8Li次级束的产生

在北京串列加速器次级束流线上通过2 H(7Li,8Li) 1H逆运动学反应产生了用于核天体物理研究的8Li次级束。准直后的次级束纯度达到 80 %以上 ,对于 44MeV的7Li强度约为 3 0s- 1·pnA- 1,可以用来进行逆几何转移反应的实验测量。     

7—12MeV活化截面测量和低能中子影响的校正

简述了７－１２ＭｅＶ能区由于有几种低能中子成分的存在给截面测量与评价带来困难，及低能中子的扣除方法，并给出了此能区几个反应道的测量结果，以图的形式与国际同行数据作了比较。又以＾５８Ｎｉ（ｎ，ｐ）＾５８Ｃｏ反应为例，说明低能中子对Ｔ（ｄ，ｎ）＾４Ｈｅ中子源的影响，还给出了＾５８Ｎｉ（ｎ，ｐ）反应的评价曲线。     

49 弹性共振散射反应的厚靶实验设计

次级束弹性共振散射反应的厚靶实验方法目前在国际上颇受重视。此方法使用较厚的固体反应靶，如H（CH2）n等，使束流的能量全部损失在靶中，在反应靶的下游测量共振散射反应出射的质子。经反应运动学和能量损失修正，可得到较大能量范围内弹性共振反应的激发函数。通过对质子能谱进行拟合，进一步导出共振态的能量、自旋宇称和发射质子的分宽度等共振量子数。此方法的优点是可以用一个能量点的、流强相对较弱的放射性束，一次测量较大能量范围内共振散射反应的激发函数。     

40 次级束共振散射反应的厚靶实验方法

天体环境下的爆发性氢燃烧过程涉及大量不稳定核。作为天体物理模型的关键输入量，其反应率对于反应网络计算关系重大。在天体温度相对应的能量区间，氢燃烧主要以质子辐射俘获的方式，即A（p，γ）B反应进行。反应率主要由布居末态核基态的直接俘获和阈附近能级的共振俘获过程决定。直接测量（p，γ）反应通常需要高流强、低能量（0．5～1．0MeV／u）的放射性核束和无窗氢气体靶，在现有技术条件下难度较大。     

Chemical Form of Selection for ^79Se Measurement With AMS

在恒星演化的过程中，CNO反应链是其能量的重要来源之一。在高温和高密度的天体环境中，例如M≥10^5M⊙M⊙代表太阳质量）的超大质量恒星、新星和超新星中，氢、氦燃烧往往以一种爆发性的方式进行并涉及大量不稳定核。测量不稳定核反应截面是当今核天体物理感兴趣的领域之一.     

7－12MeV活化截面测量和低能中子影响的校正

简述了７－１２ＭｅＶ能区由于有几种低能中子成分的存在给截面测量与评价带来的困难，及低能中子的扣除方法。并给出了此能区几个反应道的测量结果，以图的形式与国际同行数据作了比较。又以￣（５８）Ｎｉ（ｎ，ｐ）￣（５８）Ｃｏ反应为例，说明低能中子对Ｔ（ｄ，ｎ）￣４Ｈｅ中子源的影响，还给出了￣（５８）Ｎｉ（ｎ，ｐ）反应的评价曲线。     

用厚靶方法研究^13N＋p弹性共振散射

放射性核束的出现为核物理及核天体物理前沿领域的实验研究注入了新的活力。为有效利用流强相当较弱的放射性核束，不少新方法、新技术应运而生，弹性共振散射的厚靶实验方法就是一例。该方法使用较厚的固体或气体反应靶，使次级束的能量全部或部分地损失在靶中，在反应靶的下游，通过测量出射的较轻的粒子，可以1次得到较大能量范围的激发函数。     

用阈探测器测量热中子引起的U~(235)裂变中子能谱

通过用阈探测器测量热中子引起的~(235)U裂变中子能谱,研究了SAND-Ⅱ和RDMM方法的解谱能力。并用蒙特卡罗误差分析程序分析了两种解谱方法的输入数据误差。对SAND—Ⅱ方法中解的唯一性误差和RDMM方法中权重函数的影响进行了讨论。两种方法对未知谱中结构的灵敏程度也作了简单的检验。结果表明,SAND-Ⅱ和RDMM是解快中子光滑变化能谱的较好方法。当未知谱中有简单结构时,用SAND—Ⅱ方法更为合适。