反铁电晶体结构相变的新研究

在反铁电晶体由顺电相至反铁电相的结构相变中,对称性所属点群也随之发生相应的改变.通过理论研究和对实验模型的分析,我们认为选择反极化参量P或子晶格的极化矢量PA、PB作为反铁电相的序参量是不合适的.本文提出选用轴矢量R作为序参量来描述反铁电相变中对称性的变化.     

光控自动窗帘的设计

<正> 本文设计的光控自动窗帘,早晨随室外光强的增强,窗帘自动拉开,晚上随室外光强的减弱,窗帘自动拉上,电路设计简单、实用。分立元件工作原理光控自动窗帘的原理图如图1所示,主电路分立元件有24V 直流电源 E,单刀三置开关 K_1、K_2,继电器 J_1、J2、J3、J4,光敏     

BST薄膜高介电调谐率和低介电损耗的设计

钛酸锶钡(BST)薄膜显著的介电非线性效应归因于Ti4+偏离氧八面体中心的位移。从BST薄膜的相变行为出发,讨论影响介电性的3种因素,即组分、电极材料和薄膜厚度,以期保持BST薄膜高介电调谐率的同时,获得低介电损耗,为最大限度地提高BST微波移相器的性能提供可能。     

反铁电晶体Na3H（SeO4）2对称性和序参量

在反铁电晶体Na3H（SeO4）2顺电反铁电相变中,对称性所属点群也随之发生相应的改变。通过对X射线衍射实验结果的分析,我们认为Na3H（SeO4）2晶体反铁电相对称性所属点群为P2（C2）。选用轴矢量R作为序参量来描述Na3H（SeO4）2晶体反铁电相变中对称性的变化,应用居里原理,恰能得到Na3H（SeO4）2晶体反铁电相的正确对称性所属点群P2（C2）。     

反铁电晶体PbTaO3的对称性和序参量

根据室温下X射线衍射结果,仔细研究了反铁电晶体PbTaOa的晶体结构。确定PbTaO3在973K发生顺电一反铁电相变,反铁电相对称性所属点群是P2／m（C2i）。用轴矢量R作为序参量来描述反铁电相便是对称性的变化,对于已得到的晶体相变前后的对称点群,应用居里原理,得到了理想结果。     

相变的序参量及对称性的研究

给出了一个三阶全对称的电学量作为　 相变的序参量,并且分别计算出了PZT、SrTiO3晶体 　 相 的各个分量．将计算出的这两种晶体 　 相的 矩阵与三阶全对称张量 的矩阵表相比较,得出PZT、SrTiO3晶体 　 相 所属对称群分别为D3、D2d．按照居里原理,这一序参量能很好的说明相变前后对称性的变化．     

钛酸钡 BaTiO3低温时的自发极化

考虑到序参量的量子饱和，从调整后的标准朗道势形式出发，讨论了钛酸钡低温时的压强-温度相图．低温时相边界是非线性的，应考虑量子效应的影响．饱和温度θs用来表征量子影响的程度，与重声子模影响相变的程度相联系．     

铝酸镧序参量的量子饱和

高温时,LaAlO3的立方-三方相变符合二级Landau模型;低温时,由于序参量的量子饱和,Landau势应加以修正.序参量的量子饱和与声子模的量子饱和相联系.从量子Landau势出发,借助于Raman谱分析,讨论了LaAlO3低温时的相变行为.     

反铁电晶体Cs3H（SeO4）2对称性和序参量的研究

在反铁电晶体Cs3H（SeO4）2顺电．反铁电相变中，对称性所属点群也随之发生相应的改变。通过对X射线衍射实验结果的分析，我们认为Cs3H（SeO4）2晶体反铁电相对称性所属点群为P2（C2）。选用轴矢量尺作为序参量来描述Cs3H（SeO4）2晶体反铁电相变中对称性的变化，应用居里原理，恰能得到Cs3H（SeO4）2晶体反铁电相的正确对称性所属点群P2（C2）。     

θ相变的序参量及对称性的研究

给出了一个三阶全对称的电学量作为θ 相变的序参量,并且分别计算出了PZT、SrTiO3晶体θ相 ∏ijk 的各个分量．将计算出的这两种晶体 θ 相的 ∏ijk 矩阵与三阶全对称张量 的矩阵表相比较,得出PZT、SrTiO3晶体 θ 相 ∏ijk 所属对称群分别为D3、D2d．按照居里原理,这一序参量能很好的说明相变前后对称性的变化．