超核γ谱学国际合作研究进展

通过对(?)7Li及(?)7Be超核γ谱的分析获得了重要成果。(?)7Li超核是在KEK的12GeV质子同步加速器的K6束流线上通过7Li（π ,K ）(?)7Li反应产生的,并由超导K谱仪（SKS）选择出来。(?)7Be超核是在 BNL的 AGS加速器的D6束流线上通过7Be（K-,π-）(?)7Be反应产生的,并由48D48谱仪选择出来。超核的γ谱用HYPERBALL进行探测。通过对(?)7Li的B（E2;5/2 →1/2 ）的测量,求得(?)7Li的(?)5He-d集团间的均方根距离比6Li的α-d集团缩短了19％。首次为(?)超子在核中的胶样作用提供了实验证据。(?)7Be的γ谱学实验分析结果表明:(?)超子的自旋-轨道相互作用引起的能级劈裂为（31±2）keV,比介子交换模型预言的值80～200keV小很多,     

铅散裂中子靶物理特性研究

利用蒙卡程序DCM/CEM对ADS标准散裂中子靶进行了计算。计算了长0.6 m,直径0.2 m的圆柱形208Pb靶,在0.1～1.6 GeV的质子轰击下,Pb靶发生散裂反应产生的中子产额及表面的中子注量、能谱分布以及靶内能量沉积分布,解释了以前的实验结果。计算结果与文献数据、实验数据进行了比较,符合良好,对进一步进行ADS堆芯设计具有较好的理论指导意义。     

~(252)Cf自发裂变反应的中子与γ光子发射竞争

核裂变是一个复合裂变核在它们的断点形成两个质量数相差不太多的大形变碎片过程。由于弯曲(bending)和扭动(wriggling)激发以及断裂后碎片间Coulomb力引起的Coulomb激发,形成的大形变碎片将具有大的角动量。当在断点分离后的碎片回到它们的基态平衡形状时,形变能与它们在断裂前取得的内部激发能一起构成了碎片发射中子的动力,而碎片具有的角动量将以γ光子发射形式释放出来。由于核的中子发射宽度Γn远远大于γ光子发射宽度Γγ这一事实,因此,裂变碎片的γ光子发射是中子发射后的角动量退激过程。鉴于每次裂变的中子多重性ν和γ光子产额…     

3C-SiC辐照诱发缺陷演化及温度效应分子动力学模拟

运用分子动力学方法,采用LAMMPS程序模拟了3C-SiC中的级联碰撞过程。研究了不同初始运动方向、不同能量下的PKA级联碰撞产生点缺陷的演化,结果表明,级联碰撞产生的空位数与PKA初始运动方向无关而与PKA能量之间呈线性关系。通过对级联碰撞过程中热峰、损伤区域瞬态温度分布分析可看出,级联碰撞过程中会产生高温区域,且此区域大小随时间的变化与PKA能量无关。     

2H（d，γ）4He反应天体物理S因子测量

2H（d,γ）4He反应是原初核合成与星系核合成过程中的重要核反应。在质心系能量小于80kev处,该反应的天体物理因子双D明显偏离高能时的趋势,这意味着反应初态为5S2态,这将导致S（0）比以前在天体物理探究中采用的值要大32倍。     

先进裂变核能的关键核数据测量和CSNS白光中子源

在设计加速器驱动的次临界系统（ADS）、核废料嬗变装置及钍基熔盐堆时亟需一些关键核数据,当前核数据库受实验条件或中子能区的限制,存在核数据精度不高甚至少部分核素数据缺失的情况。本文综述了国内外相关的核数据研究和相应的白光中子源情况。基于中国散裂中子源(CSNS)的反角通道白光中子源实验终端的中子束流具有非常宽的能谱（0.01 eV~200 MeV）和很好的时间特性。模拟得到距靶80 m处的实验终端的中子注量率为9.3×10⁶cm^-2•s^-1,1 eV ~ 1 MeV能量间隔内的中子数占总中子数的53%;同时,加速器运行在双束团模式或单束团模式,时间分辨率均在0.3%～0.9%之间,适合开展核数据测量。     

加速器驱动次临界系统（ADS）与核能可持续发展

描述了ADS系统的主要技术特点和在我国核能可持续发展战略中的作用及地位;介绍了国内外ADS研究的状态和发展趋势;提出了ADS研发必须解决的关键技术问题及解决这些问题的时间表;分析了ADS研发与国内核能相关发展计划的关系;并就我国开展ADS的研发提出了一些建议。     

“加速器驱动洁净核能系统的物理及技术基础研究”项目总结报告

人们在享受核电带来的巨大好处时,也不得不面对核电产生的核废料,尤其是长寿命核废料的最终处理处置难题。根据对核电站废物的潜在生物危害性分析,核电站废物的远期风险决定于长寿命高放废物,其中,主要是Np,Am,Cm等被称为次量锕系核素(MA)的核素和长寿命裂变产物(LLFP)。MA和LL