用TE_(01)模螺旋线谐振腔测量固体材料的系数和损耗

一、引言用TE_(01)模圆柱谐振腔测量固体、液体的复(数)介电系数(ε=∈′-j∈″)开始于40年代,由于理论完善、测量可靠、准确度高以及腔体结构上的某些特点和加工比较容易,使该方法一直被最普遍应用于微波介质测量方面,并在理论上、腔体结构上和测试方法上对其进行了一次又一次地深入研究,使其更加完善可靠。其中将园盘状样品放在腔底部活塞上的测量方法一直极广泛地被应用于超低损耗     

用复合谐振腔法测量介质谐振器材料的介电特性

本文根据Barlow提出的在TE(01n)模谐振腔上耦合一段截止波导构成复合腔的原理，首次在C波段对介质谐振器材料的介电性能进行了测量，并从理论上证明了该方法对相对介电系数有很高的测试灵敏度，本文给出了几种介质谐振器材料的测试结果，最后就样品厚度对测试精度的影响作了分析。     

理想导体金属谐振腔电磁场微扰理论研究

根据电磁场Helmholtz方程与定态薛定谔方程的相似性，给出了金属谐振腔电磁场的微扰理论：在金属腔中放入一介质体时，原来空腔中电磁场的分布和谐振频率会发生改变。发生改变后的电磁场可以用原来所有模式电磁场展开。若引入的介质体很小或相对介电常数和磁导率接近于1，就可把它看成微扰。导出了谐振频率和电磁场分布的一级、二级近似解析表达式。指出了此理沦的适用范围，并对结果进行了讨论。     

(Ba0.5Pb0.5)O.La2O3.4TiO2-(Zr0.8Sn0.2)TiO4复合系统的微波介电性能

研究了（Ｂａ０．５Ｐｂ０．５）Ｏ·Ｌａ２Ｏ３·４ＴｉＯ２－（Ｚｒ０．８Ｓｎ０．２）ＴｉＯ４复合系统的微波介电性能、烧结性能和微观结构,发现复合系统由（ＢａＰｂ）６－ｘＬａ８＋２ｘ／３Ｔｉ１８Ｏ５４,Ｌａ４Ｔｉ９Ｏ２４和（Ｚｒ０．８Ｓｎ０．２）ＴｉＯ４３相组成,而（Ｂａ０．５Ｐｂ０．５）Ｏ·Ｌａ２Ｏ３·４ＴｉＯ２除了（ＢａＰｂ）６－ｘＬａ８＋２ｘ／３Ｔｉ１８Ｏ５４和Ｌａ４Ｔｉ９Ｏ２４外还有一未知相,（Ｚｒ０．８Ｓｎ０．２）ＴｉＯ４是单一晶相．复合后,系统的烧结温度比原两系统降低了．复合系统的微波介电常数、频率温度系数、Ｑ因子主要与其中的相组成有关．结果表明未知相很可能具有高介电常数、低频率温度系数、高Ｑ因子．对微波介电性能的测量值和由复合关系导出的计算值进行了比较．     

用复合谐振腔法测量介质谐振器的介电特性

本文根据Ｂａｒｌｏｗ提出的在ＴＥ０１ａ模谐振腔上耦合一段截止波导的构成复合腔的原理，首次在Ｃ波段地介质谐振器材料的介电性能进行了测量，并从理论上证明了该方法对相对介电系数有很高的测试灵敏度，本文给出了几种介质谐振器材料的测试结果，最后就样品厚度对测试精度的影响了分析。     

复介电系数谱的测量

本文对电介质波谱技术进行极扼要的综述。提出介电谱技术的分类方法,简述复介电系数频率谱(?)(ω)测量方法的基本概念和原理,实验方法和技术目前状态的轮廊,并指出各类方法的优缺点和适用范围。     

在TE_01模谐振腔中样品厚度对测量固体材料复介电系数的影响

本文首先用两个TE_(01n)模螺旋线谐振腔在9—12千兆赫对固体材料的相对介电系数ε′和损耗角正切tanδ作比对测量。其中一个是采用新的tanδ计算方法,在固定长度腔体上进行测量;另一个是采用常用的计算方法,腔体的一个端面是用精密测微器推动不接触活塞构成。用两种腔体所获得的ε′、tanδ结果,一致性很好,其标准误差相当于用一个腔体所获得的误差。进而用固定长度腔体研究了样品相厚度对测量固体材料ε′、tanδ的影响,得出一些对精密测量电介质复介电系数有实用价值的结论。     

微波吸收材料特征参数的测量

本文对微波吸收材料的复介电系数和复磁导率的测量方法进行综述和分类。接着对平衡电桥-干涉法、微波矢量网络分析仪法、双六端口技木、多入射角透射测量、时域法和用噪声源的相关法等近15～20年发展起来的新测量技木进行扼要的原理性论述。最后给出用平衡电桥-干涉法在x和K_a频段某些吸波材料的测量数据及误差估计。     

测量材料微波特性的双电抗终端法

本文提出在同轴线上用两个电抗作为样品终端负载，按反射测量来同时求值高损耗微波材料的复介电常数和复磁导率．给出基本计算公式和测试结果．在某些频率下进行了误差数字计算，以及给出同一材料用Ｓ参数法测得的结果．在测量技术上采用接在空气线末端的短路接头和一段截止波导来形成两个电抗负载，实现电抗差值适中，降低测量误差，达到操作简易和可靠．