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孟继德 《大气与环境光学学报》2003,(6)
根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j~((a)*)}〉_q和|{z_j~((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。 相似文献
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孟继德 《大气与环境光学学报》2004,(4)
构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 相似文献
4.
孟继德 《光电子技术与信息》2003,16(6):12-16
根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和|{z:b)*}>q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ>q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|ψ>q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应. 相似文献
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非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩 总被引:1,自引:0,他引:1
根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k 1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。 相似文献
6.
非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩 总被引:2,自引:0,他引:2
孟继德 《光电子技术与信息》2004,17(4):19-24
构造了由多模复共轭相干态|{zj^(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj^(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{Ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数。即N=2p(p=1,2,3…….),并且各个模的初始相位φj、态|{zj^(a)*})q和态|{izj^()*})q的初始相位差θpq^(R)-θnq^(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj^(a)Rj^(b)的和∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]组成的混合相位θpq^(R)-θnq^(I)-∑j=1^q[Rj^(a)Rj^(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数。态|{Ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度.这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 相似文献
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我国第一家生产非晶硅太阳电池的中美合资企业,哈尔滨——克罗拉太阳能电力公司生产的非晶硅太阳电池板于八月十日在哈尔滨通过国家正式鉴定。非晶硅太阳电池制造技术是八十年代以来才兴起的新技术。这家公司引进生产的太阳电池适用于无电、缺电地区供电、配电,发电系 相似文献
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