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激光加热微管靶得到很高的粒子数反转 总被引:1,自引:0,他引:1
利用三体复合机制已相继实现了Al~(+11)、Mg~(+10)离子类氦能级1s3p与1s4p间的粒子数反转。采用的办法是高功率激光脉冲打A1或Mg的平面靶,使之加温并达到完全离化,然后自由膨胀或在自由膨胀的同时加冷阱使电子温度迅速下降,以增加三体复合几率。在自由膨胀的等离子体冕区,电子温度T_e(?)10~100eV,电子密度N_e≈10~(18)~10~(20)cm~(-3)。三体复合占主导地位,而辐射复合在其次。离靶面约60~200μm处观察到粒子数反转,但反转粒子数密度不高,相应的增益系数也低。这主要是由于自由膨胀使得等离子体密度下降造成的。一般的数据为,N_3与N_4的密度约在10~(12)~10~(14)cm~(-3)。增益0.2~1cm~(-1)。当激光功率密度较高时,粒子密度可达10~(15)cm~(-3),增益达10cm~(1)。还有,这些反转粒子还很难做到分布在同一轴向,起不到对自发辐射的行波放大作用。 相似文献
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用三平板同轴全息干涉仪,研究了通光口径为φ100mm片状放大器的静态畸变对激光束质量的影响。静态畸变主要包括:材料的不均匀性、钕玻璃片表面加工面形不平度和钕玻 璃片由装校引入的形变应力等所产生的波象差。在片状放大器中,钕玻璃片的尺寸比实际通光口径大一倍,因而由装校引入的形变所产生的波象差往往较大,它对激光束方向性的影响很少被人重视。我们用三平板同轴全息干涉仪分别拍摄了He-Ne激光通过无片和有片的片状放大器的全息图,经复元后可计算出静态畸变产生的波象差。材料和加工面形的波象差为定 相似文献
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限制激光束功率密度最重要原因是高功率激光引起的自聚焦效应。自聚焦的产生不仅依赖于Nd玻璃介质的n_2,也和激光束空间强度分布的平滑性密切相关,在不同频率的空间调制当中,小尺寸(~1毫米)的空间调制具有最大的危险性。而这种较高空间频率的主要来源是Fresnel衍射。为了消除这些衍射条纹,最近几年来已经广泛地使用软边光阑,空间滤波器以及象传递技术,这些改善光束质量,提高光束亮度的措施仅着眼于采用外部措施,而忽略了光束内部频带宽度对抑制自聚焦效应影响。我们用增加激光光谱宽度的方法消除高级Fresnel衍射,从而提高大功率激光系统的输出功率。 相似文献
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1.提出新方案的背景1972年激光向心聚爆解密以来,已有17年的历史.这段时期有关器件、相互作用、聚爆物理的研究集中到一点,即如何有效实现“通过向心压缩,获得高密度,然后中心升温,产生热核聚变.释放出的α粒子,以热核波的形式,加热周围DT燃料,引发整个靶球热核聚变”(下面简称为中心点火).为了俘获α粒子不使逃逸,靶不能设计得太小.热核聚变要求达到10keV高温,这样可算出需要的激光在3~10MJ,而且是高光学质量的.但近两年日本的实验及Hora的理论表明“中心点火”不是最佳方案,也很难实现.实验已观察到且较易实现的是“体点火”,对激光能量要求与“中心点火”同,但光学质量可降低些,这将使器件造价相应下降. 相似文献
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