地震平衡技术及其在地震反演中的应用

地震平衡技术是一种在地震反演中改善井震关系的新技术。它通过单井对比、空间分形建模以及平衡处理的手段 ,克服地震反演中子波空变的影响 ,使得经过地震平衡技术处理的地震剖面井震关系得到较好改善 ,从而可以用统一的子波对研究区的地震资料进行反演     

AVO反演预处理中的检波器非径向接收能量补偿.

 在地震勘探中，当炮检距非零时，检波器接收方向与反射波传播方向的夹角是非零的（即非径向接收），这一非零夹角必将产生能量损失，进而对AVO反演产生显著影响。为此本文根据Snell定律导出非径向损失补偿公式，以模型实例讨论了非径向接收对反射系数的影响，并提出了一种简单而有效的非径向能量损失补偿方法。对比用该方法做非径向损失补偿前后的AVO反演结果，其差异显著，说明本文方法能够明显改善AVO反演的质量。     

基于USB2·0的嵌入式便携数控测井系统

一种便携式数控测井系统采用上位机、下位机结构,通过USB2·0接口协议进行通讯。下位机包括PC104嵌入式计算机和相关数据采集电路,完成测井信号的实时采集、测井仪器的控制和向上位机传送采集的数据。上位机采用笔记本,基于Windows2000/XP平台,完成系统的管理、测井命令的发送、测井数据的接收、信号的处理、图形显示、打印、数据保存和人机交互等工作。系统采用模块化设计,硬件、软件易于扩展。     

大庆油田注水系统能耗研究

1．油田注水系统现状分析 （1）注水系统基本状况。大庆油田注水系统经过40多年的开发，经历了基础井网、加密井网、注聚井网等油田建设阶段。已经形成了一般水注水系统、深度水注水系统和聚驱注水系统3套井网。一般水注水系统为基础井网和加密井网服务，深度水注水系统主要为二、三次加密井网以及外围低渗透油田服务，聚驱注水系统主要为聚驱开发区块服务。这样就实现了含油污水、深度污水和聚合物注低矿化度清水三种水质的分支注水，以满足不同井网对水质的各种要求。     

土壤磁性在石油天然气早期勘探中的应用

基于“氧化还原灶”原理的非地震石油天然气的一般物化探方法,常不易于区分油气及相关因素形成的次生异常和由成岩成土作用形成的原生异常,以及测量的结果随昼夜,年季节,年份的变化,直接提取油气因素导致异常信息,开发可记录的油气作用随时间积累的勘探指标,将有可能成为非地震油气勘探的研究前沿课题,近年来,油气田上方的微磁异常和土壤磁化率异常的研究有了重要的进展,异常的含铁矿物与油气渗漏的烃类物质,氧化还原细菌     

新型陆用压电检波器在滩浅海地区地震勘探中的应用及效果

滩浅海地区所特有的复杂地表和表层结构条件给采集高品质的地震资料带来了一定的困难,也因此成为制约该类地区油气开发的主要因素之一。为此。开展了滩浅海地震水陆两用压电检波器的研究。阐述了陆用压电检波器的工作原理,分析了陆用压电检波器的实际应用效果。从单炮记录和地震剖面的信噪比、分辨率、频宽、主频以及能量等诸方面将其与AG3加速度检波器、常规检波器以及水上压电检波器进行了对比分析。结果表明,相对于其他检波器来说,在频谱、分辨率以及高频响应方面。陆用压电检波器在滩浅海地区采集的地震数据具有明显的优势,且陆用压电检波器具备了水听器的一些功能,能够解决滩、浅海结合部的过渡问题。     

俄罗斯测井仪器地面采集系统分析

俄罗斯测井技术及仪器设计都有其独特性,以GEKTOR采集系统和AC-3适配器为例,分析了俄罗斯测井地面采集系统的电子技术特点,总结了俄罗斯和美国元器件代换规则。俄罗斯测井地面采集系统通过RS232串口与计算机通讯,包括A/D转换、深度控制、脉冲计数、高速A/D采集、串口通讯等功能模块,应用多种微控制器进行数据采集,系统稳定可靠。     

动校正剩余时差的估计与校正

为消除剩余动校正量对CMP道集的影响，研究了带有剩余动校正量的CMP道集内反射波接收时间与偏移距之间的关系，得到了剩余时差函数。这个函数是带有平移量的双曲线函数。利用最大能量准则，我们能够在CMP道集上确定剩余动校正量，进而消除剩余动校正量。理论计算和实际应用表明，该方法的处理效果良好。     

地震模拟技术新进展——EAGE 67届年会论文综述

用地震波模拟技术研究地震波传播特性与地下介质参数的关系，通过对模拟的地震波场的分析，认识不同条件下地震波的传播机理、传播规律以及地震反射波场特性，提高采集、处理和解释人员解决复杂问题的能力。从地震模拟方法研究、不同介质中的地震模拟和地震模拟方法在AVO分析及参数反演中的应用3个方面介绍了第67届EAGE年会论文中的主要内容。     

三度体磁异常平面波谱的某些特征及应用

我们以广为应用的三度体为理论模型,讨论了三度磁性体磁异常的振幅谱和相位谱的平面特征。影响其平面波谱的主要因素有磁化倾角θ和磁化偏角D以及三度体的水平尺寸b和c。振幅谱:在相位因子φ₁=0的情况下,三度体的长轴与x方向一致,这时:1)当D=0或D=（π/2）时,θ角的变化不影响振幅谱的对称性,只影响振幅值,θ越小振幅值越小;2)当θ=（π/2）时,振幅值达到极大;3)当Dm0或Dm（π/2）时,θ的变化同时影响对称性和振幅值。θ越小对称性越差,振幅值也越小;4)当b=c时,D由0变到（π/2）,振幅谱内等值线圈向一个方向伸长。当b＝c时,振幅谱内等值线圈的伸长方向与b=c时相同。在相位因子φ₁m0的情况下,三度体的长轴与x方向不一致,这时,只要作一坐标变换,在新的坐标系中,振幅谱的图形与φ₁=0时的图形相同。相位谱:在相位因子φ₁=0,位移因子x₀=y₀=0时,三度体中心位置位于坐标原点正下方,相位谱等值线为一系列交于原点的放射状直线;当x₀m0,y₀m0时,相位谱图形出现周期性变化,但只要作适当的换算,仍可得到与x₀=y₀=0时相同的图形。在φ₁m0的情况下,仍按振幅谱的作法,进行坐标变换,便可得到与φ₁=0时相同的图形。根据上述振幅谱和相位谱的特征,可以确定磁化倾角θ和磁化偏角D。