光学玻璃材料的破坏和折射率变化的测量研究

介绍了一套用Nomarski干涉仪测量、面阵CCD摄像、微机实时监控记录光学玻璃材料在激光作用下破坏的装置,并对试验室原有的Nomarski干涉仪进行了优化设计,提高了它的探测灵敏度,使整套设备更加小型化.     

受激布里渊散射和超声空化

激光场诱导介质电致伸缩，结果受激布里渊散射和超声波同时产生，由超声空化引起液体击穿．     

甲醇受激喇曼效应中的模式竞争

甲醇在用较长光脉冲激发下,受激喇曼谱中只观察到2837厘米~(-1)的振动,后来Carman用红宝石锁模激光器泵浦甲醇,观察到2942厘米~(-1)的振动。 我们用Nd:YAG锁模激光器输出的光,经KDP晶体倍频泵浦甲醇溶液,同样观察到2942厘米~(-1)的振动,而用脉冲宽度较短的钕玻璃锁模激光器输出的脉冲列,经过KDP晶体倍频后泵浦甲醇溶液时,发现2837厘米~(-1)振动和2942厘米~(-1)的振动强度刚好反转过来,这说明在不同脉冲宽度下,振动模式之间产生竞争。     

微微秒超加宽光谱的研究

我们实验采用钕玻璃锁模激光器,输出光束方向性为0.5毫弧度。脉冲宽度测量用双光子荧光法,测得约5微微秒。 为了获得较强功率输出,我们将锁模脉冲序列通过两级φ20×500毫米的钕玻璃棒放大,输出的脉冲序列经过KDP晶体倍频,变为5295埃的绿光脉冲序列。绿光脉冲序列总能量约为0.1焦耳。用     

激光触发火花隙的实验研究

激光触发火花隙是电光开关用于激光波形切削和从锁模脉冲激光器中选出单一超短脉冲的重要元件.我们首先实验的是钢球隙.     

灰尘引起高功率激光系统放大介质的表面破坏

详细地分析了灰尘的形成过程，计算了灰尘沉积与温度和灰尘尺寸关系，提出了减少灰尘的方法。     

多路钕玻璃激光系统的对称和平衡

阐明了多路激光系统对称和平衡的重要性，讨论了供电源和氙灯对激光输出对称性的影响，安装和调整的对称性考虑，提出了用可变衰减器增加对称性的措施。最后指出质量保证的必要性。     

线聚焦激光与平面型及柱状细丝型靶间的相互作用研究

本文报道在六路钕玻璃激光装置上进行线聚焦激光辐照平面靶及柱型细丝靶实验所取得的结果。 六路玻璃激光装置中的一束激光或是由其两束激光合并而成的一束激光,经柱面透镜-非球面透镜组合而聚焦到靶上,焦线长度约为3～4mm,而宽度约为70～140μm。1064nm激光脉冲的宽度(FWHM)一般为250ps,靶上的平均激光强度处在10~(12)～4×10~(13)W/cm~2的范围。使用了各类材料(低Z,中Z及高Z)构成的平面靶、分段(如C-Au)平面靶和柱型细丝靶。有专门的光学诊断系统以拍摄沿平面靶镜向反射方向发射的基频(1064nm)光与     

苯的受激喇曼散射频移及位相匹配

我们知道,激光平面波通过具有瞬时非线性的介质时,它的位相变化为:其中ω_L为激光频率;n_o为介质折射率;n_2为介质非线性折射系数;I_L(t)为激光强度;z为介质长度;c为光速。 相应引起瞬时激光频率变化为:对于泵浦激光来说,在光强最大值处即没有频率变化。在激光脉冲前沿频率移动为负,而在脉冲后沿频率移动为正。即激光在非线性介质中传播时,只存在位相调制,而最大值处频率没有移动。这种情况对于稳态和瞬态都是一样的。然而,斯托克斯场则不同,在稳态情况其最大值处没有频移,而脉冲前、后沿的频率移动大于激光瞬时频移的1.67倍。在瞬态情况,由于斯托克斯光峰值相对于激光峰值延迟约t_D=t_P/2。根据瞬态受激喇曼散射理论可求出斯托克斯光的瞬时频率为: