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用Hopkinson效应及X光衍射技术研究了Fe78.5Cu1.0Nb3.0SI13.5B9纳米软磁合金的居里温度特性。随晶化退火温度Ta的提高,合金中aFe-Si纳米晶相的居里温度提高,但低于相同Si含量下的常规Fe-Si合金,且与显微组织结构有关,当Ta较低时,合金中非晶相的居里温度与原始非晶合金基本相同,但其Hopkinson峰宽化,Ta〉783K后,其中Hopkinson峰消失,无法判断居 相似文献
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本文研究了不同退火温度下Fe(78.5)Cu(1.0)Nb(8.0)Si(13.5)B9纳米软磁合金的显微结构与磁性特征。结果表明:当退火温度Ta=535℃时,合金具有最佳软磁性能,其起始磁导率μi为14.8×104。合金中αFe-Si纳米晶的晶粒尺寸d及Si含量对退火温度不很敏感,当Ta=495~575℃时,d为10.65~11.87nm,Si含量为18.87~21.01at%,而非晶相的体积分数VA及短程有序范围δ则随退火温度变化较大。合金的磁性除与αFe-Si纳米晶有关外,还与合金中非晶相密切相关,在αFe-Si纳米晶的d为10.65nm、Si含量为20.56at%、非晶相的VA为0.33、δ为1.43nm下,合金具有最佳软磁性能。并用新近提出的双相无规各向异性模型分析了纳米软磁合金显微结构与磁性的关系。 相似文献
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用XRD法研究了退火Fe73.5Cu1Mo3Si14.5B8合金中α-Fe(Si)晶化相的有序化过程,结果表明,Fe73.5Cu1Mo3Si14.5B8非晶合金经460℃×1h退火后,α-Fe(Si)晶化相是具有DO3结构的有序相,有序畴为球形,直径为6.1nm,它随退火温度的升高而长大,在560℃退火后达14.0nm,与α-Fe(Si)晶粒的尺寸相当。此时,α-Fe(Si)的有序度为0.78。800℃×1h退火后,α-Fe(Si)的DO8超点阵线条消失。 相似文献
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用X射线衍射方法研究了超微晶合金Fe78.5Cu1Nb3Si18B9在退火过程中晶化相及晶格常数的变化。经480℃×1h退火后,合金中出现bccFe(Si)相,600℃出现Fe3B相,670℃出现Fe23B6相。退火温度升高时,Fe(Si)相的晶格常数由0.2838nm上升到0.2849um。合金经过550℃×4h退火后仍只有Fe(Si)一个晶化相,其晶格常数随时间的变化不明显。 相似文献
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用透射电镜和能谱仪分析了Fe73.5CU1Nb3Si13.5B9合金经不同温度退火后的组织、晶化相结构以及不同晶化相中的各元素含量变化。合金于450℃退火1h析出尺寸小于5nm的bccFe(Si)相,并且其尺寸随退火温度的升高而增大到约15nm。于600℃退火时合金中析出四方结构的Fe3B相,其晶格常数为a=0.87nm,c=0.439nm。在700℃退火时出现面心立方结构的Fe3B6相,其晶格常数a=1.039nm。在Fe(Si)相中,含有约17at%的Si,在Fe23B6中含有约11at%的Si和约4at%的Nb,而在FE3B中Si和Nb含量均很少。 相似文献
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本文报道Fe74.7-xCu1NbxV1.8Si13.5B9(x=1,1.5,2)纳米晶软磁合金的综合磁性。x=2的合金的高频铁损水平为:p3/100k=468kw/m3:P2/200k=706kW/m3;P2/500K=3620kw/m3和P0.5/1000k=810kw/m3优于Fe-Cu-Nb-Si-B类纳米晶合金的水平所考察的三种合金铁损水平都大大优于功率优良的Mn-Zn铁氧体H7C4考察了起始磁化率的温度关系,观察到原始非晶样品出现两个尖锐的Hopkinson峰,与此不同的是,在具有最佳磁性的样品中只出现第二Hopkinson峰,用Thomas理论解释了这一现象。观察到高温下纳米α-Fe(Si)晶粒系统的超顺磁行为,起始磁化率的温度关系符合Curle-Weiss定律。 相似文献
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纳米晶FeCuNbSiB合金中晶间非晶相的居里温度研究 总被引:3,自引:0,他引:3
按具有最佳磁性时纳米晶Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9合金的晶间非晶相的化学成分制得3种非晶条带,测量其居里温度。结果表明,在纳米晶Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9合金中,处于高居里温度α-Fe之间的纳米尺寸的晶间非晶相的居里温度高于相同化学成分的非晶合金的居里温度,这可能是由于在纳米晶合金中晶间非晶相受到α相的强的铁磁交换作用引起的。 相似文献
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研究了Fe_(74.5)Cu_1Nb_2Si_xB_(22.5-x)纳米晶合金中Si(B)含量的变化(x=9.5-17.5)对其结构和磁性的影响.结果表明,随着x的增高,合金的Curie温度及点阵常数皆呈线性下降.由此推定α-Fe(Si)纳米晶粒中的Si含量x_α随x增高而线性升高,并符合下列关系xα=0.626x+10.5实验结果说明,非晶态合金的λs值随x的增加而上升,但晶化后合金的λs值随x的增加而降低.在一定温度退火后的合金中,纳米晶的体积百分数Vx随x的增大而增加. 相似文献
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研究了Fe_(74.5)Cu_1Nb_2Si_xB_(22.5-x)纳米晶合金中Si(B)含量的变化(x=9.5-17.5)对其结构和磁性的影响.结果表明,随着x的增高,合金的Curie温度及点阵常数皆呈线性下降.由此推定α-Fe(Si)纳米晶粒中的Si含量x_α随x增高而线性升高,并符合下列关系xα=0.626x+10.5实验结果说明,非晶态合金的λs值随x的增加而上升,但晶化后合金的λs值随x的增加而降低.在一定温度退火后的合金中,纳米晶的体积百分数Vx随x的增大而增加. 相似文献
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用X射线衍射技术和穆斯堡尔谱技术,研究了Fe73.5CuMo3Si13.5B9合金的结构和超业细相互作用。该合金的相组成为α-Fe(Si)纳米晶和边界相即五余非晶相。典型纳米晶状态下的穆斯堡尔谱由5条亚谱构成,其中4条亚谱为6峰谱,对应α-Fe(Si)相中的4种不同环境的Fe原子。另1条亚谱对应边界处的非晶相,研究了非晶带材经500-600℃不同温度晶化处理后的穆斯堡尔谱特性。 相似文献
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超微晶合金Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9晶化过程的X射线研究 总被引:2,自引:1,他引:2
用X射线衍射方法研究了超微晶合金Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9在退火过程中晶化相及晶格常数的变化。经480℃×1h退火后,合金中出现bccFe(Si)相,600℃出现Fe3B相,670℃出现Fe23B6相。退火温度升高时,Fe(Si)相的晶格常数由0.2838nm上升到0.2849nm合金经过550℃×4h退火后仍只有Fe(Si)一个晶化相,其晶格常数随时间的变化不明显。 相似文献
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FeCuNbSiB合金的纳米晶化过程研究 总被引:4,自引:0,他引:4
应用X射线衍射分析和穆斯堡尔谱学研究了Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9非晶合金的纳米晶化过程.Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9合金在500~600℃温度范围内分别退火1h,可形成纳米DO3结构的FeSi相和剩余非晶相。随着退火温度的升高,有更多的FeSi相析出。在500℃等温退火中FeCuNbSiB合金出现二阶段纳米晶化过程。 相似文献
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测定了Fe_(73.5)Cu_1Nb_3Si_(13.5)B_9合金的单辊快淬制备态条带及其经热处理后的室温透射Mssbauer谱.制备态谱为典型非晶展宽六线谱,其内磁场平均值Hi=17.01MA/m.在N_2气氛保护下经480℃退火0.5h已有明显结构弛豫或部分晶化发生;530℃退火1h后样品已显著晶化,其主要组成为α-Fe(Si)固溶体纳米晶和剩余非晶相,后者约占39.1%,并随退火温度升高而减少,至620℃退火后约为25%.非晶相的Hi值在结构弛豫阶段稍有上升,而在显著晶化温度以上则随温度升高而减小.在550℃退火样品中存在不同取向的体相磁织构. 相似文献