LD抽运Cr~(4+),Nd~(3+)∶YAG晶体获得1.4W自调Q激光输出

用激光二极管 (LD)抽运Cr4 +,Nd3+∶YAG晶体获得了 1 0 6 4μm的自调 Q激光输出。激光输出模式为稳定的单纵模 ,抽运阈值功率为 3 5W ,脉冲宽度为 5 0ns,斜率效率高达 2 0 %。当输入的抽运功率为 10 8W时 ,获得了 1 46W的自调Q激光输出。随着抽运功率的变化 ,脉冲宽度基本上保持不变 ,而重复率则在变化。     

LD抽运Cr,Nd:YAG倍频输出532 nm绿光

我们用本所生长的掺 0 .0 2 5 at.- % Cr和 0 .5 at.- % Nd的 Cr,Nd:YAG晶体作为激光增益介质 ,在室温下获得了 5 32 nm的绿光输出。实验中所用的 Cr,Nd:YAG晶体的尺寸为 8mm× 8mm× 1 .8mm,Cr4 在 1 .0 6 4μm的吸收系数为 0 .1 44 cm- 1 ,Nd3 在 80 8nm处的吸收系数为 2 .6 cm- 1 。用脉冲 LD作抽运源 ,抽运光波长为 80 8nm,脉冲宽度为 2 ms,重复率为 2 0 0 Hz,输出的最大功率为 2 W,占空比为 5 :1。采用端面抽运方式 ,抽运光直接入射到晶体上。Cr,Nd:YAG晶体的两个面作为激光谐振腔 ,设计为平 -平腔 ,晶体的输入面镀 80 8nm增…     

高平均功率室温运转闪光灯抽运Cr:Tm:Ho:YAG激光器

报道了氙灯抽运的2.1μm Cr:Tm:Ho:YAG激光器.室温下Cr:Tm:Ho:YAG为准三能级系统.振荡阈值高,掺杂离子问存在复杂的能量转移过程.采用优化掺杂浓度配比的激光晶体,长脉冲抽运,实现了室温下2.1 μm波长激光输出.采用了高漫反射陶瓷聚光腔,对有效抽运光谱带的反射率高达95%.冷却水温15℃条件下,重复频率10 Hz,获得最大平均功率23.5 w;重复频率5 Hz,获得最大激光脉冲能量2.58 J,最大斜率效率4.3%.     

Nd3+:KGd(WO4)2激光晶体的性能研究

采用熔盐提拉法生长出φ20 mm×60 mm的优质Nd3+:KGd(WO4)2晶体,对晶体三个轴向的光谱进行测试研究表明a轴向的吸收和荧光谱峰最强,最适合于进行激光实验研究.用600 m波长的染料短脉冲(束腰为420μm)激光纵向抽运φ3.5 mm×30mm晶体激光器件,对1352.5 nm激光进行腔内拉曼散射频率自转换,在1539.5 m人眼安全波段实现了44μJ/pulse的激光输出,光-光转换效率为1.26%.用脉冲氙灯抽运φ3.5 mm×26 mm的激光器件,在1.067 μm处得到125.5 mJ的激光输出,激光阈值为≤1.6 mJ.在同等条件下对φ3.5 mm×35 mm的YAG:Nd激光晶体进行了激光实验研究和YAG:Nd3+晶体相比,KGW:Nd3+晶体具有激光阈值低、效率高和输出光为偏振光等优点,因此在小型激光器的应用方面具有明显的优势.     

2.09μm纳秒钬激光抽运的磷锗锌光参量振荡器

高脉冲能量中红外激光在远程大气探测和目标识别中有着重要的应用,为了获得高脉冲能量的中红外激光输出,选用自主生长的ZnGeP2(ZGP)晶体作为中红外参量非线性晶体,晶体采用Ⅰ型相位匹配,切割角度为55°,利用自行研制的2.09μm La3Ga5SiO14(LGS)电光调QCr,Tm,Ho…YAG激光器作为ZGP光参量振荡器(OPO)的抽运源。光参量振荡器采用对抽运光具有反射的双程抽运结构以提高转换效率,采用脉宽约35ns的2.09μm调Q钬激光直接抽运ZGP-OPO,在单谐振振荡结构下获得了脉冲能量为5.9mJ的4.8μm中红外激光输出,光-光转换效率为13.1%,斜率效率为17%;在双谐振振荡结构下获得了脉冲能量为9mJ的3.7μm和4.8μm中红外激光输出,光-光转换效率为23.9%,斜率效率为26.7%。     

低能量抽运的增益开关型Cr4+∶Mg2SiO4激光器

为了研究低能量的1.06μm调Q激光脉冲抽运的增益开关型Cr4+∶Mg2SiO4激光器,对该激光器的速率方程进行数值求解,并选取合适的初始条件,得到输出的1.22μm激光脉冲的时间波形、脉冲的建立时间和脉冲宽度与抽运能量的关系,理论计算与实验研究结果基本符合.当抽运激光脉冲的能量为45mJ、脉冲宽度为30ns时,激光器输出的1.22μm激光脉冲的能量和脉宽分别是7mJ 和8.2ns.输出激光的脉冲宽度是抽运激光的脉冲宽度的近1/4,光-光转换效率为15.5%.数值计算和实验研究结果均表明,在低能量抽运情况下,激光脉冲的建立时间和脉冲宽度均随着抽运能量的增加而减小.     

外腔式KTP光学参量振荡器的实验研究

利用脉冲氙灯抽运的Nd：YAG被动调Q激光器输出的1．06μm激光脉冲泵浦KTP光学参量振荡器,获得脉宽3ns、单脉冲能量30mJ、中心波长1568nm的信号光输出。信号光脉冲宽度（3ns）比抽运光脉冲宽度（12ns）4,得多。实验表明,随着OPO腔长的增加单脉冲输出能量减小,随着抽运光能晕的增加单脉冲输出．能晕增大,...     

低能量抽运的增益开关型Cr4+:Mg2SiO4激光器

为了研究低能量的1.06μm调Q激光脉冲抽运的增益开关型Cr4+:Mg2SiO4激光器,对该激光器的速率方程进行数值求解,并选取合适的初始条件,得到输出的1.22μm激光脉冲的时间波形、脉冲的建立时间和脉冲宽度与抽运能量的关系,理论计算与实验研究结果基本符合。当抽运激光脉冲的能量为45mJ、脉冲宽度为30ns时,激光器输出的1.22μm激光脉冲的能量和脉宽分别是7mJ和8.2ns。输出激光的脉冲宽度是抽运激光的脉冲宽度的近1/4,光-光转换效率为15.5%。数值计算和实验研究结果均表明,在低能量抽运情况下,激光脉冲的建立时间和脉冲宽度均随着抽运能量的增加而减小。     

1.06μm脉冲抽运的Cr4+:YAG激光器的研究

采用1.06μm调Q激光脉冲抽运Cr4+YAG晶体,实现Cr4+YAG激光器的增益开关运转.当输出镜透过率为3%,抽运能量为85mJ时,发射中心波长为1.44μm的激光脉冲,脉冲宽度和能量分别为12ns和2.84mJ,光-光转换效率为3.3%.实验上比较了采用不同透过率的输出镜时,Cr4+YAG激光器的输出能量和转换效率与抽运能量的关系,以及不同抽运能量下的1.44μm激光脉冲的宽度和建立时间.结果表明,随着抽运能量的增加,脉冲宽度和建立时间减小;转换效率在较大抽运能量时下降;对此进行了合理的理论分析.     

低阈值宽调谐PPLN光参量振荡

用半导体激光 (LD)抽运的声光调QNd∶YVO4 激光器做抽运源 ,实现了准位相匹配的光参量输出 ,其调谐范围为 1 4 36～ 1 7μm。非线性光学介质是多周期极化的LiNbO3 (PPLN)。光参量振荡阈值 10 3μJ(脉宽 2 2ns) ,在抽运光达到阈值 3 3倍的条件下 ,信号光输出能量 4 2 5 μJ ,斜效率 12 5 %。     

可调谐连续波Cr：LiSAF激光器的研究

报道了连续波运转的Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ激光器。该器件采用氩离子激光器的４８８ｎｍ谱线泵浦Φ６ｍｍ×２０ｍｍ的Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ晶体，在吸收泵浦功率为９００ｍＷ时，得到５０ｍＷ的连续波输出。当在腔内放置色散元件后，其调谐范围是８２０ｎｍ到８６５ｎｍ。     

激光二极管抽运的被动调Q Nd∶GdVO_4激光器

利用激光二极管作为抽运源,分别用Cr4+∶YAG,GaAs和染料片作为饱和吸收体,研究了Nd∶GdVO4激光器的被动调Q特性。Nd∶GdVO4晶体尺寸为4mm×4mm×6mm,掺Nd浓度为1%。利用小信号透过率分别为91%和95%的Cr4+∶YAG,调Q的阈值分别为063W和057W;在抽运功率为369W时,分别得到了脉宽为64ns,80ns,脉冲能量为366μJ,341μJ,重复率为325kHz,378kHz的稳定调Q脉冲。利用580μm厚的GaAs调Q的阈值为039W,在抽运功率为369W时,得到了脉宽为78ns,脉冲能量为215μJ,重复率为366kHz的稳定调Q脉冲。利用初始透过率为70%的染料片调Q获得的脉冲最窄,但是其插入损耗大,抽运阈值高,输出也不稳定。     

用后向SBS压缩电光调Q Cr:LiSAF激光脉冲宽度的研究

在抽运能量一定的条件下，采用强聚焦短焦距透镜提高焦点处的光功率密度，将Cr:LiSAF电光调Q激光器的输出脉冲聚焦于装有CS2介质的受激布里渊散射(SBS)池中，实现了宽线宽、多横模Cr:LiSAF激光脉冲的后向SBS，并观察到对激光脉宽的有效压缩。     

用后向SBS压缩电光调Q Cr∶LiSAF激光脉冲宽度的研究

在抽运能量一定的条件下 ,采用强聚焦短焦距透镜提高焦点处的光功率密度 ,将Cr∶LiSAF电光调Q激光器的输出脉冲聚焦于装有CS2 介质的受激布里渊散射 (SBS)池中 ,实现了宽线宽、多横模Cr∶LiSAF激光脉冲的后向SBS ,并观察到对激光脉宽的有效压缩。     

掺铬氟化锂锶铝激光器小信号增益的研究

在考虑掺铬氟化锂锶铝晶体的激发态吸收和上转换的情况下,求出掺铬氟化锂锶铝激光器小信号增益随泵浦功率的变化,分析晶体温度对小信号增益的影响。在实验上研究连续掺铬氟化锂锶铝激光器输出功率与泵浦功率的关系,发现转换效率随着泵浦功率的增加而下降。     

Theoretical and experimental investigations of small-signal gainfor a diode-pumped Q-switched Cr:LiSAF laser

We present a theoretical model proving that up-conversion and thermal quenching of fluorescence strongly limit small-signal gain in a CW pumped Cr:LiSAF laser. We have a good agreement with experimental measurements of small-signal gain obtained with a new simple method. We have then optimized the gain in a Cr:LiSAF laser pumped by two 400-mW red diodes. The highest gain, 1.11 at 600 mW of absorbed pump power, is obtained if the pump spot is circularized inside the crystal and if the Cr:LiSAF is pumped on both sides. In Q-switched operation, this laser produces tunable pulses (up to 6.5 μJ at 10 kHz) between 800 and 900 nm     

Multi-terawatt femtosecond Cr:LiSAF laser

We discuss the design of a Cr:LiSAF laser system capable of generating ultrashort, 90-fs Fourier-transform limited pulses with a peak power of 8 TW. Using chirped pulse amplification and flashlamp-pumped Cr:LiSAF amplifiers this system incorporates a regenerative amplifier and three additional double-pass amplifiers with increasing aperture up to 25 mm. The temporal performance as well as the spatial beam quality are discussed in detail. We discuss extension of this system to the Petawatt power level     

窄脉冲宽调谐调Q Cr:LiSAF激光器及其应用研究

研究了窄脉冲宽调谐调 QCr:Li SAF激光器的输出特性 ,在峰值波长 850 nm附近获得了单脉冲能量为 2 1 4 m J,脉宽为 2 0 ns的稳定调 Q输出 ,线宽小于 0 .2 nm。分析了 Cr:Li SAF激光器中影响调 Q的因素和晶体损伤问题 ,研究了基于 Cr:Li SAF的双波长可调谐激光器在差分吸收激光雷达中的应用     

掺铬六氟铝酸锶锂可调谐激光器的进展

Cr:LiSAF是一种高效率、宽发射光谱及寿命时间长的激光晶体。Cr:LiSAF激光器发展极快,现已提供从可见到近红外区域全固体化宽带可调谐激光及超短脉冲激光。     

Development of a diode-pumped Kerr-lens mode-locked Cr:LiSAF laser

Kerr-lens mode-locked Cr:LiSrAlF/sub 6/ lasers are demonstrated with various prism pairs based on a recalculation of the condition for compensating the intracavity dispersion. The minimum pulse duration is 9.9 fs, which is the limit for ordinary nonchirped dielectric mirrors. To develop an efficient diode-pumped Kerr-lens mode-locked Cr:LiSAF laser, diode-pumping geometry is also discussed.