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固体C_(60)/n型GaAs接触电学性质 总被引:2,自引:0,他引:2
本文研究了固体C60和n型GaAs构成的异质结的电学特性,电流-电压测量结果表明这种接触具有相当理想的整流特性,其理想因子接近于1.电流-温度测量表明,在固定正向偏压下,其电流是温度的指数函数,从中可以确定接触的有效势垒高度为1.02eV高频C-V和深能级瞬态谱(DLTS)测量结果表明,在GaAs导带以下0.35eV附近存在着密度为1011/cm2的界面态,这些界面态可能起源于C60和GaAs的相互作用. 相似文献
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Energy positions and carrier capture cross sections of the deep levels related to copper insilicon are measured by the DLTS.The annealing behaviour and spatial distributions of some of these levelsare also studied.The results show that there are no triple aceeptor or quadruple states corresponding to thesubstitutional copper in silicon,which have been reported in literature.Most of the deep levels related tocopper in silicon correspond to complexes of copper and defects in silicon. 相似文献
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固体C_(60)/n-GaN接触的电学性质 总被引:2,自引:0,他引:2
本文通过在GaN衬底上生长固体C60膜制成了C60/n-GaN接触,并对其电学性质作了测量.我们发现该接触是理想因子接近于1的强整流接触异质结.在偏压为±1V时,其整流比高达106.在固定正向偏压条件下,异质结电流是温度倒数的指数函数,通过求激活能得出异质结的有效势垒高度为0.535eV.本文还发现,固体C60/n-GaN样品中C60的电导随着正向偏压的增加而迅速变大.这种现象被认为起因于n-GaN对C60的电子注入. 相似文献
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本文提出在多数载流子对边区作非饱和填充的条件下求深中心分布的理论与实践.过去在对边区作饱和填充的条件下求分布的方法须要知道测量温度下深能级的实际位置,而通过热发射率测定的却是表观激活能,由后者精确求出前者有时是相当困难的.传统方法还须知道费米能级作为距离的函数,在有多个浓度较高深能级情况下,由C-V法难以求得这函数.本法无须知道深能级与费米能级位置,因而避免了上述困难.对硅中金受主应用了本方法. 相似文献
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固体C_(60)/p-GaAs异质结的整流特性和界面电子态 总被引:2,自引:0,他引:2
我们将C60膜淀积在p-GaAs〈100〉衬底上,做成了固体C60/p-GaAs异质结并对其电学性质做了研究.异质结的理想因子接近于1,在偏压为±1V时,其整流比大于106倍.在正向偏压固定的情况下,结电流的对数与温度倒数成线性函数关系,从关系中求出异质结有效势垒高度为0.63eV.用深能级瞬态谱(DLTS)技术在C60/p-GaAs界面上观测到一个空穴陷阱,其能级为GaAs价带之上0.45eV,密度为2.4×1011/cm2.这样少的界面态存在于C60/p-GaAs界面上可能意味着C60膜对GaAs表面 相似文献
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半导体中的深能级杂质缺陷在禁带中往往有好几个能级,如果其中有接近禁带中央的能级,它在载流子复合等问题中起重要作用.本文指出利用接近禁带中央的能级在深能级瞬态谱(DLTS)中的峰高与其它能级的峰高的比值或利用相应的瞬态电容的初始值的比值,可以求出接近禁带中央的那个能级的电子热发射率与空穴热发射率的比值C_n(T)/e_p(T),结合DLTS的率窗或瞬态电容的时间常数,可以同时确定该能级的e_n(T)及c_p(T),并可进而求出该能级在禁带中的位置、禁带宽度在绝对零度的外插值等参数.以掺金的硅为例应用上述方法,在较高的温度范围用DLTS,在较低的温度范围用瞬态电容,求得了金的受主能级的c_n(T)/c_p(T).c_n(T)、c_p(T)及其它参数,与文献所载的用其它方法求出的相近.文中还讨论了这种方法的误差以及这种方法在识别杂质缺陷方面的可能作用. 相似文献
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