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本文首次报道半磁半导体Zn_(0.97)Co_(0.03)S和Zn_(0.95)Co_(0.05)Se中铁杂质的红外吸收光谱.对Zn_(0.97)Co_(0.03)S:Fe,实验发现了 ZnS中 Fe~(2+d)电子跃迁谱中未观察到的位于 2999.8cm~(-1)的新话线;对Zn_(0.95)Co_(0.05)Se:Fe,实验发现了ZnSe中Fe~(2+d)电子跃迁谱中未观察到的位于2778cm~(-1)的新话线.变温与磁光研究以及理论分析表明,新的吸收谱线起源于Fe~(2+)-Co~(2+)对Fe~(2+d)电子的A_1(~5E)、T_1(~5E)→T_2(~5T_2)跃迁.与d-d电子互作用相比,Co~(2+)引起的晶格畸变对Fe~(2+)跃迁的影响可忽略不计. 相似文献
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实验测定了YGG:Cr~(3+)晶体室温下的吸收谱,结合133K、300K下的荧光谱确定了~4A_2→~2T_1跃迁的精细结构和~4A_2→~2E零声子跃迁R线(R_1,R_2)的位置。采用激光诱导荧光法(LIF)给出了10K、133K、300K下的荧光谱,并给出了荧光寿命、无辐射跃迁几率以及辐射量子效率与温度之间的依赖关系曲线和实验值。从室温吸收谱和荧光谱中确定了在C_(3i)(S_6)低对称场微扰下~2T_1的分裂子能级并与多重散射x_a方法(M_s—x_a)计算的结果进行了比较,理 相似文献
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介绍掺杂在GeO_2单晶体中的Cr~(3+)离子在温度间隔为15~290K内的双光子吸收现象。记录了在波长为586nm激光的泵浦下Cr~(3+)的辐射谱及吸收谱。由辐射光强正比于泵浦光强的平方以及其他一些实验事实,确定辐射谱是Cr~(3+)在同时吸收两个光子后,由基态~4A_2(F)激发到~4T_1(P),经无辐射跃迁衰落到~4T_1(F),~2T_(10)及~2E_9等高能态,最后由这些态回到基态并辐射出的光辐射。发现入射光为线偏振,则辐射光也是线偏振,且无论入射光偏振方 相似文献
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文献[1]报道了Ni~(2+):BeAl_2O_4晶体的晶场能级与Ni~(2+)离子在晶体中择位与电荷补偿机理的研究结果,指出该晶体的红外荧光来源于处于具有C_2对称畸变的八面体格值上的Ni~(2+)离子~3T_(2g)→~3A_(2g)跃迁发光.但未能考虑谱宽、能级位置与低对称劈裂对于发光的影响.为了研究用Ni~(2+):BeAl_2O_4晶体制成激光器的工作稳定性与调谐功能等工作特性的需要,进一步研究温度对于该晶体发光特性的影响是十分必要的, 相似文献
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在77K和300K下对a、b、c三个结晶取向La_2Be_2O_5晶体中Nd~(3 )的~4F_(3/2)→~4I_(11/2)主跃迁和~4F_(3/2)→~4I_(13/2)次跃迁多重态间荧光强度各向异性进行了详细研究。对~4F_(3/2)→~4I_(11/2,13/2)频道测定了主光谱特性的取向值,包括斯塔克荧光分支比β_(ij)~(or),跃迁峰值和有效截面(σ_(e、ij)~(or)和σ_e~(off))以及在此跃迁波长下激发的受激发射。在77~300K温度范围内,对~4F_(3/2)→~4I_(11/2)跃迁频道研究了(F‖C) La_2Be_2O_5:Nd~(3 )晶体激光谱线的温度特性。在液氮温度范围内观察到了1.0694和1.0785微米激光谱线的再转换。根据光谱研究解释了这种效应。重新找到La_2Be_2O_5晶体中Nd~(3 )离子的斯塔克能级的能量并核对了所有激发激光谱线。对La_2Be_2O_5中Pr~(3 )离子的光谱性能进行了初步分析,并确定了多重态晶场分裂图,其能级间的跃迁符合La_2Be_2O_5晶体的光学透明带。 相似文献
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本文研究了YLAG:Nd~(3+)晶体的吸收,荧光和感应辐射的光谱。研究了从YAG:Nd~3向LAG:Nd~(3+)转变的整个固溶体系列。发现Nd~(3+)的光谱线宽和跃迁几率随晶体内Y/Lu比值而改变。根据对某些谱线的精细分析查清了YLAG中Nd~(3+)的光学中心形成的机理。研究表明,在77°K下YLAG:Nd~(3+)晶体中观察到~4F_(3/2)→~4I_(11/2)能级组四种跃迁同时振荡是由于统计学上的无序结构所造成。 相似文献
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采用流体静压力,在室温和低温下测量了三元混晶半磁半导体Cd_(1-x)Mn_xS的吸收光谱.室温下获得了Cd_(1-x)Mn_xS光吸收边的一阶和二阶压力系数,并且在吸收边尾部发现一个大的吸收带尾,随着组分x增加,压力系数下降,带尾增强,同时在高压下观察了Cd_(1-x)Mn_xS的压力相变过程.在77K下,高组分混晶Cd_0.67Mn_0.33S吸收光谱中出现两个Mn~(2+)吸收峰,测量了它们的压力系数,并用晶体场理论讨论了实验结果. 相似文献
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MgF_2∶Ni~(2 )单晶在YAG∶Nd~(3 )激光器光泵下能产生较高的激光输出功率(其低温峰值功率效率高达37%),并且能实现1.6~1.8μm连续可调。因而MgF_2∶Ni~(2 )单晶是一种很有应用前景的激光晶体。实验表明激光运转与Ni~(2 )离子的~3T_(2g)和~3T_(1g)能级密切有关,激光作用产生在Ni~(2 )离子~3T_(2g)→~3A_(2g)电子跃迁的振动边带上。由于MgF_2∶Ni~(2 )是金红石结 相似文献
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众所周知,铬离子激活晶体激光器通常按三能级图在~2E→~4A_2 电子跃迁上工作。但BeAl_2O_4金绿宝石晶体例外,这种晶体除上述跃迁外,还可在~4T_2→~4A_2电子振动跃迁上按四能级图实现振荡,其辐射频率在700~800nm范围内平滑可调。本文报道,在GSGG晶体激光器~4T_2→~4A_2铬离子跃迁上获得可调谐振荡。用脉冲氙灯泵浦激光器激活元件时,室温下实现了振荡,辐射波长可调。以前文献〔7〕在选择激光泵浦条件下,于Cr:GSGG晶体的这种跃迁上获得了振荡。 相似文献
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采用金刚石对顶砧高压装置测量了半磁半导体Cd_(0.95)Fe_(0.05)Te光吸收边的压力效应,得到其一级和二级压力系数分别为α=8.2×10~(-11)eV/Pa和β=-7.7×10~(-21)eV/Pa~2;测量了不同温度下的Cd_(0.95)Fe_(0.05)Te吸收谱,得到其能隙温度系数为α=-4.4×10~(-4)eV/K。此外,在低温下发现了一个Fe~(2+)吸收峰,根据晶体场理论判定为Fe~(2+)的~5E→~3T_1跃迁吸收峰。 相似文献
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Ni2 :BeAl2O4晶体的生长及光谱特性 总被引:1,自引:0,他引:1
应用提拉(CZ)法,在合适的化学组份配比、固液界面温度梯度与生长速度等优化工艺条件下,成功地生长出了初始Ni2+掺杂为0.15 mol%、尺寸Φ50 mm×90 mm的优质Ni2+BeAl2O4晶体.测定了晶体的吸收光谱,观测到385、638和1 067 nm 3个主要吸收带,它们分别归属于八面体配位中Ni2+的3 A2g(3 F)→3 T1g(3 P)、3 A2g(3 F)→3 T1g(3 F)与3 A2g(3 F)→3 T2g(3 F)跃迁.根据获得的吸收光谱与晶体分裂场理论,计算了Ni2+的八面体晶格场参数Dq=937 cm-1以及Racah参数B=907 cm-1.研究了不同激发波长下的晶体在可见光波段的荧光特征,在480~550 nm范围发现荧光发射,这归属于八面体格位中Ni2+的电子从1 T2(1 D)能级到3 A2(3 F)的跃迁. 相似文献
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作为目前在实验室中研究的铝石榴石的一个代表,本文报导了掺Cr~(3 )的Gd_3Sc_2Al_3O_(12)(GSAG)的室温连续波激光运转。这种基质的晶格已经作为掺Nd~(3 )的激光材料研究过了。通过选择不同化学组分的晶体可以改变晶格常数和在Cr~(3 )格位的晶体场,使~4T_2→~4A_2迁跃的波长发生偏移,所以和GSGG相比,GSAG的~4T_2和吸收荧光向短波方向移动了8mm。在GSAG中。较大的畸变八面体格位是通过以下两种途径来实现的:(1)选择Sc~(3 )作为这一格位的常规离子;(2)选择较大的 相似文献
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本文根据Judd-Ofelt理论,利用LaMgAl_(11)O_(19)单晶中Nd~(3+)离子的7个收光谱支项和~4F_(3/2)→~4I_(9/2,11/2,13/2)的三个荧光带计算了谱线强度,振强度,强度参量Ω_(2,4,6),电偶极子跃迁几率及荧光分支比等光谱参数。 相似文献
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《电子元件与材料》2017,(11)
采用固相反应法制备了Li_2(Zn_(1–x)Co_x)_2Mo_3O_(12)陶瓷,研究了Co~(2+)取代对其相结构和微波介电性能的影响,并通过添加Ti O_2调节了该陶瓷的τ_f值。结果表明:不同Co~(2+)取代的Li_2(Zn_(1–x)Co_x)_2Mo_3O_(12)陶瓷均显示出单相钒铁铜矿结构。随着Co~(2+)取代量的增加,陶瓷的致密化温度显著降低,相对密度和Q·f值均呈现先增大后减小的趋势。当x=0.1时,陶瓷具有相对较好的微波介电性能:ε_r=10.85,Q·f=65 031 GHz,τ_f=–73×10~(–6)/℃。添加Ti O_2能够有效调节Li_2Zn_2Mo_3O_(12)陶瓷的τ_f值向正值方向移动,0.4Li_2(Zn_(0.9)Co_(0.1))_2Mo_3O_(12)-0.6Ti O_2陶瓷的介电性能较佳:ε_r=15.80,Q·f=22 991 GHz,τ_f=–4.5×10~(–6)/℃。 相似文献