NaI（Tl）晶体对γ射线响应函数的蒙特卡罗模拟

以137Cs放出能量为0．662MeV的7光子在NaI（T1）晶体中的响应函数为研究对象,探讨响应函数的计算方法。对能量沉积谱分段,计算出落在每一能量段内的概率,依此将实验测得的参数代入程序中对谱线进行拓展形成符合高斯分布的全能峰。用蒙特卡罗方法建立物理模型,利用设计的模拟软件模拟出整个光子的运动过程,同时显示出晶体探测到的γ光子响应函数。     

NaI(T1)晶体对γ射线响应函数的蒙特卡罗模拟

以137Cs放出能量为0.662MeV的γ光子在NaI(T1)晶体中的响应函数为研究对象,探讨响应函数的计算方法.对能量沉积谱分段,计算出落在每一能量段内的概率,依此将实验测得的参数代人程序中对谱线进行拓展形成符合高斯分布的全能峰.用蒙特卡罗方法建立物理模型,利用设计的模拟软件模拟出整个光子的运动过程,同时显示出晶体探测到的γ光子响应函数.     

NaI(Tl)晶体对体源γ射线峰效率的确定

本文叙述了一个半径100mm 厚100mm 的 NaI(Tl)晶体对人体积源的γ射线全能峰效率的两种刻度方法,即点源实验模拟法和点源计算模拟法。放射源的自吸收介质选用水、土、大米、压缩南瓜和空气滤材五种。给出了两种刻度方法的结果,两者相对误差小于4%。     

NaI(Tl)晶体制备

首先让我们简略说明一下碘化钠燐光体的一些基本特性。 碘化钠(NaI)晶体是属于立方晶系,是离子型的点阵,它的晶格常数为6.46A.碘化钠之间的相互作用主要是静电性的。其晶体结构如图1。 纯碘化钠除发射可见的荧光外,光谱中还有相当多的紫外光成分,见图2.最常用的激活剂是Tl,其它能进入它的晶格中的重金属是Cu和Ni。     

NaI(Tl)晶体对点源总效率的计算

NaI(Tl)晶体对点源γ射线的总效率,在不少文献上可以查到。但这些计算仅限于点源位于晶体的中心轴上,而点源位于非中心轴上的总效率却很难查到。此外,在已发表的数据中,仅适用于英制单位的晶体规格,而国产NaI(Tl)晶体按国际单位制度量其规格大小,因此直接引用这些发表过的数据会带来一定的误差。     

NaI(Tl)晶体的制备

本文叙述了用晶种提引法制备NaI(Tl)晶体的过程。指出了影响晶体能量分辨率的各种因素,卽結晶条件、激活剂含量以及密封包装等。現已能制成直径30毫米、高20毫米的晶体,其最好的能量分辨率好于8%(对Cs~(137)661千电子伏γ射綫而言)。     

NaI(Tl) 闪烁谱仪峰总比的蒙特卡罗计算

简单分析NaI(Tl）闪烁谱仪探测原理的基础上，运用蒙特卡罗程序MCNP计算了该谱仪对不同能量点源的峰总比（或光分数），并同实验结果做了对比，解释了计算结果比实验值偏高的原因。     

蒙特卡罗方法计算低能γ射线在NaI晶体中能量沉积谱

本文考虑了低能γ射线的光电效应、康普顿散射、对生成,电子和正电子在库仑场慢化中的轫致辐射,以及正电子静止湮没。用蒙特卡罗方法模拟γ射线、电子及其级联过程,得到了低能γ射线在NaI晶体中的能量沉积谱、响应函数和绝对探测效率。计算结果与实验值符合较好。     

NaI(Tl)特征X射线谱仪

本文介绍了一台测量特征 X 射线(或低能γ射线)的薄 NaI(Tl)晶体谱仪。在4至120千电子伏能区内,积分本底是61.3计数/分;对31千电子伏光子的能量分辨率约为30.8%;在5至150千电子伏能区內,积分非线性好于2%;对~(133)Ba 源,测量300分钟,最小可探测活度为5.5×10~(-13)居里。     

NaI(Tl)晶体探测器对面源的γ绝对探测效率

用数值积分方法计算了ＮａＩ（Ｔｌ）晶体探测器对Ｍａｒｉｎｅｌｌｉ Ｂｒｅａｋｅｒ型容器内表面源的γ绝对探测效率。     

单晶体NaI(Tl)闪烁γ谱仪

引言近十年来,闪烁计数器在原子核物理实验中得到了广泛的应用,我们的工作也就是想建立起一套为(p,γ),(d,γ)以及γ—γ角关联等核反应实验用的闪烁γ谱仪,为此,我们计划分两步走,先建立起单晶体NaI(Ti)闪烁γ谱仪;然后再在这个基础上建立起双晶体谱     

ST-102C式NaI(Tl)晶体中KX射线逃逸率的计算

本文对ST-102C式NaI(Tl)晶体中碘原子K层X射线的五种主要成分K_(α1)、K_(α2)、K_(β1)、K_(β2)和 K_(β3)的逃逸率分别进行了计算,然后根据五种 X 射线的相对强度进一步计算了加权平均逃逸率。计算中所选用的初始入射 X 射线能量在33.5—1000keV 之间。     

NaI(Tl)晶体探测器对+粒子湮灭产生的γ探测效率

利用蒙特卡洛方法计算了NaI(Tl)晶体探测器对MarinelliBeaker容器中β 衰变气体衰变后β 粒子湮灭产生的γ的总探测效率。计算中 ,由于考虑了β 粒子的湮灭几率与物质密度相关这一因素 ,因而得到了总的γ探测效率高于把γ源看成均匀体源的效率的结论     

环境测量用NaI(Tl)γ谱仪

本文报道以φ100×100mm的低钾NaI(T1)晶体和GDB-76F型光电倍增管组合探头为探测器的室内外通用γ谱仪。在铅屏蔽室内,γ光子能量从0.05—2MeV范围本底计数率为1053计数/min。对~(137)Cs面源(φ5mm)的γ射线能量分辨率<10％,全能峰效率为16.3％,测量1000min,置信水平为95％,最小可探测下限为0.06Bq。环境就地测量20min可分析出10m半径范围内土壤中U系,Th系、~(40)K和~(137)Cs等核素的比放活度,并可给出距地面1m高处它们各自的γ吸收剂量率及总吸收剂量率值。     

蒙特卡罗方法模拟放射源位置对井型NaI(Tl)晶体探测效率的影响

利用Geant4数值计算程序,对放射源137Cs和60Co发射的单能γ射线(0.662 MeV和1.331MeV)经过井型NaI(Tl)晶体探测器后的能谱进行了蒙特卡罗模拟,并通过改变放射源在井型NaI(Tl)晶体中的位置对探测效率的影响做了进一步的研究。计算结果表明:对比常用的圆柱形NaI(Tl)闪烁探测器,由于井型NaI(Tl)晶体对放射源所张立体角很大,所以其对γ射线的源峰探测效率更高,并随着放射源在井内高度的增加而逐渐减小;在固定了放射源在晶体井下深度的情况下,放射源位置在水平面内的变化对源峰探测效率的影响并不大。     

NaI(Tl)闪烁探测器对铯源响应的蒙特卡罗模拟

对NaI(Tl)探测器的γ能谱进行了MC模拟,模拟研究了不同源-探距、不同能量分辨率、不同模拟时间和平面源分布等条件下的137Cs γ能谱.137Cs点源的模拟谱与实测谱的对比表明两者基本相符.     

MC法刻度车载NaI(Tl)γ谱仪

介绍了车载NaI(Tl)闪烁探测器能谱系统的刻度方法。模拟计算的方法利用MCNP模拟软件,通过对实际测量模型的简化,建立了模拟计算的模型,通过实验刻度的方式对该模型进行了验证,结果表明误差在20%以内,可以利用该模型开展进一步的工作。     

NaI(Tl)γ谱的计算机稳峰技术

介绍了一种改进型NaI(Tl)γ谱仪的稳谱技术。该稳谱技术基于241Am源的等效γ峰作为系统的参考峰,根据参考峰位偏差运用数字PID调整可编程增益放大器来稳谱,是一种“硬件 参考源 软件”的稳谱技术。这种计算机稳谱技术具有稳定度高,稳谱速度快等优点。     

室内多道γ射线能谱仪(NaI(Tl))谱线分析

论述了以NaI(Tl)晶体为探测器的室内低本底多道γ射线能谱仪用于测量样品中^226Ra、^232Th和^40K放射性比活度的两种计算方法——谱线分解法和特征能量峰法(逆矩阵法)，并设计编制程序，分别采用这两种方法对样品谱线进行处理分析，将分析结果与高纯锗γ谱仪分析结果对比，两种方法分析同一样品的相对偏差均≤10％。