单泡声致发光中声压与气泡最大半径的关系

1引言: 当一定幅度的超声波作用于水中时,水中的微小气泡会在声压的驱动下膨胀和塌缩,并不断成长为肉眼可见的气泡,这种现象就是声空化.当超声波的幅度继续增大,水中气泡的膨胀、塌缩更加激烈,会产生短暂发光,这就是声致发光.早期的观察到的声致发光都是来自大量空化泡的集体效应,所以称为多泡声致发光.1992年,Gaitan等人将超声波作用于除气水,实现了单个气泡在水中的悬浮、膨胀、塌缩和发光,发明了单泡声致发光[1],使得人们可以对发光的单个气泡的参数进行具体的研究.     

氯化铽水溶液中单泡声致发光的线光谱

0引言Gaitan等人在1992年首次实现了单个气泡的声致发光,即单泡声致发光[1](Single bubble sonoluminescence,缩写为SBSL)。而之前的气泡群声致发光现象称为多泡声致发光[2](Multi-bubble sonoluminescence,缩写为MBSL)。光谱测量一直是研究声致发光的有效手段之一。1995年,Matula等人[3]根据MBSL和SBSL的光谱,分析认为两者的区别是SBSL只有连续谱,而MBSL除了有连续     

单泡声致发光中泡内气体含量参数实验研究

液体中的含气量是单泡声致发光相空间的重要参数，对声致发光气泡的运动及发光有重要影响本文给出了一种使用插入式荧光光谱含氧量计测量稳态单泡声致发光的液体中气体含量参数的方法，并对这父键性参数与气泡平衡半径R0和声压Pa的关系进行了具体的研究，再次验证了扩散平衡、化学分解假设理论。     

瞬态单一声空化气泡的动力学过程及空化发光

1.引言 在1990年,Gaitan[1]发现悬浮在驻波声场中的单一空化气泡能象时钟一样精确地在每个崩溃时刻发出裸眼能看见的光--称之为声致发光.单泡声致发光现象从此引起了众多研究者的浓厚兴趣,很多科学家对其进行了深入而广泛的研究,得到了比较定量的数据,相关的理 论分析也得到快速的进展.     

溶液的杂质含量对单泡声致发光的影响

1引言: 在适当除气的液体中,单一气泡可以悬浮在超声驻波场的波腹处,并随声场的频率作周期性的膨胀和收缩,在收缩时将声能量高度集中,会产生发光的现象,称为单泡声致发光(Single Bubble Sonoluminecence)[1].这个现象的发现距今才十几年,还有许多地方需要探索和改进.     

单泡声致发光现象——气泡的稳定性

被水中驻波声压捕获在声压波腹的单个气泡,能周期地发出宽度50ps～140ps的光脉冲,这种现象称为单泡声致发光。稳定的单泡声致发光的参数主要由振荡形状稳定性、质量扩散平衡、组分的化学平衡和高的能量集聚等条件确定。文章将根据上述四条件对气泡的动力学稳定性作简单讨论。     

单泡声致发光现象 - 气泡运动的Mie散射测量

单泡声致发光现象时间和空间的高重复性,为实验研究气泡动力学特性提供了可能。文章利用Dave倒推算法,计算气泡Mie散射光强随散射角和气泡半径的变化,并选择了散射角80°为实验测量位置。利用R P方程理论计算的R(t)曲线与Mie散射实测结果相拟合,定量研究了气泡平衡半径、压缩比及崩溃阶段气泡的能量转换,结果表明,随激励声压的增大,气泡所吸收的声能可能绝大部分转换成激波及热能,使泡内温度上升。     

单泡声致发光中气泡运动的声压相关性

1.引言 在超声驻波的作用下,在除气水中可以实现单个气泡的超声悬浮,同时气泡也将会以驱动频率做膨胀塌缩运动,塌缩的剧烈程度随着声压的增加而变剧烈,当声压大到一定值时,在气泡的塌缩过程中就会发出光脉冲,这就是单泡声致发光(SBSL).既然SBSL是由于气泡的运动所产生的,那么研究气泡具体是如何运动的就变得十分重要,这将有助于了解声致发光的发光机理和过程.当然,影响声致发光的因素有很多,如声压、含气量、环境温度和压力、以及一些液体参数等等,其中激励声压是最根本的一个相关量.本文我们研究激励声压对气泡运动的影响.     

不等电位空心阴极Ar等离子体放电发射光谱的诊断

等离子体中电子激发温度是等离子体的一个重要物理参数之一,对材料表面改性具有非常重要的意义。本实验以Ar气为工作气体,利用发射光谱法对双层辉光放电等离子体参数进行在线诊断。依据气体放电中的光谱发射谱线强度与等离子体的电子激发温度有关,本实验选择了650~800 nm范围Ar原子谱线,通过玻尔兹曼方程,采用多线-斜率法对等离子体电子激发温度进行了估算。实验研究了工件电压、源极电压、工作气压等工艺参数对电子激发温度的影响,测量了电子激发温度的空间分布。实验结果表明,随工件电压的升高,电子激发温度先减小后增大,变化过程中有一个电子激发温度突变过程;不同工件电压下,工作气压对电子激发温度的影响规律不同;空间分布测量可知,中间部位处的电子激发温度要比两边高;而源极电压较小时,对电子激发温度影响不太明显。     

矢量线阵MUSIC算法抗空间混叠性能研究

利用矢量线阵可以提高对目标参数估计的性能,探讨了矢量线阵MUSIC算法的抗左右舷模糊性能和抗空间混叠性能。理论研究和外场试验结果表明,矢量线阵消除了声压线阵MUSIC方位谱的左右舷模糊,在阵元个数保持不变的条件下,空间降采样时,矢量线阵MUSIC空间谱不仅提高了方位估计的精度,而且能够抗空间混叠,在相同的条件下．矢量线阵MUSIC空间谱的抗空间混叠性能明显优于矢量阵常规波束形成方法。     

ZnO薄膜中与Zn原子缺陷相关的发光特性研究

ZnO薄膜中可见光的发射与缺陷有关,为了研究ZnO薄膜中与Zn原子缺陷相关的发光特性,将不同Zn缓冲层厚度的ZnO薄膜沉积在Si衬底上,且所有样品在400℃下真空中退火1 h,采用X射线衍射谱(XRD)、吸收谱和光致发光谱(PL)表征了样品的晶体结构和光学特性。结果表明,随着Zn缓冲层溅射时间的增加,ZnO薄膜中的紫光峰向长波段发生了红移,且所有的发光峰强度逐渐增加;缓冲层和真空中退火都使得样品中有过量的Zn原子缺陷出现,薄膜中所有的发光峰与Zn原子缺陷相关。     

单泡声致发光——气泡的动力学特性

单泡声致发光现象中，气泡动力学特性的研究是十分重要的。文章由简单的振子模型及能量守恒定律，导出了不可压缩、弱粘滞流体中纯径向振动气泡的Rayleigh—Plesset方程，利用龙格-库塔法计算了不同驱动声压下的R(t)曲线，并对崩溃相气泡的聚能效应做了讨论。     

退火对提拉法生长Lu2Si2O7:Ce晶体闪烁性能的影响

Lu2Si2O7:Ce (LPS:Ce)表现出较高的光输出,平均值约26000photons/MeV (简写为ph/MeV),但通过提拉法获得的晶体发光效率很低. 实验对LPS:Ce晶体进行了不同气氛下的退火,研究退火条件对LPS:Ce的发光效率等闪烁性能的影响. 发现在Ar气氛下退火对LPS:Ce发光效率的提高没有作用,在空气气氛下退火后可显著提高LPS:Ce的发光效率. 通过不同退火工艺的比较,确定了提高LPS:Ce发光效率的最佳退火制度:空气气氛下,退火温度1400℃,退火时间根据样品的大小决定,样品越大,需要的退火时间越长. 同时讨论了退火过程中,LPS:Ce吸收谱和UV-ray激发发射谱的变化趋势.     

声致发光纯氩气泡电离度的计算

1　引言　　自从发现单气泡声致发光 (SBSL )的现象 [1] 至今 ,已经有一些模型解释发光的机理 ,其中最有影响的冲击波 -部分等离子体 -韧致辐射的模型。最近有些人倾向于认为 [2 ] ,发光可能不是来自于气泡中心部位高温小区域 ,因为这个区域对应高温的时间太短 ,气体太少。为了弄清气泡内气体电离度的分布 ,从而了解气泡发光机制 ,本文利用简单的电离冷却机制 ,计算气泡内对应于不同表面张力的电子浓度分布。取不同表面张力系数是因为在用 Rayleigh-Plesset[3 ] 方程拟合气泡运动的半径时 ,比较好的结果都是取水的表面张力系数为 50 dyn/…     

退火对提拉法生长Lu2Si2O7∶Ce晶体闪烁性能的影响

Lu₂Si₂O₇∶Ce (LPS∶Ce)表现出较高的光输出, 平均值约26000photons/MeV (简写为ph/MeV), 但通过提拉法获得的晶体发光效率很低. 实验对LPS∶Ce晶体进行了不同气氛下的退火, 研究退火条件对LPS∶Ce的发光效率等闪烁性能的影响. 发现在Ar气氛下退火对LPS∶Ce发光效率的提高没有作用, 在空气气氛下退火后可显著提高LPS∶Ce的发光效率. 通过不同退火工艺的比较, 确定了提高LPS∶Ce发光效率的最佳退火制度：空气气氛下, 退火温度1400℃, 退火时间根据样品的大小决定, 样品越大, 需要的退火时间越长. 同时讨论了退火过程中, LPS∶Ce吸收谱和UV-ray激发发射谱的变化趋势.     

氩等离子体射流的摩尔分布和光谱变化研究

利用10 kHz的正弦波高压电源驱动在大气环境中产生了稳定的Ar等离子体射流。结合射流的图像,基于Ar在空气中的摩尔分数分布和不同放电位置处光谱的变化,研究了Ar和空气之间的交互影响。随着外加电压的升高射流经历三个阶段:低电压阶段,射流刚能产生,长度较短,Ar在放电中起主导作用;中电压阶段,放电沿射流通道发展,射流长度逐渐增加,在射流的前端Ar与空气的最强光谱强度大致相当;高电压阶段,射流前端流注头携带的能量更大,足以电离空气含量更大的混合气体,此时射流长度线性缓慢增加,整体变粗,并且呈现剑状。研究发现在射流向空气传播的过程中,Ar的各谱线强度衰减速率不同,这可能是激发态的氩原子与基态的氮分子发生了近共振能量转移碰撞导致的。最后分析了射流光谱中OH自由基谱线的产生及减弱的原因,发现空气在其中发挥着重要的作用。     

用射频磁控溅射法制备的Zn1-xMgxO薄膜光致发光特性

用射频磁控溅射法在Si(100)衬底上生长了一组Zn1-xMgxO(x=0～0.16)薄膜.并在不同温度下退火.对薄膜的光致发光研究表明,在薄膜的发射谱的紫外区域有分别对应自由激子(以及相应的声子伴线)和电子-空穴等离子体的发光机制,其中后者有5倍超线性的受激发射,其受激发射阈值与薄膜的退火温度相关,样品中最低受激阈值为40kW/cm2.     

AEYFI 05实验‘温度-声简正波传播时间''起伏特性研究

处理分析AEYFI 05声学实验温度链和声传播数据,研究温度时-空间统计、相关特性及其声传播时间统计特性。分析表明1号声简正波的传播时间起伏的功率谱与温跃层附近温度时间序列的功率谱存在明显的相似：在高频区域f〉30cpd呈ω-β（β≌1.7-1.8）的幂次衰减,包含相干结构。应用简正波传播时间与声速起伏的对应关系式,给出了上述对应关系的理论解释。     

透射电镜电子能量损失振动谱的研究进展

近年来,透射电子显微镜在球差矫正器、单色仪等方面取得了长足的发展,使得它在材料科学和凝聚态物理等研究中发挥越来越大的作用。本文简要介绍近十年透射电子显微镜电子能量损失谱技术在声子物理研究方面的进展。目前,基于这一技术,可以开展实空间和倒空间同时分辨的电子能量损失谱测量(简称四维电子能量损失谱,4D-EELS),在纳米尺度上绘制空间分辨声子色散分布图;能实现原子尺度上声子谱的测量,得到声子态密度的信息。此外,电子散射在能量匹配、动量匹配方面都与光子散射有很强的互补性,因此为声子极化激元的测量提供了一个新的手段。最后,本文简要展望电镜能损振动谱的研究前景。     

Sr2LuNbO6:Mn4+深红荧光粉的光学性质:晶体场劈裂和多模振动耦合(英文)

本研究利用光致发光(PL)、光致发光激发(PLE)、时间分辨PL和拉曼光谱技术等,详细研究了通过熔盐固相法合成的Sr₂LuNbO₆:Mn⁴⁺深红荧光粉的光学性质.在室温下,样品的PL光谱呈现出阶梯状谱形.然而,在低温下,测量的PL光谱由两组多模振动电子发光谱线组成.基于变温PL光谱和拉曼光谱,我们识别出双零声子谱线以及两组恒定能量间隔为～2.8 meV的多模声子伴线.这项研究首次发现Mn⁴⁺离子的2Eg激发态能级在氧化物八面体晶格中具有～2.8 meV能量差的劈裂,并证实多种振动模式深度参与Mn⁴⁺离子的振动电子发光.