用266.0nm紫外激光探针研究等离子体冕区电子密度结构

用266.0nm紫外激光探针测量了柱状铜靶(Φ500μm和Φ140μm)等离子体电子密度的空间分布,发现了径向密度凹陷和凸起结构,观察到了轴向和偏轴向密度轮廓陡变随时间的发展过程,并用简单的理论模型进行了半定量分析,结果与实验基本一致。     

激光聚爆靶两维X光阴影成象物理研究取得新进展

球靶聚爆动力学过程是惯性约束聚变领域最重要的研究课题之一。我们在中国科学院上海光机所高功率激光物理实验室六路装置上发展了一种新型多分幅X光阴影成象技术,研究球靶聚爆物理,初步获得两维空间向心爆聚时间发展过程的信息。 由于技术难度高,目前ps级分幅速率的X光分     

激光等离子体自发电流的实验研究

介绍一种新的双电流探针研究激光等离子体自发电流。优点是在一次激光辐照靶中,不仅可以测量到激光等离子体自发电流随时间的变化,而且可同时得到电流的空间分布两个点的数据。这种方法的测量精度较以往的单电流探针法高。实验中采用低Z、中Z、高Z原子序数的金属靶,研究了激光等离子体自发电流和靶材原子序数的关系,获得了一些新的实验结     

线聚焦激光与平面型及柱状细丝型靶间的相互作用研究

本文报道在六路钕玻璃激光装置上进行线聚焦激光辐照平面靶及柱型细丝靶实验所取得的结果。 六路玻璃激光装置中的一束激光或是由其两束激光合并而成的一束激光,经柱面透镜-非球面透镜组合而聚焦到靶上,焦线长度约为3～4mm,而宽度约为70～140μm。1064nm激光脉冲的宽度(FWHM)一般为250ps,靶上的平均激光强度处在10~(12)～4×10~(13)W/cm~2的范围。使用了各类材料(低Z,中Z及高Z)构成的平面靶、分段(如C-Au)平面靶和柱型细丝靶。有专门的光学诊断系统以拍摄沿平面靶镜向反射方向发射的基频(1064nm)光与     

成象法测量空心玻璃微球壁厚

这里报导我们用光线传输矩阵的方法,得出了球壳壁厚的计算公式,以及利用光学成象法测量球壳壁厚的技术.图1表示当微球为空心球亮时的光路图,O为     

线聚焦激光辐照靶时的离子发射特性

本文研究线状聚焦激光打靶时的离子发射特性.与点状聚焦时相比,线聚焦情况下离子发射的各向异性更为突出.当入射角α=22°时,离子信号明显比α=45°时所发射的信号大.这主要是共振吸收的结果.     

有质动力对3W_0/2谐波空间分辨光谱的影响

本文用宽频带、窄频带激光打靶产生3W_0/2谐波空间分辨光谱,并提出有质动力对等离子色散关系的修正来解释已观察到的实验结果。 1、双等离子衰变(TPD)与3W_0/2谐波的产生一直是一个富有理论与实际意义的难题,已经确认由TPD产生的超热电子预热靶心对惯性约束聚变十分有害,而入射激光与TPD的等离子体耦合产生的3 W_0/2谐波具有十分复杂的时间、空间和光谱结构,给理论分析带来困惑。实验中观察到的某些特征,一直到现在为止还未能作出令人信服的理论解释,其物理机制仍在探索中,较为突出的有:很早就观察到3W_0/2有红移与兰移两个峰,两     

我国首台皮秒级X射线分幅相机试用成功

最近,在中科院上海光机所高功率激光物理联合实验室,对我国首台X射线皮秒分幅相机进行实用检验,初步完成一轮激光球靶内爆过程分幅照相的物理实验,取得满意结果。 X射线皮秒分幅相机由西安光机所研制。它利用了光学分幅/偏转快门的新原理。工作时,先由双针孔相机将拍摄物成像在变像管光阴极的两个部位,经分幅变像管的作用,在管子的荧光屏上输出四幅图像,相机的主要性能参数如下:     

万兆瓦级钕玻璃激光器

本文介绍了提供等离子体加热研究用的万兆瓦级钕玻璃激光行波放大器。在全宽为8毫微秒脉宽时,器件的单脉冲输出能量约为80焦耳,脉冲前沿不大于1毫微秒,光束的发散角为0.5～1毫弧度(全角),峰功率大于1.5×10~(10)瓦。已成功地应用于激光加热等离子体研究中。     

激光等离子体中的靶电压测量

观测并分析了不同功率密度下,由于激光等离子体的空间电荷分离效应而产生的靶电压。100微微秒的1.06微米激光垂直入射到平面铝靶上,功率密度在2×10~(14)～8×10~(14)瓦/厘米~2范围内,测得几千伏的靶电压,持续时间等于或小于毫微秒量级。