一个经典静电问题解的讨论

本文用几何方法导出静电场中沿力线电场量值的常微分方程（ｄＥ／ｄｎ）＋２Ｈ（ｎ）Ｅ＝０．并求得了它在特定情况下的准确解，又给出了一些近似解，发现当用于边界上时，由此微分方程不可能获得导体面电荷密度的精确表达式。     

孤立带电导体的面电荷分布

在静电场中,导体的面电荷分布取决于它的总电荷、几何参数(面曲率、构形和尺寸)以及它所处的空间环境.本文给出若干论述,得到如下的结论:在静电学中,对导体表面电荷密度不存在普遍适用的确定的显含导体的面曲率的函数公式。     

一个经曲静电问题解的讨论

本文用几何方法导出静电场中沿力线电场量值的常微分方程（ｄＥ／ｄｎ）＋２Ｈ（ｎ）Ｅ＝０。并求得了它在特定情况下的准确解，又给出了一些近似解。发现当用于边界上时，由此微分方程不可能获得导体面电荷密度的精确表达式。     

导体表面的场强与等位面曲率的关系

文中按照近一百年前Ｊ．Ｊ．汤姆逊的方法和引用平行曲面来近似相邻等位面的方法得到了在静电场中沿力线相邻两点场强量值的两个算式，它们都显含等位面的曲率。并指出了所得的结果与已知的孤立带电导体上的电场量值的算式不同，且两者不能互相转化。最后对用旋转抛物面作为等位面的近似所具有的普遍意义做了初步的讨论。