真空断路器的真空监测

真空灭弧室封离后的真空度通常用潘宁或磁控法进行测量（用电场和磁场相结合的方法）。用这种方法可以测量１０＾－１￣１０＾－４Ｐａ范围内的真空度。然而，当它用真空断路器上这些方法就无能为力。最早期在开断过程中采用一种判断高频开断性能好坏作为一种可能解决方案。但是，调查研究表明在１０＾－１￣１０＾－５Ｐａ压强范围内发现有不同数量的高频予击穿电流回数。在开断过程中５和３０Ａ之间的直流电弧的电流截止对于通过测     

NT50型中子管离子源放电特性研究

通过NT50型中子管离子源放电特性实验，测量放电电流与离子源电压和管内压强的关系，做出三者对应关系的相应曲线，进行数据分析，得到放电规律，从而确定离子源结构，找出离子源的最佳工作状态和工作参数，提高中子管产品质量。     

真空断路器真空度的测定

一般采用潘宁或磁控法（结合电磁场）来检测生产出来的真空开关管的真空度，真空度在１０＾－１￣－１０＾－４Ｐａ可以用这种方法来测量。然而将其装入真空断路器之后，这些方法便不适用了。关合操作的高频开断特性应尽可能早的提供，进一步的研究表明，在１０＾－１￣１０＾－３Ｐａ压可发现几次电流波数不同的高频预放电。开断操作期间通过５－３０Ａ间直流电弧电流载流时，电弧寿命的测定是测定压强范围的另一种方法，但当真空度     

射频激励铜离子激光器阻抗特性实验研究

利用自行研制的传感器和测量装置 ,通过对射频放电电压电流以及其相位角的测定 ,结合放电管的等效电路 ,对射频激励激光器阻抗特性进行研究 ,得出射频激励激光器等离子体的伏安特性曲线 ,以及等离子体电阻、容抗与气体压强、放电电流之间的实验曲线。     

真空断路器内部气体压强的诊断方法

真空断路器体操小且极少维修。然而使用几年后,需要对真空灭弧室进行检测以保证真空室内具有足够的真空度。超过一定阀值的内部压强的升高将会降低电流开断容量和绝缘性能。普遍的做法是在工厂内对新地真空灭弧室进行压强测量。常用的测量系统是众所周知的磁控管原理。然而,使用多年后的真空断路器中真空度检验和新生产出的真空灭弧室的压强测量需要不同的测试程序和诊断技术。真空断路器的使用者对适用于现场使用的能否检测出超过     

空心阴极激光器参量特性的研究

本文对Ｈｅ－Ｃｕ空心阴极激光器的参量特性进行了研究，测量了激光输出功率与放电电流、Ｈｅ－Ｎｅ混合气压之间的变化关系曲线，测得空心阴极放电管的电子温度为２￣３ｅｖ，明显高于正常辉光放电正柱区中电子温度的数值。     

射频激励的铜和金离子激光器中等离子体特性的实验研究

通过对射频 (RF)放电电压电流以及其相位角的精确测定 ,结合射频放电的物理模型与等效电路 ,对金属铜和金电极He气中的射频放电进行实验研究 ,得出射频放电溅射型铜和金离子等离子体电阻、容抗、鞘层厚度与电流密度的关系 ;在Goydak模型的基础上计算出电子密度 ,得出电子密度与气体压强、放电电流密度之间的实验曲线 ,并对两电极进行了比较。     

NiOxHy薄膜电致变色研究

运用直流磁控反应溅射技术，在不同的氧气压强下，沉积ＮｉＯｘ薄膜，随后在１ＭＫＯＨ电解溶液中处理成ＮｉＯｘＨｙ．测量了ＮｉＯｘＨｙ薄膜的电化学性质，在０．３５－２．５μｍ波范围内测定了ＮｉＯｘＨｙ薄膜漂白态与着色态的垂直透过率与近于垂直的反射率，导出了这两种状态的平均可见光透射率，反射率，吸收率与溅射氧压强关系，给出了近于最佳参数样品的吸收系数曲线，对电致变色机理作了讨论。     

非接触静电放电测试低重复特性分析研究

基于自主研发的新型测试系统,对小间隙静电放电(Electrostatic Discharge,ESD)中电极移动速度和气体压强引起放电参数的低重复离散特性进行探讨.新型测试系统采用机电一体化设计,解决了带电体与受电体高速相向运动与避免强烈撞击损坏仪器的难题,并实现对多种影响因素的有效测量.用新型测试系统测量了气体压强变化和向放电靶移动电极速度等放电参数.静电放电模拟器移动距离控制在(10～40 cm)的范围.电极移动速度变化(v)为14 cm/s,则放电电流峰值改变(J)达到0.5A,空气压强变化对放电电流最高峰值的影响十分明显,压强变化(p)为0.06个大气压时,则峰值电流变化(D为0.5A,证明了电极移动速度和空气压强对放电参数产生的影响;对放电参数受电极移动速度和气体压强变化而出现显著差异的可能机制给出了初步分析.     

场致发射方法动态记录真空灭弧室真空度

本文将描述动态记录真空灭弧室内真空度的新方法。此方法基于场致发射参量与真空灭弧室真空度的关系。我们已经注意到Fawler-Nordheim(F-N)坐标系内电流——电压特性曲线的状况与真空室内灭弧室真空度有关。我们做一些假设，假设电流——电压特性曲线的斜率为一常数，则通过计算其截距从而得到真空灭弧室内真空度的变化情况，截距值用参数来A表示。通过测量一段相对较短时间内参数A与时间的关系，便可预测在一长时期内真空灭弧室内部真空度的变化情况。     

阴极发光仪电子枪

本文介绍了阴极发光仪气体放电式电子枪的工作模式选择、设计方法和性能研究。实验获得的电子枪在不同电压下放电电流与压强的关系曲线对正确使用阴极发光仪有一定实用价值。     

彩色AC-PDP充气的优化

综述充气成分、配比、压强对彩色ＰＤＰ特性的影响。利用辉光放电管和３英寸ＡＣ－ＰＤＰ表面放电模拟板,测得几种常用气体的ＤＣ放电巴邢曲线和ＡＣ表面放电的着火电压曲线。结果表明,对ＡＣ表面放电的电极系统不符合气体放电相似定律,其着火电压Ｕｆ也不符合巴邢定律。为提高亮度和光效,对表面放电ＡＣ－ＰＤＰ,充气压强应选在Ｕｆ＝ｆ（ｐ）曲线的右支。最后归纳ＡＣ－ＰＤＰ充气的优化步骤。     

锶离子复合激光放电电流的模拟和测量

锶离子复合激光放电电流的模拟和测量潘佰良，姚志欣，金永兴（浙江大学物理系杭州３１００２７）锶离子复合激光器是一种新型激励机制类型激光器，它是在放电电流脉冲完全结束后，大量的二价锶离子通过三体碰撞复合为一价锶离子，从而在对应的激光的上、下能级（６２Ｓ１...     

彩色AC-PDP 显示单元的一维数值模拟

根据彩色AC－PDP放电机理的物理模型，提出了基于粒子流连续性方程和泊松方程的一维彩色AC－PDP放电单元和数值计算模型。然后由其数值解描述了放电过程和电子，各种离子及中性粒子浓度的时空分布，放电单元的放电电流随时间变化以及电场强度的时空分布。     

测量大电流开断能力时得到的真空灭弧室模型

此文中的真空灭弧室模型用的是ＨＯＬＥＣ生产的商用真空灭弧室。该模型可以用来确定不同的电流开断状态下的开断能力。我们将说明如何从综合试验线路开断试验中得到该模型。测量的数据主要包括短路电流、电弧电压、瞬态恢复电压及燃弧的时间。从这些数据中，其它重要信息如临界电弧能量，转移电荷数量也可以算出。我们将会在不同的图形中列出用理论模型计算的结果以及测量的数据。而且，还要列出这种真空灭弧室在非额定值下的曲线以及不同类型电极结构之间的对比。     

静电放电参数对电极速度的相关性与机理分析

同步测量了带电人体手握金属小棒电极放电电流的参数和电极运动速度.金属小棒电极与靶电极相撞时的速度对放电电流参数(放电电流峰值、放电电流时间变化率的峰值、火花放电的弧长)的影响,用统计软件SPSS进行了考察,获得了在不同人体电压情况下小棒电极运动速度与放电参数的相关系数.结果表明:充电电压为0.3kV时,放电参数与电极运动速度无关.充电电压为0.5kV及其以上电压时,电极运动速度与放电电流峰值、电流最大上升斜率有极强的正相关性;与放电火花弧长有极强的负相关性.电极向靶的快速接近改变放电间隙的空气压强,改变间隙两端的电场强度,从而引起放电参数的显著变化.     

射频放电激励激光器阻抗特性实验研究

利用自行研制的传感器＾「１」,通过对射频放电电压电源以及其相位角的精确测定,结合放电管的等效电路,对内置电极射频气体放电激励激光阻抗特性进行研究,得出内置电极射频气体放电激励激光器等离子体的伏安特性曲线,以及等离子体电阻和气体压强、气体放电电流之间的关系。     

朗谬尔探针法测量横流CO_2激光器的电子密度

本文讨论了探针在流动等离子体中的鞘层变化,在厚鞘层情况下,用朗谬尔探针测量了在不同偏压和主放电电流下的离子电流,并计算出不同放电电流下的电子密度,给出了电子密度的顺流分布。     

大电流和电压作用下纵磁场触头的真空灭弧室的弧柱电流

本文研究了在大电流（40－60kA.RMS)和高的瞬态恢复电压陡度（5和10kV/μs)条件下的具有双极纵磁场触头的真空灭弧室的弧柱电流。通过改变触头的分离时刻，相应地改变燃弧时间和触头间距，与模拟值相比较，测量出的弧柱电流和电荷的明显减少以及燃弧时间的缩短是由于电离作用较低引起的，弧后电流与du/dt的关系可以用次级发射的影响来解释。     

真空断路器在机械冲击下延迟放电

我们已经测量了电流断开后真空断路器内延迟放电与作用于真空断路器的真空灭弧室上的机械力、电动力之间的函数关系。而且还发现了发生强烈的属冲击型的高达１０＾４ｍ／ｓ＾２的加速度值与延迟放电概率的增值之间的修正关系。通过使用简单的机械阻尼法减小冲击波幅值可以使延迟冲击概率下降５０％。由此得出，在试验中观察到的大多数延迟放电都是由于松散地附在触头表面和蒸汽屏蔽筒表面的微粒以及在强烈冲击下被释放的微粒引起的。