基于Zernicke多项式展开的逆阿贝尔变换

激光等离子体实验中的轴对称的Ｘ光体发射强度及光学全息干涉的测量，需要采用逆Ａｂｅｌ变换。本文采用Ｚｅｒｎｉｃｋｅ多项式展开算法数值求解逆Ａｂｅｌ变换，展开系数由最小二乘方原理求出。由于Ｚｅｒｎｉｃｋｅ多项式的积分为解析函数，因此这种算法比较简便。     

预应力大梁施工中结构裂缝原因分析及控制措施

针对大跨度预应力结构裂缝所产生的原因,采取相应的控制措施,以避免和防止裂缝的产生。     

低Z材料辐射烧蚀与能量传输研究

在星光装置上,对0.35μm波长激光辐照金箔靶产生的X光辐射进行了研究。通过选择辐照激光参数,从金箔背侧获得了干净的强X光辐射源。以金箔背侧X光辐射作为辐射烧蚀源,系统地研究了低Z的C_8H_8,C_(10)H_(16)O_5和C_8H_8发泡样品的辐     

降膜阵列脱除工业尾气PM2.5效率研究

提出一种低压降、大通量、高效率降膜阵列式,利用废水废气交叉流界面脱除工业尾气中PM2.5技术。以含Al2O3粉末的气溶胶流体模拟工业尾气横掠20列×90排直径3mm的降膜阵列进行实验,结果表明降膜阵列脱除尾气PM2.5效率随降膜阵列传质面积增大而增大,随处理量的增大而降低。当体积流量为111.3m3/h,相应的尾气雷诺数为230时,传质面积为0.0942m2的单排降膜阵列脱除PM2.5的效率为0.794%,此工况下,传质面积为37.7m2的400排降膜阵列脱除PM2.5的理论效率可达95.8%。     

类镍金离子0.3～0.6nm范围内线谱与带谱的理论计算

用相对论多组态Dirac Fock方法以及不可分辨跃迁阵模型计算了类镍金离子在 0 3～ 0 .6nm范围内的线状谱和带状谱 ,理论计算和实验测量较之于单纯用不可分辨跃迁阵 (UTA)模型计算所得结果吻合得更好 ,表明当跃迁阵中含有的谱线太少 ,基于线谱的计算对UTA模型进行修正是合理的和必须的。     

利用时间分辨热透镜技术研究C_(60)三线态

利用时间分辨热透镜技术测定了Ｃ６０的三线态量子产额（ＩＳＣ）、三线态寿命（τＴ）以及苯溶液中溶解氧通过猝灭Ｃ６０三线态而生成的单线态氧的量子产额（Δ）、氧的单线态寿命（τ０）。ＩＳＣ和Δ的值约为１，τＴ的值在８～６０μｓ范围内，τ０的值为２０μｓ。     

起重机小车“三条腿”现象浅析

起重机小车由于制造、安装过程中的误差及在使用中设备的磨损等因素,会不同程度的出现"三条腿"现象。该现象易导致设备发生故障,降低生产率,甚至会引发安全隐患。文章对起重机小车"三条腿"现象进行分析,提出了一些处理方法,对起重机检验工作的开展和安全性具有重要的意义。     

飞秒激光作用下高能离子的产生与加速

为了探索飞秒激光与固体靶相互作用中高能离子的 产生和加速机制,在超短超强激光装置 “SILEX-I”上进行了超强激光与平面薄膜Cu靶的相互作用中高能离子能谱分布的实验研究 。实验采用固 体核径迹探测器CR39和Thomson离子谱仪相结合的方式,在固体靶背表面法线方向测量了质 子和C离子能 量分布和产额。实验结果表明,实验观察到了质子和C4＋、C3＋、C2＋ 和C¹⁺离子信号;离子沿着靶背法线方 向发射,离子在一定能量处出现截断;质子和C4＋、C3＋、C2＋及C 1+离子的截止能分别是1221941keV、 1899、624、422keV;随着C离子电荷数增加, 产额也随着增加;质子的产额远远高于C离子。经分 析,高能离子的产生和加速是多种作用机制共同作用的结果,其中静电场中的靶后鞘层加速 (TNSA)机制则占主导地位。     

潮汐能真空泵工作特性与抽气能力

理论分析和模拟实验表明连续式潮汐能虹吸真空泵具有可靠的工作原理和工业化利用价值。利用3.5 m高落差可在7.5 kPa(绝压)抽气压力下达到大于 2×10^-5 kg·(kg海水)^-1的抽气能力,用作冷却介质的海水可先用于真空抽气,3070 t·h^-1海水流量即可满足900 MW压水堆核电站汽轮机凝汽器7.5 kPa(绝压)下61.4 kg·h^-1真空抽气负荷,取代额定功率132 kW的机械真空泵。抽气能力随真空抽气压力上升而增加,其上限受气液两相动量传递速率或气体最大动量流率限制,应使海水流速大于该极值点的对应值以避免虹吸中断。光滑管且无局部阻力损失的理想工况抽气效率可达0.6,但随局部阻力损失增加而锐降,设计和应用要尽量避免管路阻力元件对气液两相流造成的局部阻力损失,使潮汐能真空泵的工作点位于高效区。     

Diagnostic Technique of Neutron Doppler Broadening for Indirectly-Driven Implosions

The neutron Doppler broadening in inertial confinement fusion has been acquired from the time of flight for the neutron, from which the fuel ion temperature can be derived. An ultrafast-quenched plastic scintillation detector was used to measure the time of flight for the neutron at a low-imploded DT neutron yield (5×107-1×108) in the experiment performed on the Shenguang Ⅱ laser facility. The typical temperatures of ablating targets for indirect drive were around 2.8 keV and the uncertainties were ±30 % - ±40%. The detection efficiency of the detector for DT neutrons was calibrated at a K-400 accelerator. The time response function of the detection system was calibrated by imploded neutrons from a DT-filled capsule, which can be regarded as a S function pulsed neutron source due to its much narrower pulse width than that of the measured neutron time-of-flight spectrum.