PTB~(90)Sr-~(90)Yβ标准源辐射场能谱和角分布的蒙特卡罗计算

一、引言目前在国际上众多的β次级标准装置中,西德PTB的产品已得到广泛的应用。该装置给出四个已知活度的标准β源及几个刻度位置上的空气中吸收剂量率。β粒子是带电粒子,它与介质原子的长程电磁相互作用决定了它们在介质中的散射和吸收要比中子和光子严重得多,而β衰变的能量又是连续的,所以经过源活性区外银层和防腐蚀密封层的屏蔽     

BaF2 TIME DIFFERENTIAL PERTURBED ANGULAR DISTRIBUTION SPECTROMETER

A BaF2 time differential perturbed angular distribution spectrometer has been established at the HI-13 tandem accelerator in CIAE.The time resolution of the spectrometer is 195ps and the nonlinearity is less than 2%.The spectrometer works very stably and no time drift is found over a period of experimental runs.This spectrometer has been successfully used in the g-factor measurement of 43Sc(19/2^-,3.1232MeV).     

~6Li第二激发态中子质子晕结构的首次实验证实

利用北京HI 13串列加速器次级束流线产生的能量为4.17AMeV的6He束对电荷交换反应1H(6He,6Li)n的角分布进行了逆运动学的测量。实验结果与微观计算的比较表明:6Li第二激发态和6He的基态都具有晕结构。本工作首次证实了K.Arai等1995年提出的6Li第二激发态具有中子 质子晕结构的理论预言。     

^6Li第二激发态中子—质子晕结构的首次实验证实

利用北京HI－13串列加速器次级束流线产生的能量为4．17AeV的^6He束对电荷交换反应^1H(^6He,^6Li)n的角分布进行了逆运动学的测量。实验结果与微观计算的比较表明：^6Li第二激发态和^6He的基态都具有晕结构。本工作首次实证了K.Arai等1995年提出的^6Li第二激发态具有中子－质子晕结构的理论预言。     

11C(d,n)12N反应角分布的测量和虚衰变12N →11C+p渐近归一化系数的确定

利用HI 13串列加速器次级束流线产生的11C束测量了质心系能量为9.8 MeV的11C(d,n)12N反应的角分布。通过改变DWUCK4程序中径向积分的下限,验证了该反应的周边性。比较了实验结果与扭曲波玻恩近似(DWBA)计算,得出虚衰变12 N→11 C p的渐近归一化系数(ANC)平方为(2.86±0.91) fm-1。结果表明:直接俘获对11C(p,γ)12N反应有重要贡献。     

激光波长对超热电子产生影响的实验研究

实验研究了两种波长超短脉冲激光(744 nm/120 fs/12 mJ、248 nm/420 fs/35 mJ)与固体(Cu)等离子体的相互作用,利用电子磁谱仪与成像板探测器测量了激光入射平面内超热电子的能谱与角分布.在无预脉冲、P极化激光45°斜入射的条件下,采用Maxwellian分布拟合得到的超热电子温度分别为46和19.4 keV,超热电子主要沿靶法线方向发射.产生超热电子的主导机制为真空加热,实验验证了真空吸收定标率Th≈4.11×10-2(Iλ2)1/2.54(keV).等离子体的电荷分离势分别为70和45 keV.     

H与He、Ne、Ar、Kr、Xe碰撞角分布的理论研究

本文用我们计算的氢原子与惰性气体原子间的相互作用势，系统地研究了低能（０．４－５０ｗｅＶ）情况下在０°－１８０°范围，氢原子被惰性气体原子弹性散射，角分布的计算值与查到的实验值基本一致。     

实验研究靶对超热电子行为的影响

研究了靶材料及靶厚度对超热电子产生机制及空间行为的影响。研究结果表明,在激光以45°角入射的条件下,靶材料对超热电子产生机制无明显影响,但靶材厚度对激光吸收效率有很大影响,而超热电子的空间行为并不随靶厚度变化,主要集中在靶前后表面的法线方向发射。     

~2H(~6He,~7Li)n反应角分布和~7Li的质子谱因子

在中国原子能科学研究院HI-13串列加速器次级束流线上,使用6He次级束首次测量了质心系能量为9.1 MeV的2H(6He,7Li)n反应角分布,并用扭曲波波恩近似(DWBA)进行理论分析,导出了7Li的质子谱因子为0.40±0.02。