21．6MeV中子与Be作用的次级中子双微分截面测量初步结果

采用飞行时间法,测量了21．6MeV中子与Be作用的次级中子发射谱。测量结果利用Monte—Carlo方法进行了详细的模拟分析,以进行注量衰减、多次散射和有限几何的修正。通过测量谱与模拟谱的比较来确定测量的截面。实验结果以n-p散射截面作为标准进行归一。     

启明星1#装置快热分界面的中子能谱实验测量与理论计算

加速器驱动的快-热包层耦合次临界装置--启明星1#内的中子能谱对于验证系统设计具有重要意义.采用多箔活化法测量了启明星1#装置内快谱区与热谱区分界面上的中子能谱,利用SAND-Ⅱ及MIST程序进行解谱.同时,采用MCNP程序,通过完全真实三维模拟加速器中子源、快-热耦合包层及反射层情况,得到理论计算谱,并作为活化法解谱的初始输入谱.将实验测量结果与理论计算结果进行比较,二者一致,从而验证了理论计算的正确性.     

积分实验系统的标准样品法检验

积分实验是检验评价中子核数据准确性的重要手段,利用标准样品法,对中国原子能科学研究院的积分实验系统进行了检验。标准样品分别采用聚乙烯(10 cm×10 cm×5 cm)和水(?10 cm×5 cm),通过中子飞行时间技术,获得了14 MeV氘氚脉冲中子与聚乙烯作用后47°方向泄漏中子谱,与水作用后30°方向泄漏中子谱。利用MCNP5程序获得相应的模拟,对模拟谱(C)与实验谱(E)中的中子与氢弹性散射峰(n-p散射峰)面积进行了比较。结果表明,两个样品的n-p散射峰面积C/E值均在2%内一致。实验证明系统获得的测量数据是可靠的。     

4π BaF2装置的触发系统研究

设计了一套γ全吸收型BaF₂探测装置,用于中子辐射俘获反应截面的在线测量,其中信号测量部分采用了基于高速采集卡的数字化脉冲波形采集技术。并设计了一套触发系统,由触发单元产生的信号作为数据获取系统的外触发控制数据采集,以在数据测量过程中剔除绝大多数本底事件。触发系统采用了符合测量技术,通过多通道、多参数之间的符合测量,实现释放瞬发级联γ射线的中子俘获反应事件的判选和本底的剔除。本文对触发系统的电路设计和实验测试进行了阐述。     

先进裂变核能的关键核数据测量和CSNS白光中子源

在设计加速器驱动的次临界系统（ADS）、核废料嬗变装置及钍基熔盐堆时亟需一些关键核数据,当前核数据库受实验条件或中子能区的限制,存在核数据精度不高甚至少部分核素数据缺失的情况。本文综述了国内外相关的核数据研究和相应的白光中子源情况。基于中国散裂中子源(CSNS)的反角通道白光中子源实验终端的中子束流具有非常宽的能谱（0.01 eV~200 MeV）和很好的时间特性。模拟得到距靶80 m处的实验终端的中子注量率为9.3×10⁶cm^-2•s^-1,1 eV ~ 1 MeV能量间隔内的中子数占总中子数的53%;同时,加速器运行在双束团模式或单束团模式,时间分辨率均在0.3%～0.9%之间,适合开展核数据测量。     

裂变率的绝对测量

本文是~(235)U裂变产物累计产额测量中裂变率测量的总结。重点讨论了标准靶定量准确度的核对、影响裂变率测量精度的诸因素以及用双裂变定测量照射靶比裂变率的优越性。给出的照射靶比裂变率精度好于1.5%。     

厚样品~(170)Tmβ放射性的绝对测定

一、引言β放射性的绝对测定广泛应用于核物理、核化学、核工程和核技术应用等方面。除适用于薄膜源的4πβ-γ符合法外,要绝对测定出一个样品的β放射性,都必需知道β探测器的效率。效率中通常包含有两个因素:1.样品中发射出的β粒子在到达探测器路程中可能遇到的样品自身、样品与探测器间的空气以及探测器窗的吸收和散射。2.样品相对探测器所张的有效立体角大小。样品的β放射性自吸收和散射同样品的厚度和成分有着十分密切的关系。对薄样品,通过对自吸收等的修正,可以定出β放射性绝对强度。但     

~(95)Zr/~(95)Nb衰变率的绝对测量

本文叙述了用4πβ-γ符合方法对~(95)Zr/~(95)Nb衰变率绝对测量原理、步骤和计算公式的推导,以及各种误差的讨论。     

中子-中子准自由散射与中子-中子末态相互作用实验研究

对25．0MeV中子引起氘核破裂反应的中子-中子准自由散射和17．4MeV中子引起氘核破裂反应的中子-中子末态相互作用进行了细致研究。首先，以小于5％的不确定度精确测量了25MeV中子-中子准自由散射出射的中子能谱。实验数据基于现实核子一核子势（CD-Bonn、Argonne v18、Nijm Ⅰ和Ⅱ）的理论计算配合Monte-Carlo模拟进行了分析。