氢（氘、氚）分子与低能氦原子（E=0.1eV）碰撞研究

对H2,D2,T2碰撞体系,采用Tang-Toennies势,用密耦方法求解散射方程,计算了E＝0.1eV时00－00,00－02,00－04分子转动激发分截面和角分布,并研究了原子与分子碰撞弹性分波截面和非弹性激发截面随量子数增加的变化规律。     

光量子空间定域波函数的困难

光量子理论是先于最子力学提出的理论(1905年Einstein),但光的量子场论的建立却落在其他粒子场论之后。可以说,光量子是人们最易接受但又最难理解的客观实体,其重要原因就是光量子无空间定域的波函数,按传统的说法,光量子不存在自伴的空间算符。     

光非经典性质的确切判据

1905年爱因斯坦提出光的量子理论成功地解释了光电效应以后,光的量子性质,尤其是真空光场的量子性质并未得到唯一的判据。在六十年代,Mandle、Sudarsan、Wolf、Lamb、Scully等人用经典光场同样成功地解释了光电效应的许多实验。Claude Cohen-Tannoudji明确指出,光和原子的相互作用,只要真空态涨落不给出明显的观察效应,都可以放在半经典理论的框架中去处理。光场的非经典性质是1977年Kimble等实验证实反聚束效应以后才得到普遍的公认。     

惰性气体被H_2分子散射的角分布研究

用T .T(K .T .TangJ.Peter.Toennies)势模型和公认精密度较高的密耦 (Close Coupling)近似方法计算了E =0 .0 5eV时 ,在 0 0 0 0弹性碰撞和 0 0 0 2非弹性碰撞时 ,得到了氢分子转动激发角分布 ,并研究了原子与分子弹性碰撞和非弹性激发角分布随角度增加的变化规律。随散射角的增大 ,弹性碰撞角分布变小。且在角度为零点出现了散射极大 ,入射原子的约化质量增大 ,振荡幅度减小 ,当散射角大于 6 0°后 ,其变化规律趋于某一值附近。对于 0 0 0 2的非弹性碰撞入射原子约化质量增大 ,大角散射几率增大。     

He-O2势能表面对散射截面的影响

本文利用密耦方法（Ｃｌｏｓｅ－Ｃｏｕｐｌｉｎｇ）计算了Ｈｅ－Ｏ２碰撞体系的散射截面我们选用了Ｈｅ—Ｏ２体系的４种不同相互作用势,计算了能量为６４ｍｅＶ的微分截面、分波截面以及总截面,结果与Ｍ.Ｋｅｉｌ等的实验结果符合得较好。同时我们还比较了不同势模型下截面的异同,讨论了势参数对散射截面的影响。     

惰性气体被H2分子散射的角分布研究

用 T.T(K.T.Tang J.Peter.Toennies) 势模型和公认精密度较高的密耦(Close-Coupling)近似方法计算了E=0.05 eV时,在00-00弹性碰撞和00-02非弹性碰撞时,得到了氢分子转动激发角分布,并研究了原子与分子弹性碰撞和非弹性激发角分布随角度增加的变化规律. 随散射角的增大,弹性碰撞角分布变小.且在角度为零点出现了散射极大, 入射原子的约化质量增大,振荡幅度减小,当散射角大于60°后,其变化规律趋于某一值附近.对于00-02的非弹性碰撞入射原子约化质量增大,大角散射几率增大.