~(233)U,~(235)U热中子裂变截面比值测量

在中子晶体谱仪上利用背靠背裂变室测量中子能量为0.0253电子伏时的~(233)U,~(235)U裂变截面比值,得到的结果是σ_f(~(233)U)/σ_f(~(235)U)=0.916±0.018;同时根据已知的~(235)U热中子裂变截面值推算出~(233)的热中子裂变截面。σ_f(~(233)U)=536±11靶。所得结果与国外结果进行了比较。     

~(233)U,~(235)U和~(239)Pu在热中子能区裂变截面的测量

热中子能区~(233)U,~(235)U和~(239)Pu的裂变截面常被用作参考标准,其中~(235)U和~(239)Pu的裂变截面在中子能量E_n～0.25电子伏以上有共振现象出现,而~(233)U的裂变截面曾被认为其1/v特性维持的能区较宽,可达1电子伏以上。但近年来发现~(233)U的裂变截面在0.1电子     

过程e~ e~-→J/ψ→γB(J~PC),B→P_1P_2的角分布和B的自旋分析

本文给出了过程e~ e~-→J/ψ→γB(J~(pc)),B→P_1P_2的通常的螺旋性形式和等效相互作用形式之间的关系,对于B的不同自旋(J=2,4)的角分布显示,为了确定B的自旋,存在敏感区域和不敏感区域。不幸的是θ/f_2(1720)和ξ(2230)的现有数据落入了不敏感区域。     

快中子能区~9σ_f/~5σ_f的测量

~(239)Pu作为一种用于快堆和核武器的重要的核燃料,它的裂变截面(记为~9σ_f)是一个很重要的数据,因此,近三十年来,人们用各种方法对这一数据进行了反复的测量。尽管如此,各家数据的分歧依然存在。由于~(235)U的裂变截面(记作~5σ_f)测量得比较仔细和系统,截面随能量的变化也比较平滑,常把~5σ_f作标准截面使用。因而通过测量~σ_f/~σ_f的比值即可定出~9σ_f。这样做的便利之处是避免了对中子通量的测量,修正量的考虑也可简单得多。值得注意的是,~(239)Pu是一种高α放射性的裂变物质,为了克服α堆垒脉冲对裂变计数的影响,必须在裂变室的设计与电子线路的使用上作一些特殊的考虑。为此,使用了上升时间快的快电离室与快线路系统。本工作的目的是在中子能量从30千电子伏到5.6兆电子伏和14—18兆电子伏区域内测量~(239)Pu和~(235)U裂变截面比值随中子能量变化的曲线,测量工作是在2.5兆伏静电加速器和600千伏高压倍加器上进行的。     

快中子能区~(233)U裂变截面的测量

利用背靠背裂变电离室在30千电子伏到5.6兆电子伏及14—18兆电子伏中子能区测量了~(233)U及~(235)U裂变截面的比值。并在500千电子伏及1兆电子伏两点定出了中子通量绝对值,从而给出了~(233)U与~(235)U裂变截面的绝对值。对测量结果进行了简短的讨论。     

利用PC/Linux处理BES实验数据的可行性研究及PC/Linux在BES粲介子物理研究中的应用

简要地介绍了利用ＰＣ／Ｌｉｎｕｘ实现对北京谱仪（ＢＥＳ）数据的离线重建、蒙特卡罗数据的产生和探测器模拟的可行性研究结果及ＰＣ／Ｌｉｎｕｘ在Ｄ／Ｄｓ物理研究等方面的应用情况,并就ＰＣ／Ｌｉｎｕｘ和ＨＰ工作站对ＢＥＳ数据的处理能力及处理结果的一致性进行了详细的比较。结果表明,ＰＣ／Ｌｉｎｕｘ完全可以用于北京谱仪数据的离线处理和物理分析工作,并在运算速度和价格上占有很大的优势。