压电陶瓷的长时间弛豫效应

在恒温条件下应用数字积分电荷测量方法研究了压电陶瓷中异极性电荷引起的长时间压电弛豫效应。实验判明了同极性和异极性电荷在陶瓷中有不同方式的体积分布,在热电效应和压电效应中其贡献的极性与聚合物驻极体相同。只发现了异极性电荷引起的压电弛豫效应,同极性电荷对压电弛豫无贡献。唯象理论给出的随机弛豫规律ΔQ=(1-R_e~(-A_t))ΔQ_∞及自由弛豫规律ΔQ=(1-r_e~(-a_t~(1/2))×ΔQ_∞都分别得到实验证实。由铁电体中的退极化电场可以解释同极性电荷具有体分布的原因。     

频域测量中的慢极化效应

对同一钛酸锶钡陶瓷样品作了频域和时域介电测量.在10^-3Hz至10⁴Hz范围可以测出复介电常数.但时域测量表明样品的慢介电常数甚大于快介电常数.实验观察到在正弦外电压作用下通过样品的电流主要是不遵从RLC电路方程的慢极化效应所提供.这时的复介电常数的意义成为存在争议的复杂问题.     

铁电单晶中的长时间自由弛豫效应

在铁电陶瓷中发现的长时间自由弛豫效应也出现于单晶体中。单晶的热电弛豫效应略小于陶瓷,在TGS和LATGS单晶中观察到了极化弛豫。当样品受外电场刺激后,反向电畴的生长表现出自由弛豫规律,LATGS由顺电相冷却到铁电相的转变也遵循这个规律。将LATGS的内偏场的源,和靠近头对头或尾对尾畴壁附近的内场的源都视为受束缚的空间电荷,则这些效应可以得到解释。     

用飞行时间法测量氚的深度分布

氚在材料中的浓度、深度分布及其在材料中的扩散行为,是从事核聚变研究者最为关心的问题之一。氚(钛)靶是14MeV中子发生器的主要部件,精确地分析氚在靶中的行为,可以为合理地设计氚靶的厚度提供依据,并使靶的寿命和密封的中子发生器的寿命得以延长。因此,研究一些可行的方法来分析氚在基质材料中的行为有着应用的价值。用离子背散射     

铌酸锂在15至573K 温度范围内的电学性质

在15～573K 温度范围内测量了铁电相铌酸锂单晶沿 c 轴方向的体电阻、介电常数、和热释电系数。数据表明在88、139、166、226、352、408和549K 附近,晶体性质出现特殊的变化。精确到0.4%的热释电测量表明在79.60℃温度上,自发极化强度 P_(?)和热电系数 dP_(?)/dT 连续,但 P_(?)对温度 T 的二次微商不连续;这与晶体中氧八面体旋转角的突变有关。从热释电测量发现,当晶体由85℃急冷至0℃时,晶体的转变出现延续时间超过80h的驰豫效应。在74～130K 之间,热电系数比例于爱恩斯坦比热函数。     

时域微分介电谱与 PET 结构相变及软模

在－１８７～６０℃范围内用微分时域介电谱方法测量了聚对苯二甲酸乙二醇酯的极化效应．实验证明空间电荷扩散理论给出的慢极化弛豫规律在极性聚合物中也成立．在样品的低温β转变过程中静态介电常数被分解为一个快项和三个慢项之和．在聚合物的结构转变中,快介电常数不出现奇异;但三个慢介电常数各自的倒数均出现抛物型软化．     

VA中乙酸甲酯和乙酸乙酯含量对纤维黄度的影响

对大庆炼化公司腈纶厂聚合牛产装置建设投产及工艺情况进行了介绍,针对长丝及短纤颜色发黄原因进行了细致的研究,其中聚合反应第二单体VA中乙酸甲酯和乙酸乙酯含量高低与纤维颜色有关系,通过国内外VA产品中乙酸甲酯和乙酸乙酯含量进行对比找到了纤维发黄的机理,在形成高聚物的后续生产工序中提出了解决办法。     

N型硅和铝界面的时域介电谱

用微分时域介电谱方法在液氮温度下研究了掺磷硅单晶和铝接触界面势垒层的性质．观察到除通常频域方法能测出的快极化响应外,还存在三种不同的慢极化机构．响应时间为１．１２ｍｓ、０．６９ｓ和２９．０ｓ的慢效应可分别解释为载流子扩散、施主能级激发和表面俘获能级的贡献．     

压电振子和水声谐振腔的耦合

对自由压电陶瓷片,组合电声换能器.600W的超声清洗器.1200W的超声发生器的振动模式频率进行了测量及互相比较.在由一对瓷片和其它金属部分构成的组合振子中.轴向模从398kHz下降至31.6kHz.从而低于径向模的谐振频率41.9kHz.在由27个组合振子构成的阵列中.居间频率范围内出现一个轴向和径向的强烈耦合模.超声清洗器水槽中深h的水是一个水声谐振腔,压电振子的谐振条件为h=(2n+1)λ/4.