La_(1-x)Ca_xMnO_3(O.50≤x≤0.85)在电荷有序态下的合作Jahn-Teller效应与内耗关系研究

运用X射线衍射和内耗测量技术研究了La1-xCaxMnO3(0.50≤x≤0.85)在电荷有序态下的合作Jahn-Teller晶格畸变.随着温度从高温降至电荷有序相变温度TCO,切变模量出现明显软化.在T相似文献   

一价Na元素对LaMnO_3母体A位掺杂的磁电性质研究(英文)

通过测量La1-xNaxMnO3(x=0.05,0.10,0.15,0.20,0.25,0.33)体系的M-T曲线和R-T曲线,研究了La位Na掺杂对体系磁电性质的影响.结果发现:随着Na掺杂浓度的增加,体系居里温度Tc升高,顺磁-铁磁相变逐渐变陡;伴随着顺磁-铁磁相变,体系发生金属-绝缘体相变,电阻随掺杂浓度增加而下降.体系磁电性质的变化来源于掺杂引起的Mn3+-O-Mn4+间的双交换作用、静态Jahn-Teller畸变和公差因子的变化.     

烧结Sr1-xCaxRuO3系列的结构与磁性

固相反应法制备了Sr1-xCaxRuO3系列,X射线衍射确定样品的相结构为正交畸变钙钛矿结构.随Ca替代量x的增加,晶格常数a基本保持不变,而b和c随之减小,晶格畸变更加明显.物理性质测量系统（PPMS）测量了样品的交流磁化率,零场冷却和加场冷却磁化强度.Curie-Weiss定律确定了样品的顺磁Curie温度Tp.结果表明,随x的增加,Tp减小.当x<0.6时Tp大于零;当x>0.6时Tp小于零.利用交流磁化率随温度变化的关系确定样品的铁磁Curie温度Tc,随x的增加Tc减小.当x=0.8时,Tc降至4K;而当x=1.0时,即使温度降到1.7K,也未出现磁有序.样品磁性随Ca替代量x的变化是其结构变化的直接结果.     

共析转变过程中内耗与复模量行为的对比

通过系统地改变振动频率和变温速率，用低频强迫振动模式，测量了Ｚｎ－２２％Ａｌ合金的动力力学性能，观测到析析转变时具有典型一级相变特征的内耗，峰；结合实验结果；从复模量的实部和虚部随振动频率和变温速率的变化关系出发，讨论了界面的稳定性和低频相变内耗的特征。     

Cu-Zn-Al合金的贝氏体预相变

使用微机自动控制相变内耗仪,以0.7Hz频率测量Cu-25.83wt-％Zn-3.96wt-％Al合金在贝氏体相变温区等温过程中的内耗和频率随时间的变化,实验结果显示,在孕育期内随时间出现内耗峰值Q_(max)~(-1)且Q_(max)~(-1)随等温温度升高(孕育期缩短)而升高,达到Q_(max)~(-1)所需时间却随等温温度升高而缩短.在等温初期频率最低,随时间延长逐渐上升至稳定值.在施加8×10~5Pa拉应力的条件下,重复上述等温测量表明,Q_(max)~(-1)升高,达到Q_(max)~(-1)所需的时间缩短,且初期频率下降更为显著. 本文揭示:Cu-Zn-Al合金贝氏体相变存在类似于热弹性马氏体相变的点阵软化现象。在贝氏体相变孕育期内存在预相变的主要过程为形核。等温内耗的变化规律可根据相变理论和局部软化理论,通过孕育期内形核率J~*的变化作出解释。     

PREBAINITIC TRANSFORMATION IN A Cu-Zn-Al ALLOY

使用微机自动控制相变内耗仪,以0.7Hz频率测量Cu-25.83wt-％Zn-3.96wt-％Al合金在贝氏体相变温区等温过程中的内耗和频率随时间的变化,实验结果显示,在孕育期内随时间出现内耗峰值Q_(max)~(-1)且Q_(max)~(-1)随等温温度升高(孕育期缩短)而升高,达到Q_(max)~(-1)所需时间却随等温温度升高而缩短.在等温初期频率最低,随时间延长逐渐上升至稳定值.在施加8×10~5Pa拉应力的条件下,重复上述等温测量表明,Q_(max)~(-1)升高,达到Q_(max)~(-1)所需的时间缩短,且初期频率下降更为显著. 本文揭示:Cu-Zn-Al合金贝氏体相变存在类似于热弹性马氏体相变的点阵软化现象。在贝氏体相变孕育期内存在预相变的主要过程为形核。等温内耗的变化规律可根据相变理论和局部软化理论,通过孕育期内形核率J~*的变化作出解释。     

La2NiO4.147体系相变的低频内耗

通过电化学加氧方法获得额外氧含量δ=0．147、结构为Fmmm的La2NiO4 δ样品，低频内耗测量表明，400K温区附近存在一个相变内耗峰，它对应体系从低温正交Fmmm相到高温四方I4／mmm相的转变，模量和内耗的升、降温回滞现象反映此相变为一级相变．变频和改变升温速率内耗实验表明，内耗峰高与测试频率成反比，与升温速率成正比，具有马氏体相转变特征，低δ值的La2NiO4 δ样品无此相变峰，说明此峰应与低温正交Fmmm相中额外氧的三维有序变化相关。     

用薄膜内耗仪测定薄膜应力

采用一种新的薄膜内耗仪观测Ni50Ti50薄膜样品的形变(薄膜形变造成薄膜与载膜硅片之间的界面应力)随温度或其它环境参量的变化．同步测量了薄膜的内耗、动态模量、薄膜应力以及Ni50Ti50薄膜的相变过程。     

La0.67-xSmxSr0.33MnO3（x=0.40,0.50,0.60）体系的磁、电行为

测量了La0.67-xSmxSr0.33MnO3（x=0.40,0.50,0.60）体系的M-T曲线，p-T曲线和MR-T曲线。实验结果表明：x=0．40时，样品为长程铁磁有序；x=0．50时，样品为自旋团簇玻璃态；x=0．60时，样品在低温时表现为反铁磁状态。高掺杂（垆0．60）样品的输运行为发生异常，在瓦附近发生绝缘体．金属相变后，又发生金属．绝缘体相变的现象，这在ABO3结构中很少出现。体系的磁电行为变化取决于掺杂引起的额外磁性和晶格畸变效应。     

复合体材料CuFe2O4-Pb(Mg1/3Nb2/3)O3的内耗和介电损耗

用传统的固相反应方法制备了CuFe2O4-Pb(Mg1／3Nb2／3)O3复合体材料陶瓷，用X射线衍射确定了复合体材料中各相的存在．用双端振动簧法研究了样品在-200—400℃的音频内耗谱，在37．6℃发现一个很大的内耗峰P1，并伴随着约9％的模量的软化，表明了相变的存在．在室温下，测量了介电常数ε′和介电损耗tanδ随频率变化的关系；同时，测量了复合体材料的介电常数和介电损耗随温度的变化关系，进一步验证P1峰由立方到四方的相变引起．最后给出样品的磁滞回线。     

18CrNiWA钢中的贝氏体相变内耗

使用微机控制相变内耗仪测量了18CrNiWA钢连续冷却和等温淬火过程中的内耗.连续冷却测量表明,在400—430℃和320℃(M_s点附近)各出现一个内耗峰.试样经湿氢脱碳后内耗峰移向600℃。它们的峰温与频率无关,而峰高均随频率的降低而升高。等温淬火测量表明,无论试样脱碳与否,初期的内耗值总是最高,随着时间的延长逐渐降到背景值。实验结果显示,贝氏体与马氏体相变内耗峰有相同的频率效应;在贝氏体孕育期内存在预相变的实质是贝氏体自身的形核,而与碳的扩散与否无关,孕育期的最初阶段贝氏体即开始大量形核,通常测到过冷奥氏体的孕育期长短只不过是在特定实验条件下贝氏体长大到可以被察觉的时间。     

INTERNAL FRICTION OF BAINITE TRANSFORMATION IN 18CrNiWA STEEL

使用微机控制相变内耗仪测量了18CrNiWA钢连续冷却和等温淬火过程中的内耗.连续冷却测量表明,在400—430℃和320℃(M_s点附近)各出现一个内耗峰.试样经湿氢脱碳后内耗峰移向600℃。它们的峰温与频率无关,而峰高均随频率的降低而升高。等温淬火测量表明,无论试样脱碳与否,初期的内耗值总是最高,随着时间的延长逐渐降到背景值。实验结果显示,贝氏体与马氏体相变内耗峰有相同的频率效应;在贝氏体孕育期内存在预相变的实质是贝氏体自身的形核,而与碳的扩散与否无关,孕育期的最初阶段贝氏体即开始大量形核,通常测到过冷奥氏体的孕育期长短只不过是在特定实验条件下贝氏体长大到可以被察觉的时间。     

配合物燃烧法合成钙钛矿型化合物Gd1-xCaxCrO3(0.1≤x≤0.4)及其电学性能

以配合物燃烧法合成了Ca2+取代的铬酸钆Gd1-xCaxCrO3,在0.1≤x≤0.3时获得纯钙钛矿相,其晶胞体积随Ca含量增加而减小,x≥0.4时,出现第二相.粉体粒径为20nm～50nm,具有高的烧结活性,1400℃烧结4h,其相对密度达到94.8%.在Ca掺杂量小于0.3时(x=0.1,0.2,0.3),相对密度和电导率皆随Ca含量增加而增大,与常用的铬酸镧相比,Gd0.7Ca0.3CrO3电导率高,在700℃可达24 Scn-1(相对密度94%),能适于用做中温固体氧化物燃料电池的连接材料.     

固溶时效处理对Ti-55.06%Ni-0.3%Cr合金组织和性能的影响（英文）

通过拉伸试验、动态力学分析(DAM)和球差电镜研究固溶时效处理对Ti-55.06%Ni-0.3%Cr(摩尔分数)合金的显微组织、力学性能和内耗性能的影响。结果表明:析出Cr3Ni2相粒子的时效态合金的抗拉强度和硬度总大于无Cr3Ni2析出的固溶态合金,时效峰温度为375°C。固溶态和375°C时效合金的内耗峰值(tanδ)均随频率的增加而降低,降温过程出现奥氏体(B2)→预马氏体相(R)和R→马氏体(M)两个相变内耗峰;升温过程中由于R和M相变的叠加,两种状态合金均只出现一个M→B2相变内耗峰。此外,由375°C时效态合金析出的Cr3Ni2相粒子导致的基体中Cr、Ni含量降低,晶格畸变程度减弱,相变阻力减小,使得375°C时效态合金的内耗峰峰温向高温方向移动。     

0412-1961

本文对含Mn60-90wt-％的MnCu合金在123—423K温度范围内进行了低频和声频内耗测量,研究马氏体相变和马氏体中各种界面对内耗的贡献.结果指出,马氏体相变内耗可分解为两部分,即相变中的稳定内耗峰(阶梯变温测量时,T=0)和低温背景内耗.相变内耗主要是由马氏体和母相界面的运动产生的;低温背景内耗是由马氏体片间界面的运动产生的,且表现出强烈的振幅效应,其强弱决定于马氏体片间界面的数量.马氏体片间界面的运动产生的非线弹应变导致了附加的模量亏损和非线性共振行为.高Mn合金(Mn>80wt-％)中的弛豫型内耗峰研究指出,该峰的弛豫时间分布参数服从β=     

MnCu合金马氏体相变和马氏体的内耗

本文对含Mn60-90wt-％的MnCu合金在123—423K温度范围内进行了低频和声频内耗测量,研究马氏体相变和马氏体中各种界面对内耗的贡献.结果指出,马氏体相变内耗可分解为两部分,即相变中的稳定内耗峰(阶梯变温测量时,T=0)和低温背景内耗.相变内耗主要是由马氏体和母相界面的运动产生的;低温背景内耗是由马氏体片间界面的运动产生的,且表现出强烈的振幅效应,其强弱决定于马氏体片间界面的数量.马氏体片间界面的运动产生的非线弹应变导致了附加的模量亏损和非线性共振行为.高Mn合金(Mn>80wt-％)中的弛豫型内耗峰研究指出,该峰的弛豫时间分布参数服从β=|β_0-β_Q/k_B T|.     

铸态Mn-Cu合金的马氏体相变内耗的研究

对含Mn量为90%的铸态Mn-Cu合金的马氏体相变内耗进行了研究.用低频测量时,稳定峰(变温速率T=0)的峰温与频率无关,峰高随f的增加而减小,因而不是静滞后型内耗.连续变温的相变峰高与T,f有关,但峰高Q_m~(-1)与T,1/f或T/f都不满足线性关系;在一定振幅范围内(A_ε:1×10~(-5)—1×10~(-4)),峰高与应变振幅基本无关.因而,认为低频变温马氏体相变内耗的大小与相变中共格界面有关,即马氏体相变内耗不仅有体积效应的贡献,而且有界面效应的贡献.     

La0.3Ca0.7Mn1-xWxO3体系中电荷有序及磁性质研究

采用固相反应法制备了钙钛矿锰氧化物La0 3Ca0 7Mn1-xWxO3(x=0.08,0.12)样品,通过M-T曲线、M-H曲线、ESR曲线研究了在Mn位掺W对La0 3Ca0 7MnO3电荷有序相的影响以及磁结构的变化过程.结果表明:当x=0.08时,体系存在电荷有序(CO)相,相变温度TcO=275 K,在T＞275 K时体系表现为PM;当温度从275 K下降到230 K,体系在CO相下从自旋无序的顺磁态向自旋有序的反铁磁态转变;在230 K至5 K形成长程反铁磁态,AFM/CO态共存;低温区在AFM/CO态本底中存在一定的铁磁成分.当x=0.12时,体系的CO相已基本融化,150 K以下还残留少量CO相.在高于150K温区表现为顺磁;在低于150K温区从顺磁向铁磁转变.     

La0.3Ca0.7Mn1-xWxO3体系中电荷有序及磁性质研究

采用固相反应法制备了钙钛矿锰氧化物La0 3Ca0 7Mn1-xWxO3(x=0.08,0.12)样品,通过M-T曲线、M-H曲线、ESR曲线研究了在Mn位掺W对La0 3Ca0 7MnO3电荷有序相的影响以及磁结构的变化过程.结果表明当x=0.08时,体系存在电荷有序(CO)相,相变温度TcO=275 K,在T＞275 K时体系表现为PM;当温度从275 K下降到230 K,体系在CO相下从自旋无序的顺磁态向自旋有序的反铁磁态转变;在230 K至5 K形成长程反铁磁态,AFM/CO态共存;低温区在AFM/CO态本底中存在一定的铁磁成分.当x=0.12时,体系的CO相已基本融化,150 K以下还残留少量CO相.在高于150K温区表现为顺磁;在低于150K温区从顺磁向铁磁转变.     

高阻尼TNCH-Z钛合金阻尼机制研究

在变频、变温和不同应变振幅下,对不同热处理后的新型阻尼TNCH-Z钛合金的低频阻尼特性进行研究,同时对该合金的声频内耗进行测量。结果表明:室温低频范围内,合金的阻尼性能受应变振幅影响较大:应变振幅增加,合金的阻尼性能随之提高;合金的相变阻尼随频率的加快而降低。由于马氏体相变的影响,合金对温度变化比较敏感。在-50～100℃相变范围内,合金的内耗峰值tanφ=0.08(加热)/0.09(冷却),马氏体相的内耗值高于母相的。受到热处理制度的影响,该合金的内耗峰宽化,提高了该合金的使用温度。该合金在声频范围内的内耗值达到10-2级。