缺氧La1-xNaxMnO2.825陶瓷体系磁电性质

利用提高固相反应法烧结温度的方法制备了La1–xNaxMnO2.825(x=0.05,0.10,0.15,0.20)的缺氧陶瓷体系,测量了样品的X射线衍射谱、红外光谱、Raman光谱、磁化强度–温度曲线、电子自旋共振谱线、电阻率–温度曲线。结果表明:与La1–xNaxMnO3陶瓷相比,La1–xNaxMnO2.825陶瓷的磁化强度值变小,Curie温度下降,出现了相分离,原因是缺氧造成的Mn3+与Mn4+摩尔比的变化,以及样品中氧含量的不均匀性;缺氧陶瓷体系的电阻率升高,大部分样品表现为绝缘态,是氧空位引起的晶格作用、自旋作用与Mn3+与Mn4+的双交换作用共同竞争的结果。     

La0.3Ca0.7Mn1-xVxO3体系的电荷序和自旋序

通过对样品La0.3Ca0.7Mn1-xVxO3(x=0.05,0.10,0.134,0.20)的磁化强度-温度(magnetization-temperature, M-T)曲线、电阻率-温度(resistivity-temperature, p-T)曲线、电子自旋共振谱的测量,研究了Mn位V掺杂La0.3Ca0.7MnO3体系电荷序和自旋序的影响.结果表明:当0.05≤x≤0.134时,体系存在电荷有序(CO)相,体系自旋序随温度降低发生顺磁(paramagnetism, PM)-荷有序(charge ordering, CO)-反铁磁(antiferromagnetism, AFM)变化.当x=0.20时,电荷有序融化,体系出现再入型自旋玻璃行为.     

Influence of Gd Doping on Magnetic Behavior in La0.67Sr0.33CoO3, La0.67Sr0.33MnO3

研究了La0.67-xGdxSr0.33CoO3、La0.67-xGdxSr0.33MnO3 (x=0.00, 0.05, 0.10, 0.20, 0.30, 0.40, 0.50, 0.60, 0.67)体系的M-T曲线、M-H曲线。结果表明:随Gd掺杂浓度增高,La0.67-xGdxSr0.33CoO3体系的磁结构表现为团簇玻璃态,x>0.10样品的M-T曲线出现了低温区M值急剧上升的奇特现象;La0.67-xGdxSr0.33MnO3体系的磁结构从长程铁磁有序向团簇玻璃态、反铁磁状态转变,x≥0.50样品的M-T曲线在低温区急剧下降。两种体系呈现的不同现象,来源于Gd与Co、Mn不同的耦合作用和Co的自旋态的转变。     

La_(0.7-x)Dy_xSr_(0.3)CoO_3体系磁电性质研究

用固相反应法制备La0.7-xDyxSr0.3CoO3(x=0.05,0.10,0.15,0.20,0.25)样品,通过M-T曲线,ρ-T曲线,-ρT拟合曲线,研究样品的磁性质、输运行为、输运机制。结果表明:在La0.7-xDyxSr0.3CoO3中的许多三价Co离子处于低自旋态(LS:t2g6eg0,S=0)、中自旋态(IS:t2g5eg1,S=1),Dy格子与Co格子之间耦合相当弱。在50 K以上时,短程的铁磁(FM)Co3+-O-Co4+不能造成Dy3+磁矩的平行排列,Dy次格子保持顺磁态。体系的宏观磁性则是由FM的Co次格子磁矩加上Dy次格子的顺磁矩的贡献。在50 K以下时,Dy3+之间的耦合使得它们的磁矩逐渐趋于铁磁有序排列,必然会在Co格点处产生很强的局域磁场。低自旋的Co3+离子在强内磁场作用下,变为高自旋态,磁矩变大。磁化强度曲线在50 K以下随温度降低表现出快速上升的行为。50 K对x≥0.15的高掺杂样品,绝缘体导电的磁背景是铁磁团簇。这种铁磁绝缘体输运行为可能是在La0.7-xDyxSr0.3CoO3体系中,不仅有Co3+-O-Co4+双交换作用,还有Co3+-O-Co3+,Co4+-O-Co4+超交换作用。并且Dy3+离子无规分布的磁势和库伦势,以及颗粒边界效应,对输运行为也有影响。     

Gd掺杂对La_(0.67)Sr_(0.33)CoO_3、La_(0.67)Sr_(0.33)MnO_3体系磁行为的影响(英文)

研究了La0.67-xGdxSr0.33CoO3、La0.67-xGdxSr0.33MnO3 (x=0.00, 0.05, 0.10, 0.20, 0.30, 0.40, 0.50, 0.60, 0.67)体系的M-T曲线、M-H曲线。结果表明:随Gd掺杂浓度增高,La0.67-xGdxSr0.33CoO3体系的磁结构表现为团簇玻璃态,x0.10样品的M-T曲线出现了低温区M值急剧上升的奇特现象;La0.67-xGdxSr0.33MnO3体系的磁结构从长程铁磁有序向团簇玻璃态、反铁磁状态转变,x≥0.50样品的M-T曲线在低温区急剧下降。两种体系呈现的不同现象,来源于Gd与Co、Mn不同的耦合作用和Co的自旋态的转变。     

La0.3Ca0.7Mn1-xWxO3体系中电荷有序及磁性质研究

采用固相反应法制备了钙钛矿锰氧化物La0 3Ca0 7Mn1-xWxO3(x=0.08,0.12)样品,通过M-T曲线、M-H曲线、ESR曲线研究了在Mn位掺W对La0 3Ca0 7MnO3电荷有序相的影响以及磁结构的变化过程.结果表明当x=0.08时,体系存在电荷有序(CO)相,相变温度TcO=275 K,在T＞275 K时体系表现为PM;当温度从275 K下降到230 K,体系在CO相下从自旋无序的顺磁态向自旋有序的反铁磁态转变;在230 K至5 K形成长程反铁磁态,AFM/CO态共存;低温区在AFM/CO态本底中存在一定的铁磁成分.当x=0.12时,体系的CO相已基本融化,150 K以下还残留少量CO相.在高于150K温区表现为顺磁;在低于150K温区从顺磁向铁磁转变.     

高功率脉冲对电子设备干扰的研究

高功率脉冲辐射源通过高增益天线定向将脉冲辐射出去,以极高的强度照射目标,利用高能脉冲对无线电、通讯系统、计算机系统等电子设备进行干扰甚至破坏.论文介绍了高功率脉冲辐射源的结构和工作原理,并对辐射源辐射电子设备实验进行分析,实验结果表明:高功率脉冲可以干扰电子设备正常工作,从而达到破坏对方电子通信的目的.     

Cr替代Mn对La0.4Ca0.6MnO3磁性质的影响

用固相反应法制备了La0.4Ca0.6Mn1-xCrxO3(x=0.00,0.02,0.04,0.06,0.08,0.10,0.15)多晶样品,通过X射线衍射(XRD)图谱、磁化强度-温度(M-T)曲线、电子自旋共振(ESR)谱线,研究了Cr替代Mn对La0.4Ca0.6MnO3磁性质的影响.实验结果表明:La0.4Ca0.6MnO3存在复杂的磁结构,在258 K出现电荷有序相,从175 K到50 K,产生强关联CO-AFM(电荷有序?反铁磁)相,温度降到41 K左右出现自旋玻璃态;当替代量x≥0.06时,电荷有序相被融化;当x≥0.10时,自旋玻璃态被融化.对实验结果进行了初步解释:电荷有序相被融化主要原因是Cr3+与Mn4+具有相同的电子结构,Cr3+替代Mn3+破坏了CE型反铁磁的自旋序,从而引起电荷序的坍塌,实验证明了电荷序CE型反铁磁体系中,电荷序和自旋序之间存在强耦合相互作用;自旋玻璃态的融化,是由于Cr替代Mn破坏了自旋玻璃态的生成条件,即反铁磁背景下有少量铁磁成分.     

CaMn1-xWxO3(0.05≤x≤0.20)体系电荷有序的建立与消失

通过对样品磁化强度-温度（M-T）曲线、磁化强度-磁场强度（M-H）曲线、电阻率-温度（ρ-T）曲线及部分样品ESR谱的测量，研究了Mn位w掺杂对Cabin1-x，WxO3（x=0．05，0．07，0．10，0．12，0．14，0．16，0．20）体系磁结构的影响。结果表明，随着W掺杂量的增加，体系磁结构发生了复杂的变化过程。当掺杂量x≤0．07时，体系为铁磁（FM），反铁磁（AFM）和顺磁（PM）态的共存，随掺杂量增加，FM态减弱，AFM态增强；当x=0．10，0．12时，体系建立电荷有序（charge ordering，CO）态，AFM／CO态共存于相变温度以下，且电荷有序温度TCO随掺杂量增加而增加；当x≥0．14时，体系电荷有序（CO）态减弱并消失。     

钙钛矿锰氧化物La0.3Ca0.7Mn0.96W0.04O3在电荷有序相中的磁性质

采用固相法制备了样品La0.3Ca0.7Mn0.96W0.04O3. 通过测量样品的M-T曲线、 M-H曲线和ESR曲线, 研究了La0.3Ca0.7Mn0.96W0.04O3的磁性质. 结果表明： 在265 K时形成电荷有序相（CO相）. 当T＞265 K时, 表现为顺磁;当T＜225 K时, 表现为长程反铁磁（在AFM本底中存在少量FM成分）, 形成少量FM相与AFM/CO相共存;从265～225 K, 随温度降低在电荷有序态下从顺磁向反铁磁转变. 测量了La0.3Ca0.7Mn0.96W0.04O3样品的ESR谱线宽, 样品的顺磁共振线宽ΔHPP的值随着温度的降低是增加的, 表明随着温度的降低样品的铁磁关联增强.