)中子/厘米~2.     

~(252)Cf自发裂变中子剂量参数的计算

本文基于新近发表的~(252)Cf自发裂变中子谱和单能中子剂量换算系数,计算了~(252)Cf自发裂变中子的剂量参数。裂变中子谱的拟合函数为麦克斯韦分布,平均能量为2.13兆电子伏。计算得到的剂量当量和吸收剂量换算系数为3.32×10~(-8)雷姆/中子/厘米~2和3.63×     

用活化法比較Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜

本文利用一組有阈能的核反应:P~(31)(n,p)Si~(31),Al~(27)(n,p,)Mg~(27),Si~(28)(n,p)Al~(28),Al~(27)(n,α)Na~(24),用活化法对热中子引起的Pu~(239)和U~(235)的裂变中子能譜进行了测量。进一步肯定了Pu~(239)的裂变中子能谱比U~(235)的“硬”的結論。若取U~(235)裂变中子平均能量兆电子伏作为标准,并且以E~(l/2)_e-βE形式的麦克斯韦分布表示裂变中子譜,則測得兆电子伏或β_(pu~(289))=0.7443±0.0110,亦卽。     

中子能量在0.02—0.5电子伏范围內U~(235)裂变次級有效中子数平均值随入射中子能量的相对变化

利用慢中子机械选择器中子譜仪于入射中子能量在0.02—0.5电子伏区域內,采用直接測量方法测量了U~(235)的η(E)相对值。在測量誤差范围內,中子能量在0.02—0.08电子伏区域η值为一常数,此后随中子能量增高而下降,至接近0.3电子伏时η值約下降了13%。     

光电倍增管的脉冲工作调制

我们在用脉冲调制~3T(d,n)~4He的14兆电子伏中子源进行缓发中子测铀井的室内模拟试验中,采用塑料闪烁体记录~(16)O(n,p)~(16)N(T~1/2=7.13秒)β-~(16)O·γO~(16)反应产生的γ射线(Eγ约7.12和6.13兆电子伏)来监视中子源产额。塑料闪烁体因受到14兆电子伏中子的(n,Xγ)反应产生的强瞬发γ射线的照射,光电倍增管的输出电流波动很大,影响对~(16)O衰变的γ射线的测量。为减小管子输出电流的波动,采用     

γ产生数据的评价问题

本文简要介绍了中子能区为热能—20兆电子伏总的次级γ产生数据及评价概况。在兆电子伏能区对Fe和Al的数据作了典型评价的基础上,对各能区数据的评价和推荐问题提出了具体意见。     

多球中子探测器能量响应特性的研究

本文描述多球中子探测器的能量响应特性。慢化球由密度为0.93克/厘米~3的聚乙烯制成,直径在5.1—24.4厘米之间。中心置—φ1.9×8厘米的 BF_3正比计数器,充气压为70厘米汞柱,~(10)B丰度约为95%。当工作电压为1500伏时,分辨率约为20%,本底约为0.4计数/分,热中子灵敏度为0.5计数/(中子·厘米~(-2))。测量所使用的中子能量范围在热能—15兆电子伏之间。0.02—15兆电子伏能区的能量响应曲线直接按实验值绘出;热能—0.02兆电子伏能区的响应曲线,则根据实验值及 D.Nachtigall给出的 M65数据推算。所得结果与报道的理论值作了比较,对于较小的慢化球探测器,理论值存在较大的误差,例如对直径为7.6厘米的慢化球探测器,在10电子伏处,理论值(M.P.Dhairyawan et al.,1980;R.E.Maerker et al,1971)为实验内插值的2倍。     

2.52兆电子伏中子的弹性散射角分布的测量

本文报导我们用2.52兆电子伏中子对铜进行的弹性散射角分布实验。2.52兆电子伏的单能中子是用高压倍加器通过D(d,n)He~3反应产生的,用原子核乳胶做为探测器,测量了30°—165°范围内铜和铁的弹性散射微分截面。铜的结果和已进行的类似工作相符。     

~(197)Au(n,2n),~(197)Au(n,3n)反应截面测量

本文在中子能量E_n=12～18兆电子伏能区用活化法测量了~(197)Au(n,2n),(n,3n)的反应截面。在E_n=14.6±0.3兆电子伏处以~(27)Al(n,α)~(24)Na反应截面为标准(117.5±3.9毫靶)给出(n,2n)截面为2160±95毫靶。以(n,2n)截面为标准给出(n,3n)截面为636±47毫靶(8.23±O.28兆电子伏)。本文对国外发表的数据作了比较,井给出了推荐曲线。     

快中子能区~9σ_f/~5σ_f的测量

~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。     

测量回旋加速器束流能量的一种简易方法

加速器能量刻度有许多方法,在刻度静电加速器和高压倍加器能量时,广泛利用核反应的共振峰、中子阈能、α粒子衰变能等方法。但这些方法只能应用于较低的能量范围(E_p≤4兆电子伏)。测量束流能量的另外一些方法,如射程测量和飞行技术,都需要有比较复杂的实验系统。最近有人提出利用反应动力学来确定能量的方法,例如测量质子能量时可用含碳氢的有机薄膜做靶,确定p-p散射和激发C~(14)第一受激态的二群质子的脉冲幅度和散射角的变