双源距密度测井的蒙特卡罗数值模拟

利用蒙特卡罗方法对双源距密度测井进行数值模拟，获得了双源距密度测井的能谱、探测器计数率与地层密度的关系和脊肋图等特性曲线。与实验结果进行比对，验证了数值模拟的正确性，并在此基础上，就短源距和短源距准直孔角度等测井仪器结构参数的改变对测井性能的影响进行了研究。研究表明，短源距为18~20cm、短源距准直孔角度为45°时，可满足测井灵敏度和密度补偿准确度的要求。     

ISOCS无源刻度软件在准直器屏蔽厚度设计中的应用

准直器设计不仅需要考虑准直器的空间分辨率、灵敏度等因素,而且需要考虑准直器屏蔽厚度对"阴影区"的影响。建立了一种准直器屏蔽厚度的优化设计方法,该方法使用ISOCS无源刻度软件计算了探测器在佩带张角30,°屏蔽厚度分别为5、10、15 cm的准直器的角响应曲线和对无穷大面源在不同角度范围内计数率贡献的百分比。结果表明,当准直器屏蔽厚度为5 cm时,方位角90°处γ射线仍然对探测器存在计数率贡献;准直器屏蔽厚度为15 cm时,探测器视野范围可得到有效控制。该方法不仅可以为准直器屏蔽厚度设计提供依据,同时可以作为准直器探测器的效率刻度和不确定度评定的参考。     

放射性废物桶γ检测探测器准直器模拟设计

介绍了在放射性废物桶γ检测中基于MC模拟的阵列探测器准直器的设计。利用MCNP程序建立探测系统模型,计算了在圆形、方形、菱形准直孔,以及铅、钨、不锈钢准直材料条件下,碲锌镉探测器对体源和点源的探测效率,分析了准直器形状和材料对探测效率的影响。结果表明:相比方形和菱形准直孔,圆形准直孔的探测效率相对较高;相比铅和钨,不锈钢准直时出现多路射线干扰,且铅和钨的准直效果相当。     

中子测井与天然气探测技术

简单介绍了中子测量与地层含氢指数及地层孔隙度的关系,介绍了地层含气对中子测量的影响以及泥浆侵入对中子在含气地层响应特征的影响.分析了中子测井仪器长短源距探测器受泥浆侵入影响的差异,给出了通过对中子仪器长短源距计数率校正消除泥浆侵入影响的方法.通过实际资料验证,取得了比较好的结果.     

就地计数系统小推车车体屏蔽修正

介绍了应用152Eu面源对就地计数系统(ISOCS)小推车车体屏蔽修正的实验方法和计算方法。BE5030型HPGe探测器配带50mm-90°、50mm-30°或50mm-180°铅准直器,端面向下,垂直地面测量,探测器距地面58.2cm。得到了该测量条件下关注能量γ射线的小推车屏蔽修正因子。并通过最小二乘拟合得到屏蔽因子与γ射线能量的关系式,用以内插获得122～1408keV范围内任意γ射线的小推车车体屏蔽修正因子。     

锗γ谱仪^110mAg符合相加修正因子测量

通过在ＨＰＧｅ探测器表面及距探头２８ｃｍ处分别测量形状相同的＾１１０ｍＡｇ（６５７．８ｋｅＶ）和＾１３７Ｃｓ（６６１．６ｋｅＶ）体源的全能峰妆计数率,可在避开源活度,发射几度和自吸收修正等条件下,测得在探测器表面测量＾１１０ｍＡｇ６５７．８ｋｅＶγ射线的符合相加修正因子Ｆ０;本文介绍了此测量方法的原理和测量结果。     

浆纱测厚仪研制

本产品采用低能γ射线源、NaI晶体、低噪声高放大倍数的光电倍加管组成康普顿背散射测量系统来测试棉纺织品厚度。待测纺织品厚度范围为100～200g/m2,测量精度可达到±0.7g/m2,测量时间约为3s。该产品在设计时充分考虑了准直孔的结构,使探测器得到高的计数率,同时将本底计数降至最低。该产品采取了智能稳峰措施,温度的变化、仪器放大倍数的变化被充分的补偿,因此,大大提高了整个γ测试系统的稳定性,在一般计数率下,仪表的测试精度主要决定于系统的统计误差。该系统采用工控机数据获取和处理系统,有显示     

地层密度对脉冲中子孔隙度测量的影响及校正方法

在井下脉冲中子孔隙度测量中,岩性或地层密度对含氢指数测量的影响相对于化学源显著增强,地层的非弹性散射影响不可忽略,必须发展相应的校正方法以确保测量结果的准确性。在无限均匀介质中,对中子的减速长度与地层体积密度及含氢指数的关系进行了推导和数值模拟分析,得到经过地层体积密度校正后的计数率比值与地层含氢指数的相关性;继而对近、远探测器的计数率比值进行体积密度校正,提高了对地层孔隙度的灵敏度,显著降低了岩性和泥岩效应的影响。     

D-D次生源计数对密度测量的影响

为研究D-D源密度测量过程中俘获γ计数对密度测量的影响,本文首先分析D-D源密度测量的原理,其次研究D-D源与地层反应产生的γ射线类型,并采用蒙特卡罗模拟方法对比分析了D-D源和D-T源密度测量过程中次生γ强度高低。结果表明,D-D源密度测量过程中次生γ以俘获γ为主;尽管D-D源的中子产额远低于D-T源,但在源距大于50 cm后低孔隙地层中D-D源俘获γ计数高于D-T源非弹γ计数;此外,高孔隙地层中D-D源俘获γ计数也可以通过调整源距大小满足密度测量的要求。因此,使用D-D源测量的次生γ计数能够满足密度测量的统计精度要求。     

利用常规4道航空γ能谱测量在澳大利亚南部马拉林加核试验场地进行~(137)Cs填图

已研究出一种利用常规4道航空γ能谱测量来分离~(137)Cs和天然源产生的γ辐射的简便方法。该方法是利用当~(137)Cs光电峰落在常规的总计数窗口内时,其峰位大大低于3个用于监测天然K、U和Th的窗口这一事实。由于已知某一测量高度K、U和Th谱的形状,就能利用这些谱及3道元素计数率来预测因天然放射源而产生的总计数率。因此,铯产生的总计数率仅仅是测量的总计数率和所预测的天然源在总计效率窗内的计数率之差。该方法在马拉林加核试验场地附近对~(137)Cs污染的分布进行了十分有效的填图。     

加速器驱动洁净能系统中的燃耗行为分析

研究了加速器驱动洁净核能系统（ADS）次临界反应堆内核素的演化。分析结果表明：ADS具有嬗变长寿命核废物的能力。从快堆和热堆的比较可知,ADS的快堆具有输出功率大、长寿命超铀放射性废物的累积水平低、裂变产物对反应堆反应性和能量增益影响小等优点。这些优点在利用U－Pu燃料循环的次临界堆中十分明显。对于利用Th-U燃料循环的次临界堆,热堆和快堆都是可以工作的;而对于U－Pu燃料循环的系统,快堆则是较好的选择。     

Problem of the iodine method of purification of zirconium

A method is proposed for the determination of the equilibrium constantsk and k' for the reactions Zr+2I₂–ZrI₄=0 and 2I–I₂=0, which is based on the measurement of the amount of iodine or zirconium liberated in the decomposition of zirconium tetraiodide on a heated surface in the process of establishing equilibrium. The decomposition of the tetraiodide was carried out at 900–1600C on a tungsten filament. The temperature distribution between filament and vessel walls was neglected.The dependence of the sum of atomic and molecular iodine pressures on zirconium tetraiodide pressure was determined at 1430C, and on temperature for 50 mm Hg. The values of kk'² 35 (mm Hg)³ at 1430C and k0.07 mm Hg at 400C, found from the results, differ substantially from known thermodynamic data, but give good agreement between the authors' formula [1] and experimental results on the iodide process of zirconium purification.