304不锈钢表面激光熔覆Ni60/石墨/MoS_2复合涂层组织

针对国内核电站再热双阀组阀杆表面乙炔气堆焊Co Cr W制备耐磨焊层无法满足60年服役寿命要求的问题,在阀杆材料(304不锈钢)表面激光熔覆Ni60/石墨/Mo S2复合涂层。采用X射线衍射(XRD)、扫描电镜(SEM)和显微硬度检测等技术研究了熔覆层组织结构、相组成、显微硬度。结果表明,试样C2熔覆层从底部到顶部,熔覆层晶体依次为:平面晶、胞状晶、胞-树枝状晶、柱状树枝晶、等轴树枝晶,且平均硬度最高,为990 HV0.3。随着激光功率的升高,各类熔覆层硬度的波动幅度逐渐减小,硬质相的分布也随之越来越均匀。     

MgO:Cr~(3+)光谱压力兰移与红移的理论计算

全文发表在《物理通讯》A,121(2)1987 用在压力下电子云扩展的概念,可统一解释MgO:Cr~(3+)光谱的压力兰移与红移。仅用三个统一的参量,计算了MgO:Cr~(3+)的两个光谱带的兰移及R线的红移,结果与实验数据满意地符合。     

能带真空中若干问题的讨论

§1.能带真空的背景场强 Bitar和Chang在讨论纯杨-米尔斯场的真空隧道效应时,论证了过渡的主要贡献来自最可几逃逸路径(简称MPEP),可把SU(2)规范场的拉氏量及哈氏量通过单一参量λ表示为     

关于半子物理意义的一点注记

半子解是规范场理论中拓扑量子数为半整数的一类经典解。V.de Alfaro、S.Fubini和G.Furlan等人在欧氏空间和闵氏空间得到了单半子解、半子——半子解和半子——反半子解。我们希望探讨一下半子解具有什么样的物理含义。看SU(2)的杨一米尔斯规范理论,先     

红宝石R,R′,B线与U,Y带压力移位的理论计算

用在压缩下电子径向波函数扩展的概念,及B,C和D_q作为线性压缩比K的函数表达式,计入组态相互作用与t_2~(32)E和t_2~(32)T_1混合态之间通过三角场的相互作用,计算了红宝石光谱的压力移位。结果与广阔压力范围的所有实验数据都很好地符合。     

铝箔吸收层厚度对激光诱导AZ31B镁合金冲击波的影响北大核心CSCD

为分析不同厚度的铝箔吸收层对激光在AZ31B镁合金薄板背面诱导的高应变率冲击波的影响,采用聚偏氟乙烯(PVDF)贴片传感器与数字示波器对强激光诱导的冲击波进行测量,利用测得的不同厚度吸收层下的压电波形,计算转换得到相应的冲击波压力波形。结果表明:铝箔吸收层厚度分别为100μm、200μm、300μm时,激光冲击波压力峰值随着吸收层厚度的增加而降低,冲击波第一个脉冲的脉宽随着吸收层厚度的增加而时间增长,即维持较高压力作用的时间增长;吸收层厚度为100μm时试样表面存在烧蚀损伤现象,吸收层厚度为300μm时,吸收层未完全气化,吸收层厚度为200μm时,冲击波作用的综合优势明显,吸收层过薄或过厚对冲击效果不利。     

介子束缚态方程及介子的电磁形状因子

在层子模型中,介子是层子—反层子束缚态。相对论性地研究束缚态的方法主要是利用Bethe-Salpeter方程(简称B-S方程)。在唯象理论中需假定一个唯象势,不同的作者曾探讨过多种唯象势,例如:汤川势,但它的零点奇异性使得到的介子太“瘦”。为克服零点奇异性,引入规则化项或切割,即把汤川势换成两个汤川势之差,但这样给出的介子半径仍然太小,把汤川势对u~2作v次微商而得的v势,仍给不出大的介子半径。另外还有四维谐振子势等。从物理要求出发,我们尝试提出了一个近平底     

磁单极与旋量场束缚系統

一自′Hooft得到SU(2)磁单极解,就一直有人尝试找磁单极与旋量场的束缚态解。这问题的意义在于探索旋量场(例如夸克)被磁单极禁闭的可能;另方面通常认为磁单极很重,如果它与旋量场的束缚态能有较轻的质量,也许会对磁单极的探测有所俾益。 Swank等在不考虑Higgs场与旋量场有直接耦合时证明了不存在磁单极与旋量场的束缚态。但是,如果引入Higgs场与旋量场的直接耦合,情况会怎么样呢     

相对论性层子模型中的标量介子波函数

本文讨论了层子——反层子间通过标量偶合的“近平底势”作用形成标量介子的问题。对旋量的层子——反层子束缚志的 B——S 的方程用数值求解的方法,得到不同参数情况下标量束缚态的结构波函数。     

高压下红宝石R_1谱线红移的理论计算

《物理通讯》(Physics Letters)A115(1986)245 红宝石荧光谱线随压力而产生移动的本质可以用在压力下电子云的扩展概念而得到理解。利用这个概念导出了红移的有关公式。对红宝石R_1谱线红移的计算结果一直到1700kbar都与实验数据很好符合。