皮秒正啁啾脉冲的孤子效应压缩

在近似求解非线性薛定谔方程、分析单模光纤负群速度色散区群速度色散和自相位调制效应所致频率啁啾对入纤正啁啾脉冲的调制压缩机理的基础上，定量计算了在光纤负色散区损耗对初始正啁啾皮秒脉冲孤子效应压缩的影响．结果表明：初始正啁啾改善了损耗对压缩参量的不良影响，遏制了最佳光纤长度的增加，增强了压缩效果，提高了压缩质量．选取适当的光纤长度和初始峰值功率，可望实现光学脉冲在单模光纤中的有效压缩．     

单模光纤中高斯脉冲无啁啾稳定传输

在分析单模光纤群速度色散(GVD)效应和自相位调制(SPM)效应相互作用的基础上,导出GVD和SPM共同作用引起的啁啾表达式,全面分析了色散长度L_D、非线性长度L_(NL)与啁啾变化的关系。结果表明:随着L_D/L_(NL)的不同,啁啾特性有着显著变化,当N=L_D/L_(NL)=1,即实现了单模光纤中群速度色散效应与非线性效应相互作用所致啁啾的最佳匹配,通过控制脉冲输入功率,可望实现高斯光脉冲无啁啾的稳定传输。     

单模光纤正常色散区啁啾演变研究

对单模光纤正常色散区，群速度色散所致啁啾、自相位调制所致啁啾以及两者共同作用所致啁啾的演变过程进行了研究。利用傅里叶变换法获得群速度色散所致啁啾、自相位调制所致啁啾的解析解，采用数值法得到了群速度色散效应与自相位调制效应共同起作用时，啁啾演变过程。由啁啾演变结果可得，在正常色散区可形成暗孤子，也可实现对皮秒脉冲压缩。     

光纤GVD和SPM效应所致频率啁啾的匹配

在分析单模光纤群速度色散(GVD)效应和自相位调制(SPM)效应相互作用的基础上，推导出GVD和SPM共同作用引起的啁啾表达式；全面分析了色散长度LD、非线性长度LNL与啁啾变化的关系。结果表明，随着LD／LNI的不同，啁啾特性有着显著变化；当N=LD／LNL=1，即实现了单模光线纤中群速度色散效应与非线性效应相互作用所致啁啾的最佳匹配；通过控制脉冲输入功率，可望实现光脉冲无啁啾的稳定传输。     

单模光纤中高斯脉冲无啁啾稳定传输

在分析单模光纤群速度色朦胧（GVD）效应和自相位调制（SPM）效应相互作用的基础上，导出GVD和SPM共同作用引起的啁啾表达式，全面分析了色散长度LD、非线性长度LNL与啁啾变化的关系。结果表明：随着LD/LNL的不同，啁啾特性有着显著变化，当N=LD/LNL=1，即实现了单模光纤中群速度色散效应与非线性效应相互作用所致啁啾的最佳匹配，通过控制脉冲输入功率，可望实现高斯光脉冲无啁啾的稳定传输。     

初始啁啾对高斯脉冲形成光孤子的影响

本文通过解薛定谔方程分别研究了线性光纤中色散导致具有初始频率啁啾的高斯脉冲展宽的详细物理过程和非线性光纤中自相位调制导致光脉冲频谱展宽的详细物理过程 ,得到高斯脉冲在光纤中群速度色散所导致的频率啁啾在反常色散区是下啁啾 (负啁啾 ) ,与脉宽的关系是线性的 ,自相位调制所产生的频率啁啾是上啁啾 (正啁啾 ) ,在脉冲的中心部分近似为线性 ,当CPβ2 <0时 ,脉冲有一个初始窄化的阶段等结论。最后用计算机模拟光孤子传输估算出形成孤子的初始啁啾范围值。     

初始啁啾补偿光纤色散效应的数值研究

以具有初始啁啾的高斯脉冲在单模光纤中的传输为例,分析、计算了线性初始啁啾对光纤二阶、三阶色散效应的影响,指出了初始啁啾进行色散补偿的适用范围和条件,并对二阶、三阶色散完全补偿光纤链路中40Gbit/s短脉冲传输效果进行了数值计算,结果表明,依据入射功率选择合适的初始啁啾,能使脉冲稳定传输距离大幅提升.     

超高斯啁啾光脉冲在单模光纤中传输的演化行为

本文从激光脉冲在单模光纤中传输所满足的非线性薛定谔方程出发,通过分步傅里叶变换方法,数值研究了超高斯啁啾光脉冲在单模光纤中脉冲形状的演化.研究表明,超高斯脉冲在单模光纤中传输将经历一个从近平顶、多峰、最后到单峰的演变过程,且高阶色散将引起脉冲形状发生畸变;在GVD和SPM效应的共同作用下,无啁啾的超高斯脉冲在特定条件下将出现孤子演变,具有正啁啾的超高斯脉冲在传输的初始阶段,脉冲形状的变化非常剧烈,而由于负初始啁啾减弱了非线性与色散效应引起的频率啁啾,所以其脉冲波形的变化平缓一些.研究表明,SPM产生的啁啾对入射脉冲的初始啁啾有一定的补偿作用.     

色散缓变光纤中的脉冲宽度研究

计算了高斯型脉冲宽度在色散缓变光纤中的传播特性和初始啁啾对脉宽演变的影响。讨论发现与单模光纤相比，色散缓变光纤中脉冲展宽较慢，并能有效抑制脉冲展宽；初始啁啾对脉宽有较大影响，初始啁啾参量C过大会造成脉冲严重展宽。     

无初始啁啾高斯光脉冲的色散展宽及色散补偿

对无初始啁啾高斯脉冲在普通单模光纤中的传输特性及线性啁啾光纤光栅的色散补偿特性进行了理论分析和数值模拟。结果表明,光纤的色散导致了传输脉冲的展宽,线性啁啾光纤光栅能够实现对展宽脉冲的良好补偿,啁啾光栅时延曲线的平滑度和线性度都是影响其色散补偿性能的重要因素。本文对啁啾光纤光栅的制作及其在色散补偿中的应用有一定的指导意义。     

Repetition-frequency multiplication of mode-locked pulses usingfiber dispersion

In this paper, we describe a novel method for generating a highly repetitive optical pulse train using mode-locked pulses and the group-velocity dispersion (GVD) of optical fiber. An optical pulse train at a multiplied repetition frequency oscillation of an initial mode-locked pulse train is obtained by adjusting waveform fiber length in accordance with the mode-locking frequency and the fiber's GVD. A subterahertz optical pulse train (98-196 GHz) was successfully generated with low pulse intensity fluctuation     

补偿光纤的参数对自相似脉冲压缩效应的影响

从非线性薛定谔（NLS）方程出发,用数值方法研究了在自相似脉冲压缩技术中反常色散补偿光纤的群速度色散参量(GVD参量)和非线性参量对脉冲压缩效应的影响。结果表明,补偿光纤的GVD参量对压缩因子和脉冲峰值功率的影响是周期性的,随着GVD参量数值的增大,脉冲能量按集中-分散-集中的规律周期性变化,且变化周期逐渐增大,一周期内的能量转移加剧;每次能量集中时,脉宽接近压缩极限。最佳光纤长度随着GVD参量数值的增加而下降,但不受非线性参量的影响。另一方面,非线性参量的增大会降低压缩因子,不利于脉冲压缩。通过优化选择补偿光纤参数,能够接近脉宽压缩极限,提高脉冲压缩质量。     

Generation of synchronized subterahertz optical pulse trains byrepetition-frequency multiplication of a subharmonic synchronousmode-locked semiconductor laser diode using fiber dispersion

We describe the generation of a synchronized, low-jitter, subterahertz optical pulse train by repetition-frequency multiplication of a subharmonic synchronous mode-locked semiconductor laser diode using the group-velocity dispersion (GVD) of optical fiber. A 49-196 GHz optical pulse train was generated with low intensity fluctuation and with low timing jitter, by adjusting fiber length in accordance with the mode-locking frequency and the fiber's GVD     

一种新型的全光纤超短光脉冲压缩方案

文章提出了一种基于正常色散递减光纤（ND—DDF）、单模光纤（SMF）和非线性环镜（NOLM）组成的全光纤超短脉冲压缩方案。利用光脉冲在正常色散区的色散递减光纤（ND-DDF）中传输时,在脉冲的中心部分将带上较大线性正啁啾（和普通光纤相比）,当脉冲在SMF中传输时色散致啁啾对其进行补偿从而有一个脉冲压缩的过程,最后利用NOLM对压缩后的脉冲进行进一步的压缩和消基座处理。数值模拟的结果表明：半峰全宽为10ps、能量为74pJ的高斯脉冲经过1km的DDF、79m的SMF和20m的NOLM后,可以获得峰值功率为210W,半峰全宽为120fs且几乎无基座的超短脉冲。     

色散渐减光纤环形镜的一种改进方法

提出了一种由常规光纤和色散渐减光纤构成的新的非线性光纤环形镜(NOLM)。研究了该结构的动力学特性，并与色散渐减光纤(DDF)构成的环形镜进行了比较。数值结果表明，该类型光纤环形镜能产生无基座高品质超短光脉冲，压缩脉冲的啁啾小，在脉冲中心处呈线性，而且获得的脉冲能在无损耗的常规光纤中长距离稳定传输。压缩脉冲的压缩因子和基座能量与输入脉冲的初始脉宽和峰值功率有关，当输入脉冲的宽度增加时，所需的光纤长度变长，压缩因子和基座能量有所下降；当输入功率增加时，所需光纤长度变短，压缩因子和基座能量增加。研究结果还显示，在较大的输入脉冲峰值功率范围内，当脉冲获得最佳压缩时，与色散渐减光纤环形镜相比，新的光纤环形镜所用光纤长度短，压缩因子高。     

初始啁啾对光子晶体光纤中飞秒脉冲压缩的影响

运用分步傅里叶方法数值模拟了飞秒高斯脉冲在光子晶体光纤中的传输,计算分析了初始啁啾对脉冲压缩效应的影响.结果表明,初始啁啾有利于增强压缩效果,提高脉冲压缩质量和峰值功率,但使得最佳光纤长度减小.选取合适的光纤长度,可有望对各种波长的脉冲进行压缩.     

初始啁啾和光纤损耗对皮秒脉冲孤子效应压缩的影响

运用分步傅立叶方法数值模拟了皮秒脉冲在单模光纤中的传输 ,计算和分析了初始啁啾和光纤损耗对皮秒脉冲孤子效应压缩的影响。结果表明 ,两者对具有一定峰值功率的脉冲孤子效应压缩的影响具有互补性 ,即两者对脉冲压缩的作用相反。进一步研究表明 ,对在损耗光纤中传输的皮秒脉冲 ,如果给其加适当大小的初始啁啾将得到很好的压缩效果     

改进的高功率飞秒脉冲系统理论研究

理论分析了由掺镱光纤放大器、高非线性光纤(HNLF)和光栅对组成的高功率飞秒脉冲产生系统。由于掺镱光纤放大器固有的有限带宽效应会导致脉冲抛物波形和线性啁啾的畸变,影响脉冲的压缩。在放大器和光栅对之间引入高非线性光纤,可以在展宽脉冲频谱的同时也保持波形和线性啁啾。针对高非线性光纤计算了不同的非线性系数和色散参量对压缩脉冲宽度和压缩效率的影响。研究表明,较高的非线性系数可以进一步降低最小压缩脉冲宽度,但是压缩效率随光纤长度增加而下降的趋势也变得越显著;较低的色散参量有利于得到更短的压缩脉冲,并且相对较高色散参量不会显著地降低压缩效率;在一定范围内,通过延长高非线性光纤可以缩短压缩脉冲,同时需要兼顾压缩效率。     

Dispersion compensation with phase-sensitive optical amplifiers

Recently, we proposed a novel approach to combating the pulse-broadening effect of group-velocity dispersion (GVD) in a fiber-optic communication link (IEEE Photon. Technol. Lett., vol. 5, pp. 669-672, 1993). In our scheme, linear loss in the fiber is balanced by a chain of periodically spaced, phase-sensitive optical amplifiers. In this paper, we present a detailed analysis of pulse propagation in such a fiber line showing that, due to attenuation in the quadrature orthogonal to the amplified quadrature, it is possible for a pulse to propagate without significant broadening over lengths many times longer than the usual dispersion length of the fiber. An averaged equation for pulse evolution over distances longer than the amplifier spacing is derived. The effect of optical-phase fluctuations between the propagating pulse and the amplifiers is also considered. Since our proposed scheme does not rely on the formation of solitons in the fiber, it can be implemented in both the positive and negative GVD regions, and it does not require a minimum peak power for the pulses