全文获取类型
收费全文 | 138篇 |
免费 | 46篇 |
国内免费 | 24篇 |
专业分类
电工技术 | 13篇 |
综合类 | 31篇 |
化学工业 | 1篇 |
金属工艺 | 3篇 |
建筑科学 | 15篇 |
石油天然气 | 1篇 |
无线电 | 136篇 |
一般工业技术 | 4篇 |
冶金工业 | 2篇 |
自动化技术 | 2篇 |
出版年
2024年 | 4篇 |
2023年 | 6篇 |
2022年 | 3篇 |
2021年 | 6篇 |
2020年 | 3篇 |
2019年 | 4篇 |
2018年 | 4篇 |
2017年 | 10篇 |
2016年 | 6篇 |
2015年 | 17篇 |
2014年 | 10篇 |
2013年 | 11篇 |
2012年 | 10篇 |
2011年 | 16篇 |
2010年 | 9篇 |
2009年 | 9篇 |
2008年 | 6篇 |
2007年 | 11篇 |
2006年 | 11篇 |
2005年 | 2篇 |
2004年 | 2篇 |
2003年 | 3篇 |
2002年 | 3篇 |
2001年 | 5篇 |
2000年 | 8篇 |
1999年 | 4篇 |
1998年 | 13篇 |
1997年 | 3篇 |
1996年 | 7篇 |
1990年 | 2篇 |
排序方式: 共有208条查询结果,搜索用时 15 毫秒
101.
102.
103.
104.
多发射极指分段结构功率SiGe HBT的热分析 总被引:1,自引:0,他引:1
提出了一种有效的方法—采用多发射极指分段结构来增强功率SiGe HBT的热稳定性。为了对分段结构进行精确的热分析,针对器件多层结构的特点,建立起适当的热模型,模型中充分考虑了各个部分的热阻。根据此热模型,使用有限元方法,对一个十指的分段结构功率SiGe HBT进行了热模拟。考虑到模拟的精确性及软件的功能限制,采用两步模拟法:衬底模拟和有源区模拟。通过模拟,得到了发射极指的三维温度分布。结果表明,分段结构功率HBT的最高结温和热阻都明显低于完整发射极指结构,新结构有效地提高了器件的热稳定性。 相似文献
105.
计算了应变Si1-xGe层的本征载流子浓度及导带和价带有效态密度。用解析方法研究了它们与Ge组分x和温度T的依赖关系。发现随Ge组分x的增加,导带和价带有效态密度随之快速减小,而本征载流子浓度却随之而近乎指数式地增加。而且,温度T越低,导带和价带有效态密度随Ge组分x的增加而减小得越快,而本征载流子浓度上升得越快。同时还发现,具有大Ge组分x的应变Si-xGex层,其用Si相应参数归一化的导带和价 相似文献
106.
用X射线光电子能谱(XPS)对微波等离子体(MPCVD)合成的金刚石进行了Ar离子溅射效应原位分析.原始表面的C1s光电子峰位于285.80 eV,随着溅射时间的延长,C1s峰位向低结合能方向移动,1 h后移至285.40 eV.在溅射过程中,C1s的半高峰宽(FWHM)由最初的1.80 eV增加到2.20 eV.C1s峰的解叠结果表明经Ar离子溅射后,金刚石表面出现了石墨态碳,而且其含量随溅射的增强而增加.由于Ar离子的溅射,俄歇电子谱(XAES)也发生了明显的变化,XAES微分特征距离D值则由14.37 eV增加到19.34 eV,同时C的价带电子谱(VBS)金刚石特征消失,这些结果补充证明了Ar离子的溅射效应是诱导金刚石向石墨转化.最后讨论了溅射效应的机制. 相似文献
107.
用X射线光电子能谱(XPS)对微波等离子体(MPCVD)合成的金刚石进行了Ar离子溅射效应原位分析.原始表面的Cls光电子峰位于285.80eV,随着溅射时间的延长,Cls峰位向低结合能方向移动,1h后移至285.40eV.在溅射过程中,Cls的半高峰宽(FWHM)由最初的1.80eV增加到2.20eV.Cls峰的解叠结果表明经Ar离子溅射后,金刚石表面出现了石墨态碳,而且其含量随溅射的增强而增加.由于Ar离子的溅射,俄歇电子谱(XAES)也发生了明显的变化,XAES微分特征距离D值则由14.37eV增加到19.34eV,同时C的价带电子谱(VBS)金刚石特征消失,这些结果补充证明了Ar离子的溅射效应是诱导金刚石向石墨转化.最后讨论了溅射效应的机制. 相似文献
108.
109.
110.