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51.
研究了金属材料基于电阻变化的损伤定义,它能较好地反映损伤演化过程中共同存在和相互作用的宏、细、微观效应,并且在传导电流的导电截面与承载截面等价的假设条件下,与有效截面的损伤定义等价.通过纯弯旋转高频疲劳试验,提出了基于电阻变化的常用结构钢的高周疲劳损伤累积模型,获得了相应的疲劳损伤演化律及其寿命预测公式,并对由正火45号碳钢、16Mn钢和20Mn钢三种结构钢制成的试样进行了具体测试. 相似文献
52.
镍单晶纳米丝单向拉伸的分子动力学模拟 总被引:3,自引:0,他引:3
应用分子动力学方法模拟了金属镍单晶纳米丝在无热激活状态下的轴向拉伸变形过程,得出
纳米尺度下单晶镍丝的应力-应变演化关系、能量和原子构型变化以及损伤初始化与扩展过程。通过与宏
观拉伸过程的比较,模拟结果表明表面原子使纳米丝在无外荷载作用时存在系统初始应力,自由表面张力
的作用使纳米丝横截面上存在与轴向应力变化趋势一致的正交等值应力,自由表面发射位错和滑移并形成
堆垛层错和原子台阶导致纳米丝变形;表面原子偏离理想位置形成的空穴和孔洞及其连接是纳米丝损伤破
坏过程的几何特征。模拟获得镍单晶纳米丝的断裂强度为22.96 GPa。 相似文献
纳米尺度下单晶镍丝的应力-应变演化关系、能量和原子构型变化以及损伤初始化与扩展过程。通过与宏
观拉伸过程的比较,模拟结果表明表面原子使纳米丝在无外荷载作用时存在系统初始应力,自由表面张力
的作用使纳米丝横截面上存在与轴向应力变化趋势一致的正交等值应力,自由表面发射位错和滑移并形成
堆垛层错和原子台阶导致纳米丝变形;表面原子偏离理想位置形成的空穴和孔洞及其连接是纳米丝损伤破
坏过程的几何特征。模拟获得镍单晶纳米丝的断裂强度为22.96 GPa。 相似文献
53.
54.
55.
本文从三维弹性理论出发,在圆柱坐标下将三个位移分量用正交级数展开,并用Frobenius方法求解了关于三个未知函数的一个二阶常微分方程组.考虑到内部可压缩流体对柱壳的作用后,可得到两端简支的任意厚度正交各向异性充液圆柱壳非轴对称自由振动的频率方程.给出了若干算例,并与壳体理论的结果作了对比. 相似文献
56.
假设纤维/基体界面分离区域内的摩擦剪切应力遵循Coulomb摩擦律,包括泊松效应的影响,建立了纤维拔出时的摩擦界面应力传递模型,获得了包含摩擦滑移和由纤维/基体热失配引起的法向残余热应力效应的纤维轴向应力和界面剪切应力的表达式.对纤维增强复合材料SCS-6/Ti-6Al-4V作参数化的数值计算,且和有限元结果进行比较.结果表明,随纤维轴向位置的增加,纤维轴向应力和界面剪切应力均减小;法向残余热应力、高纤维体积分数和短纤维延缓纤维失效. 相似文献
57.
轴向加速度运动弦线横向振动的数值计算方法 总被引:8,自引:0,他引:8
讨论轴向加速度运动弦线横向振动的数学模型、数值计算方法等问题。基于Coriolis加速度和Iagrangian应力公式,利用Newton第二定律导出轴向加速度运动弦线横向振动的动力学模型;通过线性变换将方程化为一阶无量纲的非线性微分方程组;并利用Crank-Nicoson的中点离散技巧,给出运动方程的单步二阶差分方法;算法把对运动方程和本构方程分别离散,使之可以用于不同本构的运动弦线的数值仿真。且方法对线性问题绝对稳定,对非线性问题也有较好的稳定性。作为应用实例,利用该方法对一类加速度运动弦线的横向振动进行数值仿真,利用弹性弦线的守衡公式检验数值结果的精度。并利用给出的数值方法分析速度、加速度、弹性模量等参数对弦线横向振动的影响。 相似文献
58.
建立了阔叶树在风中的摇曳的有限元模型.考虑了风场与和树之间流固耦合效应,探讨了由平均风压和旋涡脱落引起的2种不同的振动模式,提出一种加速有限元求解的虚拟材料法.通过该模型可以模拟不同风力等级下树的晃动,树的晃动程度与风力等级表中的相符;并通过模拟结果数据库,可生成树在风中摇曳的动画. 相似文献
59.
运用基于能量的裂纹偏移准则, 分别建立了两相和三相复合材料基体裂纹偏移/ 穿透的轴对称有限元模型, 考察了纤维体积分数、描述材料特性弹性失配的Dundurs 参数α和相对裂纹扩展长度ad / ap 对相对能量释放率Gd / Gp 的影响。将两相复合材料的有限元结果与He 等人的结果进行对比, 进一步考察了三相复合材料界面层厚度和Dundurs 参数α1 和α2 对Gd / Gp 的影响。分别将碳涂层SiC 纤维增强复合材料SiC/ C/ Ti-6A1-4V 和碳涂层陶瓷基增强复合材料SiC/ C/ SiC 运用于有限元分析中, 结果表明, 所建立的模型能够准确地预测和比较基体裂纹偏移的机理。 相似文献
60.
中心裂纹板塑性功因子的计算 总被引:1,自引:1,他引:0
推导了幂强化材料(Ramberg-Osgood)中心裂纹拉伸试样的塑性功因子ηp1的一个表达式,它可表示为强化指数n、幂率指数m因子和试样形状参数的函数;并基于弹塑性分析中塑性区的J积分表达式,利用有限元计算了ηp1的实际值.理论和有限元计算的ηpl值在裂纹长度/样本宽比等于0.45、0.5、0.55、0.6时吻合得较好,而局部偏差是由于对m因子的近似造成的.两种计算结果均表明,ηp1严格准确的计算范围为预定的裂纹长度/样本宽比等于0.45~0.70. 相似文献