用液体闪烁谱仪对~(32)P进行切伦科夫计数

液体闪烁谱仪一般用于测量含有~3H、~(14)C等低能β放射性核素的样品。当电子能量超过263keV时,在水中就能产生切伦科夫辐射。~(32)P β粒子的最大能量为1.7MeV,是理想的切伦科夫辐射源。我们用液体闪烁谱仪进行切伦科夫计数时,为确定最佳介质体积,提高计数效率,研究了~(32)P在几种介质中的计数效率与介质体积的关系。     

~(131)I在甲状腺中活性和剂量的分布

众所周知,~(131)I 是核爆炸后早期落下灰中对人体危害较大的一种核素~[1,2],同时也是临床医学应用最广泛的一种放射性同位素~[8]。过去,在放射性碘的生物效应研究中,对甲状腺受照剂量的估算,是基于放射性碘在腺体中呈均匀分布,根据有关参数采用经典剂显公式计算的。这种方法计算的剂量与实际受照剂量有多大差别,还不十分清楚。为此,本文研究了~(131)I 在狗甲状腺中活性的分布情况,用 LiF 剂量元件测量了~(131)I 均匀分布的甲状腺水模型(以下简称甲状腺模型)中的剂量和狗食入~(131)I 后甲状腺的受照剂量,通过数学处理和分析,找出~(131)I 在狗甲状腺中的分布特点,建立了~(131)I 在甲状腺模型中的剂量分布函数,以描述剂量的空间分布,导出了计算甲状腺实际受照剂量的公式和甲状腺体的等剂量曲面方程,为~(131)I 的剂量与效应的研究提供参考性资料。     

β参考辐射的研制

研制了β参考辐射系统,它是由740MBq的~(147)Pm β源、74MBq和740MBq的~(90)Sr ~(90)Y β源、整平过滤器、源夹、源架、源测距杆、快门、控制器和β剂量仪校准架组成。带有整平过滤器的740MBq~(147)Pm β源和74MBq~(90)Sr ~(90)Y β参考辐射和不带整平过滤器的740MBq~(90)Sr ~(90)Y β参考辐射,分别在20cm、30cm和30cm距离处,剩余最大能量分别为0.14MeV、1.98MeV和2.18 MeV,组织吸收剂量率D(0.07)分别为1.547 mGy/h(1996     

辐射显色薄膜电子高剂量计的剂量学特性

文章报道了用PR-CN(PVB)辐射显色薄膜测量电子吸收剂量的某些重要的剂量学特性:在0.3-120kGy范围内,吸收剂量(D)与单位厚度光密度变化(ΔOD/mm)有良好的线性关系;电子能量的依赖性小,~(147)Pm和~(90)Sr ~(90)Y响应之比约为1:2.4;对中能以上的电子剂量响应在实验误差范围内、与电子平衡条件下~(60)Co γ辐射剂量响应相同;在实验用到的平均剂量率范围内(约0.1—5×10~4Gy/min),响应和剂量率无关。建立了用于电子束工业辐射加工的吸收剂量常规刻度方法。最后给出了测量静电加速器1.5MeV、电子迴旋加速器6.9MeV电子束在有机玻璃中深部剂量分布的实例。     

能量从10 keV到300 MeV的电子和光子在物质中若干物理参数计算程序

本工作提供一组计算程序,可计算电子的能量损失(碰撞损失、轫致辐射损失、阻止本领)及射程、电子轫致辐射光子能谱及轫致辐射光子数目分布、电子和光子的反应几率(电子轫致辐射几率、电子同电子碰撞几率;光子康普顿散射几率、核场中对生成几率)。物质组成可分为单一元素、化合物或混合物。能量范围从10 keV到300 MeV分为75个间隔。以数据表的形式给出上述诸量。结果满意。     

CIAE Application of Patent in 2004

高气压组织等效电离室内中子（尤其是高能中子）的输运过程是中子、光子、质子以及电子等粒子的复杂的偶合输运过程，使用Geant4程序模拟该输运过程，并在Linux6．2操作系统下利用Geant4软件计算了有铝层和无铝层，次外层材料为A—150组织等效材料，厚度分别为2、5、10、20mm，平行入射的单能中子的能量分别为1、100、500keV和2、10、14、20、30、50、80、100MeV时，以及有铝层、次外层材料为聚乙烯，厚度为5mm，平行入射的单能中子的能量分别为0．0253eV、100eV、lkeV、100keV、500keV、2MeV、10MeV、14MeV、20MeV、30MeV、100MeV时的中子沉积能量。在中高能入射中子能量条件下，计算结果与实验数据基本符合。     

辐射消毒用电子束剂量场的研究

通过模拟跟踪2、3MeV电子在1cm纸层中的相互作用过程，记录统计电子及其辐射次级粒子在纸层及其周围环境的能量沉积。在假定病毒的致死当量剂量为200Sv的情况下，计算离柬靶不同距离的水介质（水模）的当量剂量。还给出了采用电子柬扫描传输带上的信件的方式，不同处理信件速率对加速器电子柬平均流强的要求。例如，要处理1t／h信件，要求2、3MeV电子柬流强为29、22μA。     

惰性气体β-γ符合测量系统探测器能量及分辨率刻度

β-γ符合法是全面禁止核试验条约(CTBT)放射性核素核查中惰性气体氙测量的一种重要方法,探测器能量及分辨率刻度是其首要解决的关键技术。本工作详细介绍了β-γ符合测量系统NaI(Tl)闪烁体和塑料闪烁体探测器能量及分辨率刻度的方法和结果,采用γ放射性核素点源刻度NaI(Tl)γ射线能量及分辨率,利用137Cs661.66keVγ射线康普顿散射电子刻度塑料闪烁体β射线能量及分辨率,并与131Xem内转换电子刻度的β射线能量分辨率结果进行了比较。结果表明:用137Cs康普顿散射电子刻度塑料闪烁体β射线能量是一种简便可行的方法,但用其刻度的β射线分辨率比实际的大。     

β参考辐射的研制

研制了β参考辐射系统,它是由740MBq的~(147)Pmβ源、74MBq和740MBq的~(90)Sr ~(90)Y β源、整平过滤器、源夹、源架、源测距杆、快门、控制器和β剂量仪校准架组成。带有整平过滤器的740MBq~(147)Pmβ源和74MBq~(90)Sr ~(90)Y β参考辐射和不带整平过滤器的740MBq~(90)Sr ~(90)Yβ参考辐射,分别在20cm、30cm和30cm距离处,剩余最大能量分别为0.14MeV、1.98MeV和2.18MeV,组织吸收剂量率D(0.07)分别为1.547mGy/h(1996年5月20日)、5.037mGy/h(1996年5月10日)和93.57mGy/h(1996年5月15日),总不确定度分别为3.0％、1.7％和1.7％。第一种和第2种β参考辐射,在垂直于β射线束轴平面内,直径为18cm的面积范围内,剂量率的变化分别在±6％和±3％以内。     

能量为15keV——1MeV的电子在物质中的慢化谱

本文利用了在电子非弹性碰撞中小能量交换占优这一特点,将电子慢化谱方程中的碰撞积分项按交换能量展开到二级,从而得到一个 Fokker-Planck 型的微分方程,此方程便于数值计算。计算了电子能量为15keV—1MeV 的单能电子在石墨,铅,铜和金中的慢化谱。     

医用直线加速器入射电子束能量的快速模拟确定

寻找一种医用直线加速器模拟时入射电子打靶能量的快速确定方法,从而节省调试所需的时间。利用蒙特卡罗软件包EGSnrc/BEAMnrc针对Varian 600C、Trilogy和Edge无均整模式FFF(Flattening Filter Free),标称能量均为6 MV的情况,模拟计算射野分别为3 cm×3 cm、10 cm×10 cm、40 cm×40 cm时,不同能量的入射电子打靶产生的X射线在水体模中的剂量分布;通过分析模拟所得到的结果,寻找确定入射电子打靶能量的方法。当入射电子打靶能量在5.5～6.5 MeV范围内时,不同射野的百分深度剂量(Percentage Depth Dose,PDD)对入射电子打靶能量"不敏感";3 cm×3 cm和10 cm×10 cm的离轴比(Off Axis Ratio,OAR)对入射电子打靶能量"不敏感";40 cm×40 cm的OAR对入射电子打靶能量十分"敏感",具体表现为:在离轴距离为14.5～19 cm这一区间内水下5 cm处的OAR平均值,随着打靶能量的上升而下降,即每提高0.1 MeV,Varian 600C、Trilogy、Edge FFF分别下降0.82%、0.98%、0.47%。通过对在离轴距离为14.5～19 cm这一区间内水下5 cm处的OAR平均值和入射电子打靶能量进行拟合,由拟合结果和OAR测量值反推模拟所需的入射电子打靶能量,利用反推的打靶能量作为输入,模拟产生的X射线在水体模中的PDD、OAR,与测量值相比,差异均在1%之内。     

超纯P型硅探测器的制备和室温特性

本文主要叙述超纯P型硅探测器的制备和性能。应用浙江大学研制的超纯硅单晶制成50mm~2×1.5mm的Si(Hp)探测器,在室温10℃,对~(270)Bi 481.6keV和976keV内转换电子的能量分辨率分别为6.3keV和8.58keV;对~(137)Cs624keV内转换电子能量分辨率为7.1keV。     

131Cs,125I和103Pd近距离治疗源的径向剂量函数研究

临床使用新粒子源近距离治疗之前,需要对粒子源的剂量学参数进行严格确定.本文依照美国医学物理家协会TG43U1推荐的剂量计算公式来研究131Cs,125I和103Pd等近距离治疗粒子源的径向剂量函数.计算中,采用MCNP和EGSnrc两种蒙特卡罗方法;并采用液态水和固体水(Solid Water,WT1)两种材料,粒子源径向研究范围为0.5cm～8cm.在同种粒子源计算结果与前研究的比较中,本研究中在液态和固体水中计算的结果与报道中采用蒙特卡罗计算和TLD测量的结果相当一致.     

重复照射增强X射线能量研究

超短脉冲激光辐照固体靶可产生能量从keV到100 MeV的硬X射线,X射线能量与入射激光强度I存在定标关系,当激光强度为10~(14)～10~(18)W/cm~2时,定标率为E∝(Iλ~2)~k,其中:λ为入射激光波长;不同实验条件下不同物理模型给出的k的取值范围为1/3～1。在I≈10~(16)W/cm~2条件下,以往实验测量到的X射线能量在几十keV到几百keV之间。本实验在I≈10~(16)W/cm~2条件下,重复照射同一靶点,可增强X射线能量。     

能量拓展型长中子计数器响应特性研究

高能中子的测量在空间中子所致剂量评估和高能粒子加速器辐射防护等方面越来越重要。介绍了一种能量拓展型长中子计数器的性能研究模拟及测试结果。这种能量拓展型长中子计数器是基于De Pangher的设计,通过在长中子计数器内层慢化体嵌入金属铅和铬材料,利用中子与金属材料的（n,xn）增殖反应,改善了其高能响应。采用蒙特卡罗模拟优化了长中子计数器的结构,获得在1 keV～20 MeV、1 keV～150 MeV能量范围内最大值相对平均值偏差为12.2%响应特性曲线。利用Am-Be中子源和D-T中子源标准辐射场测试了长中子计数器的有效中心和能量响应,验证了长中子计数器在20 MeV内的能量响应。将实验结果与蒙特卡罗模拟计算相比较,结果表明：理论计算与实验在误差范围内一致。     

医用放射性核素衰变图表(2)_(54)~(129m)Xe

发lX。 8.o夭(6)0.29614 MeV 辐射类型0.03958 MeVO’。29x,e(稳定) 71K内转换电子L内转换电子M内转换电子NOP内转换电子 v2K内转换电子L内转换电子M内转换电子NOP内转换电子X射线:L K％ Kai Kp俄歇电子:L K每次核衰变所占百 分比 (％)跃迁能量(keV)100-—————-—100一-—-—-——_-—-—-—-—一39.58196.56每次核衰变平均发 射数 n‘平均能量(keV)每单位累积放射性放出的平均能量 △l I A。(g·rad/l(g;~Gy/肛ci-h)l MBq·s)0.07500.79100.1060.02100.00700.04700.63900.2440.05500.0150O.160.3620.6710.2391.47O.16 39…     

CdZnTe核辐射探测器的制备

本文简要介绍了采用国产碲锌镉(CdZnTe)单晶材料制备的CdznTe核辐射探测器工艺及测试结果.对α带电粒子Thc-c/(6.04MeV、8.78MeV)FWHM=2.O%、241 Am(5.486MeV)FWHM=2.3%,137Cs低能7(662keV)FWHM=9.7%和207Bi(1048.1keV、975.6keV)内转换电子所测定的能谱.     

X,γ射线外照射有效剂量当量

国际放射防护委员会(ICRP)提出在辐射防护中采用有效剂量当量,本文对能量在62keV 至10MeV 范围内的 X、γ射线,在不同的照射几何条件下,计算了有效剂量当量与自由空气场照射量或个人剂量仪读数的比值,并讨论了有关的应用问题。     

水体放射性连续监测系统设计与仿真

论文设计了内陆水体中放射性核素连续在线监测系统,并采用蒙特卡罗方法对系统参数进行了优化。论文通过计算~(131)I、~(137)Cs、~(60)Co在不同水体厚度下探测灵敏度,结合系统造价,确定了系统最优化探测体积,并依据四川省水体中天然放射性核素浓度,计算了~(131)I、~(137)Cs、~(60)Co的判断限、探测限和定量限,该结果为内陆水体中放射性核素连续在线监测系统构建提供了技术参考和依据。     

BNCT人头体模内剂量分布计算

用修正的Synder人头体模几何模型和ICRU-46中的材料数据，用MCNP-4B程序对0．0253ev、1kev、2keV、10keV、100keV、1MeV单能中子束，0．2、0．5、1、2、5、10MeV单能光子束，以及与当前硼中子俘获治疗(BNCT)临床中使用的超热中子相似的超热中子束，计算了在人头体模中的剂量分布，计算结果与有关文献报道的结果一致，初步校验了我们正在编制的BNCT治疗计划软件。