铀原子高激发态超精细结构的实验研究

原子蒸气激光同位素分离(AVLIS)的发展,需要获得系统的铀原子光谱数据,如超精细结构、同位素位移、吸收和电离截面、能级寿命等。人们已经用原子束和空心阴极灯的方法对~(235)U基态和其它低能级的超精细结构进行了比较详细的研究,而在铀     

注入种子CuBr激光器中的光谱控制

报道了采用注入种子方法．对ＣｕＢｒ激光器进行激光模式控制的实验结果。实现了单纵模ＣｕＢｒ激光脉冲的注入放大，获得了功率为１００ｍＷ水平的窄线宽铜激光辐射．在理论上分析了短脉冲高增益激光器中注入种子过程，讨论了在注入种子ＣｕＢｒ激光器中进行光谱控制的实验结果．     

自由电子激光器与第七届国际量子电子学讲习班

自由电子产生电磁波，是一个早就被大家熟知的现象。麦克斯韦在他的著名的电磁波方程中就预言到由于交流电流的存在将会产生电磁辐射。赫芝的电火花实验证实了电磁波的存在。电火花是个相当复杂的辐射源，它包含着电子与离子复合的复合辐射、原子与离子的自发辐射，它们落在光波波段。但是赫芝在他的感应线圈探测到的低频电磁波，主要是气体击穿时所产生的自由电子在空间的运动产生的。从本世纪初发展起来的各种各样的电子管，都是利用自由电子来产生电磁振荡。当人们想提高电磁振荡的频率、缩短电磁波的波长时，碰到的面难是电子在电子管内的运动速度有限，跟不上电磁场的变化速度，即电子从阴极出发到达阳极有个渡越时间的问题。认识到这个问题之后，人们设计了新的电子管，可以一直工作到毫米波波段。     

利用脉冲空心阴极放电技术实现Kr原子级联双光子电离

高压脉冲放电后,Kr-U空心阴极放电(HCD)灯中的Kr原子有相当数量布居在长寿命的亚稳态1S_5(5_3P_2~0)上。我们利用两台可调谐脉冲染料激光器,首次实现了从(用脉冲HCD布居的)Kr原子)1S_5(5~3P_2~0)亚稳态开始抽运的两步级联光电离,从而为探测Kr等惰性气体原子的高激发态、Pydberg态及自电离态的性质提供了一种简便的实验方法。我们利用这一技     

利用HCD灯进行U激光敏化荧光光谱测量

利用直流稳定放电的Kr-U HCD灯作为放电等离子体源,在591.54nm波长对U原子进行共振激发,在400～800nm波长范围内观察到了几百条激光敏化荧光光谱线,并由此测定了UHCD灯中相应能级集居数增量的分布。     

自电离态的类两能级描述

描写自电离态与光场作用的理论模型中,预解算子方法和以Fano理论为基础的缀饰原子方法都引进了一个斯塔克位移参数,它与光场以及能级本身特性都有关,这给理论描述带来了一些不确定性和限制。 本文从Fano理论给出的最基本的薛定谔方程出发,通过定义一个仅与连续电离态|c 〉有关的无量纲参数N:     

铜蒸汽激光的电磁辐射及屏蔽

测量了溴化亚铜蒸汽激光器、纯铜蒸汽激光器的电磁辐射分布及屏蔽效果,并作了简单的机理分析。     

三步共振光电离中的动力学过程分析

自1975年G.S.Hurst等人提出共振电离谱技术以来,由于其具有极高的探测灵敏度和选择性以及极高的时间和空间分辨率,使得它在基础研究和多种实际领域得到广泛应用。对共振光电离中动力学过程的分析,现有工作大都将样品视为光学薄介质,即仅考