非晶Fe_(76)Si_(10)B_(14)合金的引起磁导率衰减的结构弛豫

在50—300℃范围内考查了非晶Fe_(76)Si_(10)B_(14)合金的磁导率衰减的动力学行为.给出了引起磁导率衰减的结构弛豫谱,计算了最可几激活能的分布范围.用Kronmü-ller发展的二能级单组态模型讨论了这类弛豫的可逆性,分析了磁导率衰减的根源.     

纳米晶Fe72.8Cu1Nb1.7V1.5Mn0.5Si13.5B9软磁合金的磁性能

本文报道了高导磁纳米晶Fe72．8Cu1Nb1．7V1．5Mn0．5Si13．5B9合金的直流和交流磁性能水平，磁导率频散行为以及高频铁损行为，给出了描述高频区频散行为和铁损行为的近似表达式。     

不同退火的纳米晶Fe_(73.1)Cu_(1.2)Nb_(3.2)Si_(12.5)B_(10)合金的结构和磁化率的温度关系

在室温下，用Ｍ¨ｏｓｂａｕｅｒ谱和透射电子显微镜考查了纳米晶Ｆｅ７３．１Ｃｕ１．２Ｎｂ３．２Ｓｉ１２．５Ｂ１０合金的显微组织，给出了αＦｅ（Ｓｉ）晶粒的体积分数、平均直径以及非晶基体粒间层的平均厚度的数值。仔细地考查了不同退火态样品加热时交流起始磁化率的温度关系。结果表明，在非晶相Ｃｕｒｉｅ温度以上，随温度上升磁化率近似线性减小，在明显高于非晶Ｃｕｒｉｅ温度情况下达到极小值，而后再增大。用Ｈｒｅｎａｎｄｏ等提出的双相结构唯象理论定性地解释了这种温度行为。     

不同退火的纳米晶Fe73.1Cu1.2Nb3.2Si12.5B10合金的结构和磁化率的温度关

在室温下，用Ｍ：＾ｏｓｓｂａｕｅｒ谱和透射电子显微镜考查了纳米晶Ｆｅ７３．１Ｃｕ１．２Ｎｂ３．２Ｓｉ１２．５Ｂ１０合金的显微组织，给出了α－Ｆｅ（Ｓｉ）晶粒的体积分数、平均直径以及非晶基体粒间层的平均厚度的数值。仔细地考查了不同退火态样品加热时交流起始磁化率的温度关系。结果表明，在非晶相Ｃｕｒｉｅ温度以上，随温度上升磁化率近似线性减小，在明显高于非晶Ｃｕｒｉｅ温度情况下达到极小值，而后再增大。用Ｈ     

非晶合金Fe_（73．1）Cu_（1．2）Nb_（3．2）Si_（12．5）B_

采用Ｍ　ｓｓｂａｕｅｒ效应和ＸＲＤ分析方法研究了非晶合金Ｆｅ７３．１Ｃｕ３．２Ｎｂ３．２Ｓｉ１２．５Ｂ１０．０的晶化。实验表明，该非晶合金有两个晶化阶段。在第一阶段晶化后，样品主要由ＤＯ３型的ａ—ＦｅＳｉ合金的超细颗粒和作为晶界的非晶相两部分组成。随着退火温度的上升，晶化相的含量增加，非晶相含量减少、在第二阶段晶化后，残余的非晶相就晶化为Ｆｅ２Ｂ和Ｆｅ２３Ｂ６化合物以及可能为Ｆｅ－Ｎｂ－Ｂ之类的顺磁相。     

高B_r纳米晶Fe_(73)Cu_1Nb_2V_(1.5)Si_(13.5)B_9合金的铁损行为(II)中、高频损耗行为(英文)

在f=3-30kHz和Bm=0.1-1.0T范围内,研究了高Br纳米晶Fe73Cu1Nb2V1.5Si13.5B9合金的中频P/f的行为。在中频范围内,研究了“磁体”数n与过剩场Hexc的关系。结果表明,用损耗统计理论中的相关方程和参数能很好地描述中频损耗的非线性行为。在f=30-100kHz和Bm=0.05-1T范围内,研究了高频P/f对f的行为。在相当宽的高频范围内,P/f对f的行为呈现准线性性,可用线性方程P/f=Peh+Keclf很好地表示。所研究的频率范围大约可分为两个范围,在这两范围内,Peh和Kecl分别具有不同值。一系列计算表明,依据方程P/f=Ph+Pcl/f+Pexc/f的损耗分离和统计理论中的相关方程不适用于正确描述高频损耗行为。