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我们曾报道了在同一剂量下的~(57)Fe离子注入铜随退火温度变化的特性,观察到注入铁离子所处的三种不同位:固溶态的孤立铁原子、具有二个或更多铁原子结合在一起的固溶态原子组团(Cluster)和γ-Fe夹杂相;经一定温度退火后,固溶态的铁原子和γ-Ee分别通过凝聚和相变转变成具有体心立方结构的α-Fe;在600℃退火后α-Fe全部消失转变成固溶态铁。本文着重报道不同的~(57)Fe注入剂量对铁原子不同位的强度和它们的超精细参数的影响以及它们随不同退火温度的变化关系。 相似文献
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穆斯堡尔同质异能移的基本物理概念已经被知道很长时间了。然而具体的理论表示却一直是人们关心的课题。由于这种超精细相互作用始终涉及核因子和电子因子(或称固体因子)的乘积,给解释这些数据带来困难。近年来,随着大型计算机的使用,人们可以较好地计算核内电子浓度,再利用测量的同质异能移,找出定标常量α来代替核因子,从而大大推动了这方面的研究工作。但是目前关于电子浓度的理论计算,大部分是以自由原子模型为基础的,而当原子被携带在一起形成固体时,这种自由原子是根本不存在的。 相似文献
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在目前铁氧体材料中,尖晶石型的Li铁氧体(Li_(0.5)Fe_(2.5)O_4)具有最高的居里点(约670℃)、较高的饱和磁化强度(4π穆斯堡尔谱≈3700Gs)和很窄的单晶铁磁共振线宽(△H≈2~5Oe),本文以其为基体通过离子代换研究了Li_(0.44)M_(0.12)(Ti,Mg)_xFe_(2.44-2x)O_4(x=0,0.2,0.4,0.6)(简称Li-Ti-Mg系)和Li_(0.44 0.25v)M_(0.12)(Ti,Zn)_vFe_(2.44-1.75v)O_4 (y=0,0.6)(简称Li-Ti-Zn系)的核磁共振自旋回波谱和穆斯堡尔谱(式中M指特定金属离子)。 相似文献
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本文用穆斯堡尔效立,结合X射线衍射实验对实用稀土钻永磁合金26.5Sm-(52.6-x)Co-xCu-18.5Fe-Z.4Zr(x=0,3,5,8)进行了研究。实验结果表明:无Cu样品是2:17型单相合金,穆斯堡尔谱可分解为四套亚谱;加入Cu后,析出第二相——1:5相,谱则可分解为六套亚谱。各亚谱所对应的晶位根据核磁共振,R_2Fe_(17)穆斯堡尔效应实验的结果及对R_2Co_(17)和RCo_5各晶位的对称性来确定。对于无Cu样品,CoⅢ、CoⅣ、CoⅠ、CoⅡ(Inomata标记法)晶位的超精细场分别为328、287、281、242kOe;同质异能移位为0.13、-0.03、-0.03、 相似文献
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对小泡径石榴石磁泡材料进行了~(57)Fe的内转换电子穆斯堡尔谱(CEMS)的研究。样品的名义成份是(YLu Bi)_3(FeGa)_3O_(12)。注入100keV Ne~ ,剂量D为5×10~(13)~1×10~(14)Ne~ /cm~2时出现△m=0的2、5峰,表明表层磁化强度矢量M_s倾向膜面,发现此时离子注入造成的应力感生的磁平面各向异性不一定很大。D=2×10~(14)Ne~ /cm~2时,仅得顺磁谱,但a、d晶位可辨。D≥7×10~(13)Ne~ /cm~2时,硬泡被抑制。用磁不等效晶位的概念唯象地解 相似文献
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