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A series of Tb3+-,Ce3+-doped,and Tb3+/Ce3+-codoped silicate glasses were synthesized by melt-quenching technique.Some properties of the investigated glasses were characterized by X-ray photoelectron spectroscopy(XPS),photoluminescence(PL),X-ray excited luminescence(XEL) and thermoluminescence(TL) spectra.The result of XPS revealed that both Ce3+ and Ce4+ ions coexisted in these silicate glasses,and energy transfer from Ce3+ to Tb3+ ions was observed under UV excitation.However,under X-ray excitation the XEL... 相似文献
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LuTaO4是一种新型的辐射探测材料, 但是制备高质量的透明薄膜面临着巨大挑战。为了在保证薄膜不开裂与高透明度的前提下提高薄膜的厚度, 通过大量摸索选用聚乙烯吡咯烷酮(PVP)为胶黏剂并优化溶胶中固含量及PVP含量成功制备出单层厚度达到100 nm的LuTaO4:Ln3+(Ln=Eu,Tb)薄膜, 保证了薄膜的透明度同时大大提高了发光性能。该方法为高质量LuTaO4:Ln3+(Ln=Eu,Tb)厚膜的制备和应用奠定了基础。 相似文献
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采用基于第一性原理的赝势平面波方法计算了M′型和M型YTaO4的电子结构、介电函数、折射率、吸收光谱。计算结果表明:二者价带的贡献都主要来源于O2p态,导带主要由Ta5d态和Y4d态组成;M′型和M型YTaO4的静态介电常数相差较大,介电函数虚部特征峰分别对应于不同的带间跃迁;两种结构的YTaO4在紫外区的吸收带宽而强,此吸收带归属于从氧到d0电子的电荷转移跃迁。最后从带隙的角度对X射线激发下M′和M型YTaO4∶RE3+的辐射效率进行了分析,得出M′型YTaO4∶RE3+辐射效率比M型更为优越的原因之一在于其相对较窄的带隙宽度,所以在X射线CCD的应用上,M′型更为优越。 相似文献
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采用溶剂蒸发法生长出透明的带隙宽度为2.96 eV的γ-CuI晶体。在紫外光激发下, 该晶体在410、430 nm处分别呈现有近带边发射峰, 另在720 nm附近还出现一个与样品碘缺陷有关的宽发射带。经碘退火后, 样品720 nm发射带被基本抑制, 而在420 nm处出现了一个更强的近带边发射峰。使用扫描相机分别测量了γ-CuI晶体各发射峰(带)的衰减时间谱, 其中近带边发射峰的发光衰减时间常数均在数十皮秒量级, 表明γ-CuI晶体具有极快的时间响应特性; 而720 nm发射带的发光衰减时间常数主要在数十纳秒量级。X射线激发下, γ-CuI晶体具有435 nm近带边发射峰和680 nm发射带, 其近带边发射对X射线能量响应的测量结果表明, 当EX<49.1 keV时, γ-CuI晶体闪烁光快分量对X射线的探测效率相对较高。 相似文献
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通过旋涂法制备了ST-401塑料闪烁薄膜。与塑料闪烁块体相比,薄膜的发射谱中出现了345nm附近的发射带和397nm处肩峰。随着薄膜厚度的减小,325~390nm范围内的激发谱归一化强度逐渐降低。染料POPOP的不同激发态有着不同的猝灭浓度,其中第一激发单重态的猝灭浓度较低。相对于同样厚度的ST-401薄膜,当第二发光物质POPOP在ST-401中浓度达到0.124wt.%时,发射谱在420nm处的荧光强度提高了约74.3%,这样薄膜可以更好地运用在飞行时间(TOF)系统中。 相似文献