主动锁模飞秒光纤激光器

报道了主动锁模飞秒脉冲掺Er3 光纤激光器的实验结果。在光纤环形腔中通过引入粗波分复用器(CWDM)作为宽带滤波器,实现了中心波长在1550 nm,重复频率为2.5 GHz,谱线3 dB带宽为10.2 nm(对应的脉冲宽度为247 fs)的激光脉冲输出。此时的抽运功率为186 mW,激光器输出平均功率为1.3 mW,从而获得了能够产生飞秒脉冲的高重复频率主动锁模掺Er3 光纤激光器。     

偏振控制锁模光谱边带偏移量的计算及实验验证

通过对光纤中传输的孤子波演化及其色散波相互作用的动力学方程分析,详细推导了环形腔非线性偏振旋转(NPR)锁模光纤激光器中色散波与孤子波相互干涉而产生的脉冲光谱边带偏移量的理论计算公式.并将各级边带波长与脉冲中心波长的偏移量理论值与相应的实验测量值进行了对比,理论值与实验值符合得非常好,其最大误差在4.1%以下.从而解释了在偏振控制被动锁模条件下,环形腔光纤激光器光谱边带产生的原因.     

含激活介质的一维光子晶体缺陷模特性研究

首先研究了(AB)6A(BA)6型一维光子晶体带隙特征,然后将激活介质C替代中间位置的A,构成(AB)6C(BA)6型光子晶体,并用数值模拟法研究了缺陷层C的厚度和折射率对光子晶体带隙的影响.结果显示这种含有激活介质的光子晶体具有一些新的特征,在原来的禁带位置出现了透射率大于1的透射窄带,并且透射窄带的数目和透射率可以通过改变缺陷层的相关参数调节.这些现象都可以用布拉格散射和法布里一珀罗共振原理得到解释.     

孤子光纤通信中的量子光学器件

在孤子光纤通信中,利用孤子形态脉冲取代矩形脉冲编码,利用孤子能量波包的粒子性质,由此可实现长距离高码率通信。孤子光通信又叫量子光通信。目前研制中的器件有孤子激光器、孤子放大器、孤子耦合器、孤子开关、孤子光纤,以及调制不稳定性产生的极高重复率孤子序列等。研究保持光孤子在通过传输介质和介面时的孤子形态,是构     

甲烷受激喇曼散射的实验研究

关于CH_4-SRS研究,文献[1]用Nd:YAG激光及其谐波、可调谐染料激光器为泵浦源作了较系 统研究。我们这项实验,主要是具体测量分析气压和透镜聚焦参数对CH_4-SRS频移谱线的影响程度,并观测分析了能量起伏、脉冲压窄现象。 1.我们所用的实验装置如图1所示。激光泵浦源采用YAG倍频器件提供的0.532μm激光脉冲,发散度约1mrad。经放大、倍频后的0.532μm     

光敏治癌药物HpD有效成份的实验光谱分析

HpD是含有血卟啉(Hp)等二、三十种组份的混合物。由于其组份复杂又不稳定,很难全部通过化学的方法分离成单体逐一分析,致使HpD光敏治癌的有效成份至今不很清楚。本工作希望能为制药提供一点用化学分离的方法不易得到的信息。此种用喇曼和红外光谱分析     

光纤环镜中无基座脉冲产生的特性分析

色散渐减光纤（DDF）和3dB光纤耦合器构成的非线性光纤环镜（DDF-NOLM）具有无基座脉冲压缩的效应，给出了达到最佳脉冲压缩效应的物理条件。结果表明：光纤环的最佳长度主要由入射脉冲的孤子阶数决定。在光纤环中反向传输两脉冲的压缩效果区别越大则脉冲峰值处的相对相位差越接近于0，从而使DDF-NOLM达到脉冲压缩的最佳条件。     

光频普克尔斯(Pockels)效应及实现条件

从理论上分析了实现光频普克尔斯效应的物理途径,导出了与入射光场振幅一次方成正比的非线性介质感应折射率变化量表示式,确定出实现折射率最大变化的条件,最后提出了一种简易可行的实验方案。     

产生高阶相干喇曼辐射的两种不同物理机制的研究

研究了受激喇曼散射(SRS)实验中观察到的高阶相干喇曼辐射的两种不同成因。一种是级联(多阶)受激喇曼散射过程,另一种是喇曼共振增强的四波混频(四光子参量)过程,以方解石样品为例所作判断实验结果表明,上述两种物理过程既可先后分别产生,亦可同时发生。     

HpD在诊治癌症过程中的光敏机理

本文就目前提出的几种HpD的光敏机制,通过离体培养的癌细胞,在HpD的浓度接近诊治癌症的临床条件下进行了比较.初步推断在HpD-光敏诊治癌症过程中起主导作用的机制仍是单态氧.