基于向列相液晶形变研究空间各向异性两体势

基于分子两体势研究向列相液晶的形变。该两体势是空间各向异性的并且依赖于液晶的弹性常数。理论处理中假定具有理想向列序,这意味着分子长轴取向方向与液晶指向矢是重合的,而总自由能等于总相互作用能。通过解析形式研究3种基本的弗雷德里克兹转变,得到了势参数与弹性常数的又一关系。通过MonteCarlo模拟方法研究了新两体作用势所描写向列相的热力学性质。     

液晶盒中聚酰亚胺静电击伤的观测实验

利用超扭曲向列相(Super Twist Nematic,STN)液晶关态光学原理结合偏光显微镜与扫描电镜观察液晶中聚酰亚胺(PI)静电击伤,介绍PI静电击伤产生的原因以及预防措施,同时介绍如何判定静电击伤.该实验应用两种方法对静电击伤进行鉴别,并把它和由尘粒引起的白点严格区别开来.     

室温铁磁性Al2O3∶Mn的制备及性质

以Al2O3为衬底利用多能态离子注入法在离子注入设备上制备了一系列具有室温铁磁性的Al2O3:Mn样品.在Al2O3的X射线衍射峰附近发现新的衍射峰,该衍射峰既可能对应一种未知新相,也可能对应Al2O3:Mn固溶体.所有样品都具有磁滞现象和室温铁磁性.     

基于连续介质模型的离散元方法中弹簧性质研究

地质体材料的破坏演化过程是地质灾害防治工程中亟待解决的关键科学问题，也是力学的前沿课题。基于连续模型的离散元方法是研究该问题的一种数值方法。用求矩阵特征值的方法，推导基于连续介质模型的离散元方法中三维有限元刚度矩阵转化为离散元弹簧刚度的解析表达式，给出了不同条件下离散元弹簧的取法。研究立方体八节点单元中离散元弹簧的性质，得到棱弹簧、面对角线弹簧以及体对角线弹簧的刚度和方向表达式，给出这些弹簧刚度以及方向与泊松比的关系图。最后，将基于连续介质模型的离散元方法模型与Gusev模型、二维链网模型进行比较。对于泊松比为0．25时的平面应变问题，对于泊松比为1／3时的平面应力问题，基于连续介质模型的离散元方法模型与二维链网模型一致。在块体内部，基于连续介质模型的离散元方法模型与Gusev模型一致。且基于连续介质模型的离散元方法模型能模拟链网模型和Gusev模型都不能模拟边界单元，证明基于连续介质模型的离散元方法模型更具普遍性。     

聚酰亚胺静电损伤和取向作用失效的系统观测

利用偏光显微镜、扫描电镜(SEM)和原子力显微镜(AFM)对聚酰亚胺(PI)表面正常区域和静电损伤区域进行系统观测。偏光显微镜的观测基于超扭曲向列相液晶显示(STN-LCD)的关态透射原理,并确定损伤区域的线度在50~100μm。用SEM区分静电损伤引起的“白点”与尘粒引起的“白点”,同时观测到电极被局域破坏,其线度沿电极边缘约20μm。通过AFM的直接观测发现,与正常区域比较损伤区域失去了沟槽结构,但仍然保持深度在10 nm以内的二维无序凹凸结构,其原因为:损伤后PI对液晶分子取向作用失效的机制是沟槽结构的消失。     

运用TQC方法提高锦屏二级水电站电站进水口拦污栅混凝土浇筑质量

锦屏二级水电站进水口拦污栅混凝土浇筑施工,前期浇筑质量较差,单元优良率低,为全面提高混凝土浇筑质量,确保工程创优,项目部成立进水口拦污栅混凝土浇筑质量管理QC小组,通过QC小组的不懈努力,拦污栅混凝土浇筑质量得到极大的提高,为工程创优打下了坚实的基础。     

N-E模型描写的弱锚定边界条件下的Freedericksz转变

N-E模型具有两个参数用于描写液晶在基板上的锚定能。采用该模型研究了弱锚定条件下的Freedericksz转变。通过变分理论得到指向矢满足的微分方程和边界条件，得到了阈值磁场和饱和磁场分别满足的方程。理论结果与R-P模型进行了比较。通过阈值磁场和饱和磁场可以确定N-E模型中的两个参数。基于微分方程和边界条件对液晶盒中的指向矢分布进行了计算。数值结果验证了阈值磁场和饱和磁场满足解析方程的正确性。得到结论：N-E模型是描写液晶在基板上弱锚定的候选模型。     

液晶盒中聚酰亚胺静电击伤的观测实验

利用超扭曲向列相(SuperTwistNematic,STN)液晶关态光学原理结合偏光显微镜与扫描电镜观察液晶中聚酰亚胺(PI)静电击伤,介绍PI静电击伤产生的原因以及预防措施,同时介绍如何判定静电击伤。该实验应用两种方法对静电击伤进行鉴别,并把它和由尘粒引起的白点严格区别开来。     

随机边界条件下向列相液晶微滴的蒙特卡罗模拟

通过蒙特卡罗方法研究聚合物分散液晶(PDLC)微滴。取沿向列相液晶微滴(简称液滴)表面切向随机取向边界条件,计算了不同温度下二阶序参量〈P2〉λ和沿表面切向的内禀强度Q在液滴内不同区域的数值,发现在低温时,Q值从液滴外层到内层有逐渐减小的趋势,外层接近于1.0。同时对三维空间随机取向边界条件进行计算,进而对两种边界条件的结果做出对比和分析。发现后者的内禀强度值不存在随温度和区域的较强变化,均在0.5左右,较前者弱很多。