粉煤灰悬浮胶体的悬浮稳定性实验研究

针对煤矿生产中粉煤灰防(灭)火材料管路输送的管路阻塞问题,选择SC1,SC2,SC3,SC4,SC5,SC6,SC7和SC8共8种悬浮剂,配制成4种质量分数分别为0.5%,1.0%,1.5%和2.0%的粉煤灰悬浮胶体,采用沉降分析方法,研究其悬浮稳定性。结果表明:各粉煤灰悬浮胶体沉降速率出现类似"L型"变化,沉降到一定时间均达到平衡状态;悬浮剂可以减小粉煤灰悬浮体沉降速率变化,质量分数越低,初始沉降速率越大,质量分数越高,沉降速率变化越小;同时也可增大粉煤灰悬浮率,增加悬浮胶体的稳定性。     

乌达烟煤微观结构参数解算及其与自燃的关联性分析

借助傅里叶变换红外光谱仪对乌达矿区典型火区的6种煤样的微观结构与煤自燃的关联性进行探讨,通过红外光谱的定性与半定量分析及煤结构参数的解算可知：乌达烟煤分子结构的芳香度和环缩合度较小,烷基侧链的平均长度较短,桥键较多,致使煤结构具有较强的化学活性,易于被氧化,继而导致乌达烟煤易于自燃.     

13%过氧乙酸溶液热稳定性分析

为了研究过氧乙酸的爆炸危险性,采用绝热加速量热仪对13%过氧乙酸溶液进行了热危险性测试。通过数据校正和分析,得到了绝热条件下13%过氧乙酸溶液的初始放热温度为45.25℃,最大压力为1.31MPa,最高温升速率温度为113.10℃。结果表明,过氧乙酸溶液的热分解温度很低,在安全生产和储运过程中有一定的爆炸危险性。针对过氧乙酸的热危险性,提出采取适当措施,例如加强冷却,采用合理的泄放方式,以避免事故的发生。     

浓度和点火位置对氢气-空气预混气爆燃特性影响

开展了氢气-空气预混气在透明方管内的爆燃实验研究,分析在一端开口一端封闭的狭长空间内,浓度和点火位置对氢气-空气预混气爆燃特性的影响。实验结果表明：氢气浓度和点火位置对火焰锋面结构以及发展有重要影响;各当量比条件下,均在距封闭端100 mm位置点火时反应最为迅速;在极贫燃或极富燃条件下,点火位置对火焰发展影响更大。氢气浓度与点火位置共同作用于压力波形,以距封闭端300 mm点火位置为界,分别在管道前后两段点火时,不同当量比条件下超压波形呈现复杂变化。超压峰值对氢气浓度具有极强依赖性,并且浓度对爆燃超压的影响程度远大于点火位置;在各点火位置下,均在Φ = 1.25时获得最大超压;最大超压对应的点火位置取决于当量比。     

石膏饰面层对聚苯乙烯板耐火性能的影响

针对聚苯乙烯板受热易分解和耐火性不高的问题,以盐石膏和粉煤灰为基材制作自流平砂浆,在聚苯乙烯板表面涂覆自流平砂浆饰面层,研究饰面层对其热稳定性和耐火性能的影响。结果表明:石膏饰面层在升温过程中可将聚苯乙烯芯材有效地包裹起来,延缓聚苯乙烯芯材板的热分解,涂覆饰面层的聚苯乙烯板的残炭率相比纯聚苯乙烯板增加了4.3倍,其热释放速率峰值和总热释放量随着饰面层厚度的增加而降低;聚苯乙烯板的升温速率随着饰面层厚度的增加而降低,达到耐火极限的时间随厚度的增加而延长;在整个升温过程中,厚度2 mm、3 mm和4 mm饰面层的硬度值损失率分别为50.82%、41.98%和37.52%,表面硬度值损失率随着饰面层厚度增加而降低。     

沉淀法制备小粒径SiO2的实验研究

依据制备SiO2超细粒子的形成机理,采用传统沉淀法,考察了各因素对SiO2粒子粒度的影响,包括水玻璃、表面活性剂和分散剂、沉淀剂和沉淀方式对粒径的影响,总结出各因素影响SiO2粒子粒度的一些变化规律.研究重点侧重于改进其分散性能,降低SiO2二次粒子聚集体尺寸,避免三次粒子的团聚,得到的高分散性沉淀法SiO2的粒度大小接近于纳米尺度.     

微量碘的光化学分析进展

综述了近年来国内微量碘光化学分析的进展,包括常规光度法、催化动力学光度法、萃取光度法、溶剂浮选光度法、双波长光度法、褪色光度法、荧光光度法、流动注射光度法、原子发射光谱法、原子吸收光度法和化学发光法.     

稀醋酸母液中回收醋酸

稀醋酸母液中回收醋酸是一个技术难题。本文介绍了萃取分离和共沸精馏的原理，提出了萃取分离一共沸精馏回收醋酸的方法。     

细水雾作用下受限空间油池火焰温度分布实验研究

利用红外热像技术对受限空间内细水雾熄灭油池火过程中火焰温度分布和火焰结构变化情况进行了实验观察,结果证明池火火焰存在核心反应区、通风控制和燃料控制区域.细水雾与火焰结构相互作用的红外热像显示:突然施加细水雾,燃烧被强化,可能的解释是湍流使燃料的燃烧速率加快了.随着细水雾的连续施加,火焰的紊流程度进一步增强,不连续区域进一步扩大;同时,细水雾不断吸热汽化,高温区域逐步缩小,直至火焰完全熄灭.     

不同层位砂岩单轴压缩过程中的声发射特征研究

利用RMT-150C型岩石力学伺服试验系统和CDAE-1型声发射检测仪,以余吾煤业3号煤层顶板不同层位的两组砂岩为研究对象,在单轴压缩条件下进行声发射实验。实验结果表明:A组砂岩达到峰值前的应力应变曲线近似于直线,达到峰值后直线迅速下降到零,B组砂岩的应力应变曲线先下凹再直线上升(斜率小于A组),达到峰值后,先保持一定承载力后才下降到零。初始压密阶段,两组岩样的声发射计数很少且能量很低;弹性阶段,A组砂岩的声发射事件略有增加,但能量、计数率和能率几乎为零,而B组砂岩的声发射事件逐渐开始活跃;塑性阶段,A组砂岩的声发射事件逐渐开始活跃,B组砂岩发生片帮,声发射参数跳跃式增大;峰后破坏阶段,达到应力峰值时,两组岩样的声发射计数、能量、计数率和能率都达到最大值,B组砂岩峰后还有一定地声发射事件发生。两组砂岩的声发射规律差异可为判断声发射源和监测预报何处岩石失稳破坏提供参考依据,对提前做好防护工作减少灾害发生和未来进一步研究具有一定意义。