全文获取类型
收费全文 | 156篇 |
免费 | 0篇 |
国内免费 | 116篇 |
专业分类
综合类 | 9篇 |
金属工艺 | 143篇 |
机械仪表 | 14篇 |
武器工业 | 8篇 |
无线电 | 5篇 |
一般工业技术 | 63篇 |
冶金工业 | 30篇 |
出版年
2013年 | 1篇 |
2012年 | 2篇 |
2011年 | 2篇 |
2010年 | 4篇 |
2009年 | 4篇 |
2008年 | 1篇 |
2007年 | 3篇 |
2006年 | 2篇 |
2005年 | 5篇 |
2004年 | 10篇 |
2003年 | 9篇 |
2002年 | 6篇 |
2001年 | 5篇 |
2000年 | 6篇 |
1999年 | 5篇 |
1998年 | 4篇 |
1997年 | 9篇 |
1996年 | 3篇 |
1995年 | 7篇 |
1994年 | 3篇 |
1993年 | 10篇 |
1992年 | 6篇 |
1991年 | 16篇 |
1990年 | 7篇 |
1989年 | 24篇 |
1988年 | 28篇 |
1987年 | 16篇 |
1986年 | 20篇 |
1985年 | 4篇 |
1984年 | 12篇 |
1983年 | 8篇 |
1982年 | 3篇 |
1981年 | 3篇 |
1980年 | 7篇 |
1979年 | 3篇 |
1966年 | 1篇 |
1965年 | 4篇 |
1964年 | 2篇 |
1960年 | 1篇 |
1958年 | 3篇 |
1957年 | 3篇 |
排序方式: 共有272条查询结果,搜索用时 0 毫秒
71.
72.
金相观察証明,1.4%C-1.4%Cr钢經1100℃奥氏体化(M_s点为112℃)和淬火后再上淬至100℃进行等温过程中,其等溫轉变产物为馬氏体。当鋼內残余奥氏体量較少(<40%)时,等溫馬氏体的形成以原有馬氏体的继續长大为主。当鋼內残余奥氏体量較大(>50%)时,等温馬氏体的形成以重新形核长大为主。等溫馬氏体也可能在原有馬氏体的某些边上形成,它的数量不大,且和残余奥氏体量无关。文中提出可能的解释。 相似文献
73.
本文对无机非金属材料,包括ZrO2、CeO2-ZrO2、Y2O3-ZrO2及其他材料的马氏体相变进行了评述。讨论了含ZrO2陶瓷马氏体相变的尺寸效应,表征了ZrO2陶瓷中所谓t→m等温马氏体相变为贝氏体相变。 相似文献
74.
3CeO2-ZrO2的马氏体相变CeO2能部分稳定t相(成为PSZ)或完全稳定t相(成为TZP)的CeO2-ZrO2陶瓷(视CeO2的含量及烧结温度而定),具有较高的强度,并显示相变增韧。图14示为ZrO2-CeO2陶瓷的维氏硬度和断裂韧性都比3mol%Y2O3-ZrO2为高[26]。烧结温度和时间决定CeO2-ZrO2的晶粒大小,也就决定从(一般Ms随晶粒长大而增高);同一烧结温度下,8mol%CeO2-ZrO2的Ms高于12mol%CeO2-ZrO2(8mol%、10mol%和12mol%CeO2-ZrO2的t-m两相的平衡温度T0分别为1000、838和698K,比纯ZrO2的T。=1478K低得多[27]8mol%… 相似文献
75.
76.
Spinodal分解浅介 总被引:1,自引:0,他引:1
主要以经典理论,即二元合金spinodal分解的热力学判据 (a)2G/(a)C2<0为基础,简介spinodal分解的一般概念、理论和动力学.强调指出:spinodal分解的经典理论也面临由Binder等提出新概念的强烈挑战,即形核-长大机制与spinodal分解是连续变化的;以及Binder等思想的重要性.对spinodal一词的来源作简单的论述. 相似文献
77.
78.
Cu-Al合金贝氏体相变热力学 总被引:1,自引:0,他引:1
对x_(Al)=0.24合金贝氏体相变的两种机制的相变驱动力ΔG~(p_1→a’)及ΔG~(β_1→β_2~(+a))进行了热力学计算,结果表明,在贝氏体相变温度范围680—750K内,ΔG~(β_1→α’)>0,这说明贝氏体相变的开始不可能按β_1→α’的切变型机制进行,在700K只产生5%的α时,α的成分至少降到x_(Al)~α=0.204,才能使ΔG~(β_1→β_2~(+α))<0,而在750K,则至少需满足x_(Al)~α≤0.209,才有ΔG~(β_1→β_2~(+α))<0,说明贝氏体相变须按β_1→β_2+α扩散型机制进行,且转变温度不同,所需扩散量也不同。 相似文献
79.
应力对钢中贝氏体相变的影响 总被引:9,自引:1,他引:8
外加应力使贝氏体相变形核率增大,等温孕育期缩短,即使所加应力远低于母相的屈服强度.由于钢中γ→α γ′的形核驱动力较大(约为kJ/mol数量级),贝氏体相变的嘭胀应变能很小,过小的外加应力对形核率的影响甚微.考虑在外加应力的影响下,会使界面能量有所下降,也可能发生碳原子的再分布,偏聚在晶界或其它缺陷,甚至碳化物析出都会显著地增大形核率和缩短孕育期,有待进一步实验给予证明.无应力下,贝氏体相变动力学可以用Avrami的等温相变方程来表述;应力下则符合应力下铁索体及珠光体相变的动力学模型(经修改的Avrami方程).形变奥氏体促发贝氏体相变,但随后会发生奥氏体的力学稳定化,其机制可能和马氏体相变时的奥氏体力学稳定化不完全相同,仅形变形成的位错阻碍贝氏体以一定位向长大,使相变动力学迟缓.贝氏体相变时奥氏体力学稳定化的模型有待建立。 相似文献
80.
Fe-Cu颗粒膜结构及巨磁电阻效应研究 总被引:1,自引:0,他引:1
通过磁控溅射方法在室温衬底上制备了Fe23Cu77(at.%)颗粒膜,利用XRD、TEM、VSM及四探针方法对Fe23Cu77颗粒膜的结构、性能进行了研究。结果表明:室温时,尺寸约为1nm~10nm的Fe颗粒非均匀分布在Cu基体中,颗粒膜中存在着明显的织构。VSM测量表明室温颗粒膜呈超顺磁性,其磁化曲线符合朗之万函数。随退火温度提高,颗粒膜的巨磁电阻(GMR)值单调下降,在室温最大,其值约为-1.2%。其原因可归结于颗粒膜在室温下就达到了最佳的表面积与体积比,从而增强了自旋相关散射和GMR效应。通过最小非线性二乘方法拟合GMR-(M/Ms)曲线表明,低场时GMR与(M/Ms)呈平方率关系,而在高场时则偏离平方率关系。 相似文献